Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.
46 považována zobecněný tvar
indukčního zákona.
Indukce napětí časově proměnným magnetickým polem základem fungování např. zdrojích elektrické energie viz kap.
Výsledné indukované napětí pak dáno součtem příspěvků jednotlivých závitů
∑∑ ==
Φ
==
N
k
k
N
k
iki
dt
d
uu
11
, 1.3 vázaných induktorů kap.17) nebo zda šlo magnetické pole vyvolané
proudem protékajícím smyčkou (jak bylo znázorněno dříve Obr.46 )
kde spřažený magnetický tok.9.3.43 vidíme, indukované napětí oproti napětí elektromotorickému liší
pouze znaménku. Toho využívají
některé elektrické stroje zařízení jako generátory, dynama aj.45 )
kde magnetický tok spřažený k–tým závitem cívky. 2.
transformátorů, tlumivek dalších elektrotechnických zařízení.
K indukci elektrického napětí však dochází také časově neproměnném magnetickém
poli předpokladu, vodič (nejčastěji cívka) vůči tomuto poli pohybu.44 )
Srovnáním 1. Jev elektromagnetické indukce
zde nastává důsledku silového působení magnetického pole volné elektrické náboje
(elektrony) uvnitř vodiče, viz Obr. 2.4. tohoto hlediska indukované napětí dle 1. Zaměníme-li pořadí sumace a
derivace, dostáváme při uvážení 1.44 vlastně
napětím vnitřním (naprázdno) takového zdroje. 1. Rovnice 1. Použitím dříve uvedených základních
vztahů lze dokázat, koncích vodiče (resp. Pro dosažení vyšších hodnot
indukovaných napětí však neužívá samotných smyček, ale cívek větším počtem závitů N. Jedná další možný elektrotechnice častější) způsob vyjádření
Faradayova indukčního zákona. obou případech
platí pro indukované napětí svorkách smyčky rovnice 1.1. Soustava přitom uspořádána tak, vektory elementu délky ld
r
, magnetické
indukce B
r
a rychlosti v
r
jsou trvale navzájem kolmé. 1.
Faradayův indukční zákon platí bez ohledu to, zda magnetické pole bylo vytvořeno
vnějšími příčinami (jak znázorňuje Obr. 2. 1. jejich svorkách bychom naměřili indukované napětí
dt
d
ui
Φ
= 1.4.44 prvním případě hovoří
o napětí vzájemné indukce (je-li zdrojem tohoto pole jiná smyčka), druhém případě pak o
napětí vlastní indukce. nejjednodušší případ, kdy bude
přímý vodič délky pohybovat konstantní rychlostí v
r
v homogenním magnetickém poli s
indukcí B
r
. sběrnici, které vodič pohybuje)
dochází indukci ustáleného stejnosměrného napětí velikosti
BlvUi 1. Vlivem tzv.47 )
V obecném případě situace poněkud komplikovanější nebudeme zde diskutovat. 1.38 rovnici
dt
d
ui
Ψ
= 1.3. Pokud bychom smyčku podle Obr.Elektrotechnika 23
V takovémto případě nemůže skrze smyčku procházet proud.
.15). rozdělujících sil
(těchže sil elektromagnetické povahy, které způsobovaly pohyb nábojů smyčce uzavřené a
tedy vznik indukovaného proudu) však dochází přesunu nábojů opačné polarity směrem k
rozpojeným koncům smyčky. Podrobněji problematice vrátíme při výkladu principů ideálních
obvodových prvků induktoru kap. Uvažujme např.17 „zatížili“ nějakým
spotřebičem, uzavřeným elektrickým obvodem začal protékat proud smyčka plnila
funkci zdroje elektrické energie
