124 Elektrotechnika 1
Příklad 4. závislost magnetické indukce intenzitě
magnetického pole )(HfB Magnetizační křivka svůj typický průběh: mírném
ohybu počátku přechází strmé zhruba lineární části, při větších hodnotách magnetické
indukce čára ohýbá oblasti nasycení opět přibližně přímkový průběh. Jedná látky vysokou magnetickou vodivostí, jimiž dosáhnout
silného magnetického pole pracovní oblasti pomoci malého budicího proudu.
Celkový magnetický odpor roven součtu magnetických odporů jádra vzduchové mezery
Obr.2
1 −
⋅⋅=⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
+=′′ WbA
l
S
R
r
s
m δ
µµ
.
4.32
1211 −
⋅⋅=⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
+=+= WbA
l
SSS
l
R
r
ss
r
m &δ
µµ
δ
µµµ
.
Diamagnetické paramagnetické látky jsou lineární, jejich permeabilita nezávisí intenzitě
magnetického pole.6.
Velikost vzduchové mezery tedy rozhodující vliv velikost magnetického odporu celého
obvodu (feromagnetické jádro dobře magneticky vodivé, µr>>1, tedy jen málo přispívá k
výslednému magnetickému odporu).
Magnetický odpor při změně délky vzduchové mezery ±50% změní asi ±33%.5. zřejmé, že
v každém bodě magnetizační čáry bude vykazovat feromagnetikum různou permeabilitu. 4. Určete
magnetický odpor obvodu jeho změnu při změně vzduchové mezery ±50%.3 Magnetické vlastnosti látek
Podle chování materiálů magnetickém poli, které závisí velikosti jejich relativní
permeability, rozdělujeme na:
diamagnetické 1<rµ (málo odlišná jedničky),
paramagnetické 1>rµ (řádově jednotkách),
feromagnetické 1>>rµ (řádově tisících).
Feromagnetika jsou však nelineární nemohou být proto charakterizovány jediným
parametrem.4mm,
viz Obr. Pro použití magnetických obvodech pak mají největší význam látky
feromagnetické. Vlastnosti feromagnetických látek proto udávají experimentálně určenou
magnetizační křivkou, viz Obr. Střední indukční čára feromagnetickém materiálu délku ls=80mm, průřez
magnetického obvodu délce konstantní S=25mm2
, relativní permeabilita µr=200. Jejich permeabilita závislá magnetické indukci, tuto závislost však nelze
udat analyticky. 4. 4.δ
µ
l
Sµ
R
r
s
m 17
0
105.5: výpočtu magnetického odporu jádra
Pro zadané změny délky vzduchové mezery pak můžeme psát
– změna +50% změna -50%
17
0
10153
1 −
⋅⋅=⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
+=′ WbA.1
Dvě magnetická jádra tvaru jsou sebe oddělena vzduchovou mezerou δ=0.
δ
ls/2 ls/2
17
000
1082
