18 )
a dynamickou jako derivaci
βµ tg~
dH
dB
d 4. křivka prvotní magnetizace, viz Obr. obrázku zřejmé, statická
permeabilita dosahuje svého maxima tečném bodě polopřímky vedené počátku
a závislosti )(HfB zatímco dynamická permeabilita své maximum inflexním bodě I
této závislosti. komutační křivka, viz Obr. 4. 4. 4. 4. 4.6a vyznačen pracovní bod pro který možné definovat dva druhy
permeability, statickou jako prostý poměr
αµ tg~
H
B
= 4.20 )
V počátku jsou tedy obě permeability statická dynamická rovny. počáteční permeabilitu
γµ tg~lim
0
0
=
→
==
H
H
poč
dH
dB
H
B
.
a) b)
Obr. 4. 4.
Prakticky magnetizační křivka buď tzv.6a zřejmý. Budeme-li pracovní bod posouvat směrem
k počátku, dostaneme jako limitní případ tzv.6: Magnetizační křivka závislosti permeability feromagnetika
Na Obr.7b.7a,
nebo tzv.Elektrotechnika 125
a) b)
Obr.7: Hysterezní smyčka, křivka prvotní magnetizace komutační křivka
H [A/m]
Β [T]
0
P
β
α
γ
H [A/m]
µ [H/m]
Β [T]
0
B
µ
µd
I
T
µpoč
0
Hmax
-Hmax
-
-
. 4. Obr.19 )
Geometrický význam Obr.6b jsou
vyneseny spolu magnetizační křivkou jednom grafu. Maximum dynamické permeability nastává při menších hodnotách intenzity
magnetického pole nabývá také větších hodnot než tomu permeability statické
