uvedených důvodů jsou výsledky řešení
magnetických obvodů zatíženy mnohem většími chybami, než tomu obvodů elektrických.
V elektrickém magnetickém obvodu příslušné proudové (elektrické) nebo magnetické
pole prostorově ohraničeno. Kromě toho zanedbáno reálně více méně nerovnoměrné rozložení toku na
příčném řezu magnetického obvodu (závisí tvaru jádra) magneticky měkkých materiálů
se běžně nepřihlíží ani existenci jevu hystereze. 4.
a) b)
Obr.
Fm [A]
Φ [Wb]
0
. rezistoru nelineárního je
závislost proudu napětí obecnou funkcí )(UfI A–V charakteristika pak odpovídající
křivkou, podrobněji kap. 2. stav nasycení.4: Analogie charakteristik elektrického magnetického obvodu
Pro lineární magnetikum (např. magnetických obvodů tomu tak není, neboť zde rozdíl mezi
permeabilitou magneticky dobře vodivého materiálu (železo, ferit, okolního prostředí
(vzduch, izolace vodičů, řádech jen asi 103
až 105
.4b. 4.
Fyzikálně analogie mezi elektrickými magnetickými obvody důsledkem analogie
mezi stacionárním proudovým polem (tj. elektrických obvodů toto ohraničení velmi výrazné, neboť
rozdíl měrné vodivosti kovových vodičů (měď, hliník, izolantů (vzduch, keramika, …)
je řádu 1012
i více. 4.konstG =
. Avšak magneticky dobře
vodivých materiálů (např.konstGm =
.
Příslušné analogie můžeme nalézt také mezi charakteristikami vycházejícími Ohmova
a Hopkinsonova zákona. Proto magnetických obvodů
vždy nutno pečlivě uvážit, kdy jakých předpokladů lze zanedbat rozptylový magnetický
tok, abychom nedopustili nepřípustně velkých chyb.
uvažovat magnetické napětí, Obr.Elektrotechnika 123
Emn (napětí jsou stejná velikosti, liší jen orientací čítacích šipek), případě obvodů
magnetických užívá právě magnetomotorické napětí Fm, včetně uvedeného směru čítací
šipky.3. vzduch) jedná přímku. Naproti tomu uvažování rozptylového
magnetického toku vede zpravidla značným výpočetním obtížím důvodu jeho nesnadné
kvantifikace. Grafickým zobrazením Hopkinsonova zákona FG=Φ je
magnetizační charakteristika magnetického obvodu, viz Obr.4a Pro lineární rezistor přímka. Přestože pojmu „vnitřní magnetické napětí“ neužívá, má-li být použitelný zavedený
formalismus při aplikaci II. Kirchhoffova zákona pro části magnetického obvodu cívkami
protékanými proudy, třeba uvažovat směr čítací šipky pro účely výpočtu jako opačný (tzn. 4.konstGm ≠
U [V]
I [A]
0
.3c vyznačeno čárkovaně). Grafickým zobrazením Ohmova zákona GUI ampérvoltová
charakteristika, viz Obr. magnetickým polem
buzeným vodiči ustáleným stejnosměrným proudem nebo permanentními magnety).konstG ≠
.1.
Magnetizační charakteristika mFf=Φ pak typický výrazně nelineární průběh, který pro
velké hodnoty magnetomotorického napětí vykazuje tzv. železa), které pro magnetické obvody užívají, není permeabilita
(a proto ani magnetická vodivost) konstantou, ale závislá velikosti magnetické indukce. elektrickým polem ustáleného stejnosměrného
proudu vodivém prostředí) stacionárním magnetickým polem (tj
