4.
4.8: inkrementální permeabilitě
0
∆B
∆H
.22 )
Obr. snížení magnetické indukce nulu). elementárních hysterezních smyček.
Při malých změnách intenzity magnetického pole podle Obr. 4. Při poklesu intenzity magnetického pole neprobíhá změna indukce po
stejné křivce jako při jejím nárůstu, pracovní bod pohybuje horní větvi hysterezní
smyčky. Tato celková závislost )(HfB nazývá hysterezní smyčka, jejíž
příklad Obr.
Pracovní bod pohybuje maximálním záporným hodnotám bodu (-Hmax, -Bmax), přičemž
při nulové hodnotě projde druhým význačným bodem -Hc.126 Elektrotechnika 1
Ve skutečnosti totiž není celková závislost magnetické indukce intenzitě magnetického
pole feromagnetických materiálů jednoznačnou funkcí.7a, pohybuje pracovní bod počátku souřadnic křivce prvotní magnetizace do
bodu (Hmax, Bmax).7b. Veličina tzv.8 také indukce
mění intervalu podle malých, tzv. Křivka,
která prochází vrcholy těchto jednotlivých smyček (na obrázku zakreslena silnou čarou), se
nazývá křivkou komutační. znamená, jedné hodnotě H
mohou odpovídat dvě více hodnot závislosti předchozím průběhu magnetování
(tj.
Začneme-li magnetovat dokonale odmagnetovaný feromagnetický materiál, viz Obr. Při nulové hodnotě skončí bodě Br, což jeden význačných bodů na
hysterezní smyčce, tzv.21 )
která limitě stává tzv. Změníme-li rozkmit magnetizačního proudu tím maximální velikost intenzity
Hmax, dostaneme vždy jinou hysterezní smyčku, jak tomu příkladu Obr. remanentní (zbytková) magnetická indukce. Je-li uvedený cyklus
několikrát opakován (zhruba krát), dosáhne stavu, kdy hysterezní smyčka souměrná
podle počátku. 4. inkrementální (přírůstkovou) permeabilitu
H
B
i
∆
∆
=µ 4. velmi podobná křivce prvotní magnetizace praxi jsou také
často zaměňovány. jeho historii).: Uvedené změny musí probíhat relativně malou rychlostí, jinak se
uplatnily ztráty vířivými proudy, které způsobily rozšíření deformaci tvaru hysterezní
smyčky). (Pozn. Poté obrátíme směr
intenzity opačný (prakticky změnou směru proudu cívce, kterou toto pole vytváříme). vratnou permeabilitou
H
B
H
v
∆
∆
=
→∆ 0
limµ 4.7 uveden. Pro vyjádření
takového dynamického chování definujeme tzv. 4. koercivita,
což velikost intenzity magnetického pole, která nezbytná odmagnetování materiálu po
jeho předchozím zmagnetování (tj. Intenzita pak
dále mění maximálních záporných maximálních kladných hodnot
