Větvové proudy jsou dány superpozicí proudů smyčkových, výpočtu pak
AII 3956.2666 . Jsou-li voleny jako jednoduché
s orientací směru hodinových ručiček, dostáváme maticovou rovnici
⎥
⎥
⎥
⎦
⎤
⎢
⎢
⎢
⎣
⎡
=
⎥
⎥
⎥
⎦
⎤
⎢
⎢
⎢
⎣
⎡
⋅
⎥
⎥
⎥
⎦
⎤
⎢
⎢
⎢
⎣
⎡
++−−
−++−
−−++
0
2
1
3
2
1
54354
56526
46641
z
z
s
s
s
U
U
I
I
I
RRRRR
RRRRR
RRRRR
.2555 ,
VIRU 4783.
Předchozí rovnici lze také upravit tvar
∑=
=+
6
1
2
2211
k
kkzz IRIUIU ,
ze které více patrná formulace Tellegenova teorému skrze rovnost příkonů aktivních prvků
obvodu (zde dvou nezávislých zdrojů napětí) výkonů dodávaných prvků pasivních (zde
šesti rezistorů).022 ,
AII 2772. dosazení opět dostáváme potvrzení Tellegenova teorému, neboť
WIUIU 7452. Řešení můžeme provést např.Elektrotechnika 107
Jak patrné grafu Obr.0126 =−= .01111 =−= ,
VUIRU 1371.
.7
6
1
2
=∑=
& .72211 a
WIR
k
kk 7452.0314 =−= ,
AIII 2954.
Podle rovnice 3.106) musí platit
0
6
1
=∑=k
kk ,
což rámci chyb zaokrouhlování mezivýsledků skutečně splněno.
Zvolíme-li spotřebičový systém čítacích šipek, dostáváme pro větvová napětí rovnice
VUIRU 7024.1444 ,
VIRU 6588.52222 −=−= ,
VIRU 4347.033 ,
AIII 1184. 3.68b, obvod celkem větví.011 ,
AII 5726.4333 ,
VIRU 7759.0325 =−= ,
AIII 1770.
metodou smyčkových proudů pro nezávislé smyčky obvodu
