Jedná látky vysokou magnetickou vodivostí, jimiž dosáhnout
silného magnetického pole pracovní oblasti pomoci malého budicího proudu.
Diamagnetické paramagnetické látky jsou lineární, jejich permeabilita nezávisí intenzitě
magnetického pole.32
1211 −
⋅⋅=⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
+=+= WbA
l
SSS
l
R
r
ss
r
m &δ
µµ
δ
µµµ
.
Velikost vzduchové mezery tedy rozhodující vliv velikost magnetického odporu celého
obvodu (feromagnetické jádro dobře magneticky vodivé, µr>>1, tedy jen málo přispívá k
výslednému magnetickému odporu).4mm,
viz Obr.
Celkový magnetický odpor roven součtu magnetických odporů jádra vzduchové mezery
Obr. Jejich permeabilita závislá magnetické indukci, tuto závislost však nelze
udat analyticky. 4. Vlastnosti feromagnetických látek proto udávají experimentálně určenou
magnetizační křivkou, viz Obr. zřejmé, že
v každém bodě magnetizační čáry bude vykazovat feromagnetikum různou permeabilitu.
δ
ls/2 ls/2
17
000
1082.2
1 −
⋅⋅=⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
+=′′ WbA
l
S
R
r
s
m δ
µµ
.
Magnetický odpor při změně délky vzduchové mezery ±50% změní asi ±33%. závislost magnetické indukce intenzitě
magnetického pole )(HfB Magnetizační křivka svůj typický průběh: mírném
ohybu počátku přechází strmé zhruba lineární části, při větších hodnotách magnetické
indukce čára ohýbá oblasti nasycení opět přibližně přímkový průběh.3 Magnetické vlastnosti látek
Podle chování materiálů magnetickém poli, které závisí velikosti jejich relativní
permeability, rozdělujeme na:
diamagnetické 1<rµ (málo odlišná jedničky),
paramagnetické 1>rµ (řádově jednotkách),
feromagnetické 1>>rµ (řádově tisících).δ
µ
l
Sµ
R
r
s
m 17
0
105.6.
4. Pro použití magnetických obvodech pak mají největší význam látky
feromagnetické.
Feromagnetika jsou však nelineární nemohou být proto charakterizovány jediným
parametrem. 4.124 Elektrotechnika 1
Příklad 4.5. Střední indukční čára feromagnetickém materiálu délku ls=80mm, průřez
magnetického obvodu délce konstantní S=25mm2
, relativní permeabilita µr=200. Určete
magnetický odpor obvodu jeho změnu při změně vzduchové mezery ±50%. 4.1
Dvě magnetická jádra tvaru jsou sebe oddělena vzduchovou mezerou δ=0.5: výpočtu magnetického odporu jádra
Pro zadané změny délky vzduchové mezery pak můžeme psát
– změna +50% změna -50%
17
0
10153
1 −
⋅⋅=⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
+=′ WbA
