Elektrotechnika 1

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.

Vydal: FEKT VUT Brno Autor: UTEE - Lubomír Brančík

Strana 23 z 160

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
44 prvním případě hovoří o napětí vzájemné indukce (je-li zdrojem tohoto pole jiná smyčka), druhém případě pak o napětí vlastní indukce. . Podrobněji problematice vrátíme při výkladu principů ideálních obvodových prvků induktoru kap. rozdělujících sil (těchže sil elektromagnetické povahy, které způsobovaly pohyb nábojů smyčce uzavřené a tedy vznik indukovaného proudu) však dochází přesunu nábojů opačné polarity směrem k rozpojeným koncům smyčky. nejjednodušší případ, kdy bude přímý vodič délky pohybovat konstantní rychlostí v r v homogenním magnetickém poli s indukcí B r . Jedná další možný elektrotechnice častější) způsob vyjádření Faradayova indukčního zákona. 1. Uvažujme např. Použitím dříve uvedených základních vztahů lze dokázat, koncích vodiče (resp. Faradayův indukční zákon platí bez ohledu to, zda magnetické pole bylo vytvořeno vnějšími příčinami (jak znázorňuje Obr.1.3.46 považována zobecněný tvar indukčního zákona. Zaměníme-li pořadí sumace a derivace, dostáváme při uvážení 1. 1.46 ) kde spřažený magnetický tok.3.47 ) V obecném případě situace poněkud komplikovanější nebudeme zde diskutovat. Toho využívají některé elektrické stroje zařízení jako generátory, dynama aj.4. Jev elektromagnetické indukce zde nastává důsledku silového působení magnetického pole volné elektrické náboje (elektrony) uvnitř vodiče, viz Obr. jejich svorkách bychom naměřili indukované napětí dt d ui Φ = 1.17 „zatížili“ nějakým spotřebičem, uzavřeným elektrickým obvodem začal protékat proud smyčka plnila funkci zdroje elektrické energie. sběrnici, které vodič pohybuje) dochází indukci ustáleného stejnosměrného napětí velikosti BlvUi 1.4. 2. Soustava přitom uspořádána tak, vektory elementu délky ld r , magnetické indukce B r a rychlosti v r jsou trvale navzájem kolmé. Pro dosažení vyšších hodnot indukovaných napětí však neužívá samotných smyček, ale cívek větším počtem závitů N. 1. transformátorů, tlumivek dalších elektrotechnických zařízení. K indukci elektrického napětí však dochází také časově neproměnném magnetickém poli předpokladu, vodič (nejčastěji cívka) vůči tomuto poli pohybu.3 vázaných induktorů kap. 2. Vlivem tzv. obou případech platí pro indukované napětí svorkách smyčky rovnice 1.15). Výsledné indukované napětí pak dáno součtem příspěvků jednotlivých závitů ∑∑ == Φ == N k k N k iki dt d uu 11 , 1.9.43 vidíme, indukované napětí oproti napětí elektromotorickému liší pouze znaménku.44 vlastně napětím vnitřním (naprázdno) takového zdroje. Pokud bychom smyčku podle Obr.45 ) kde magnetický tok spřažený k–tým závitem cívky.38 rovnici dt d ui Ψ = 1.17) nebo zda šlo magnetické pole vyvolané proudem protékajícím smyčkou (jak bylo znázorněno dříve Obr. 2. 1. zdrojích elektrické energie viz kap. Indukce napětí časově proměnným magnetickým polem základem fungování např.44 ) Srovnáním 1. tohoto hlediska indukované napětí dle 1. Rovnice 1.Elektrotechnika 23 V takovémto případě nemůže skrze smyčku procházet proud