Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UTEE - Lubomír Brančík

Strana 23 z 160

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
2. nejjednodušší případ, kdy bude přímý vodič délky pohybovat konstantní rychlostí v r v homogenním magnetickém poli s indukcí B r . Vlivem tzv.Elektrotechnika 23 V takovémto případě nemůže skrze smyčku procházet proud.3. rozdělujících sil (těchže sil elektromagnetické povahy, které způsobovaly pohyb nábojů smyčce uzavřené a tedy vznik indukovaného proudu) však dochází přesunu nábojů opačné polarity směrem k rozpojeným koncům smyčky.47 ) V obecném případě situace poněkud komplikovanější nebudeme zde diskutovat. Rovnice 1.9.38 rovnici dt d ui Ψ = 1. Zaměníme-li pořadí sumace a derivace, dostáváme při uvážení 1.3. Jev elektromagnetické indukce zde nastává důsledku silového působení magnetického pole volné elektrické náboje (elektrony) uvnitř vodiče, viz Obr. Toho využívají některé elektrické stroje zařízení jako generátory, dynama aj. 2. Uvažujme např.46 ) kde spřažený magnetický tok. zdrojích elektrické energie viz kap. 1. Pokud bychom smyčku podle Obr. Soustava přitom uspořádána tak, vektory elementu délky ld r , magnetické indukce B r a rychlosti v r jsou trvale navzájem kolmé.44 vlastně napětím vnitřním (naprázdno) takového zdroje.17 „zatížili“ nějakým spotřebičem, uzavřeným elektrickým obvodem začal protékat proud smyčka plnila funkci zdroje elektrické energie. Výsledné indukované napětí pak dáno součtem příspěvků jednotlivých závitů ∑∑ == Φ == N k k N k iki dt d uu 11 , 1. obou případech platí pro indukované napětí svorkách smyčky rovnice 1.46 považována zobecněný tvar indukčního zákona. Použitím dříve uvedených základních vztahů lze dokázat, koncích vodiče (resp. sběrnici, které vodič pohybuje) dochází indukci ustáleného stejnosměrného napětí velikosti BlvUi 1.3 vázaných induktorů kap. 2. jejich svorkách bychom naměřili indukované napětí dt d ui Φ = 1.44 prvním případě hovoří o napětí vzájemné indukce (je-li zdrojem tohoto pole jiná smyčka), druhém případě pak o napětí vlastní indukce. transformátorů, tlumivek dalších elektrotechnických zařízení. K indukci elektrického napětí však dochází také časově neproměnném magnetickém poli předpokladu, vodič (nejčastěji cívka) vůči tomuto poli pohybu.17) nebo zda šlo magnetické pole vyvolané proudem protékajícím smyčkou (jak bylo znázorněno dříve Obr. Pro dosažení vyšších hodnot indukovaných napětí však neužívá samotných smyček, ale cívek větším počtem závitů N. . Indukce napětí časově proměnným magnetickým polem základem fungování např. tohoto hlediska indukované napětí dle 1.45 ) kde magnetický tok spřažený k–tým závitem cívky.4. 1.15). Faradayův indukční zákon platí bez ohledu to, zda magnetické pole bylo vytvořeno vnějšími příčinami (jak znázorňuje Obr.43 vidíme, indukované napětí oproti napětí elektromotorickému liší pouze znaménku.4. 1. 1. Podrobněji problematice vrátíme při výkladu principů ideálních obvodových prvků induktoru kap.1.44 ) Srovnáním 1. Jedná další možný elektrotechnice častější) způsob vyjádření Faradayova indukčního zákona