Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál pro distanční formustudia předmětu Elektrotechnika 1. Spolu s dalšími základními předměty jako Matematika 1,Fyzika 1 a Počítače a programování 1 vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné provšechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné k dalšímu studiu předmětů specializacíve vyšších ročnících studia.
optimální považujeme řešení, kdy dosahujeme
předepsaných hodnot magnetického pole vzduchové mezeře při nejmenší spotřebě
materiálu permanentního magnetu, neboť jeho cena zpravidla určuje cenu celého obvodu.
.Elektrotechnika 139
permanentního magnetu vzduchové mezery. tabulce jsou uvedeny hodnoty remanentní indukce, koercivity a
maximálního energetického součinu.33 )
Nyní spolu rovnice 4. Přibližně lze jeho polohu nalézt jako průsečík
úhlopříčky obdélníka stranách rOB cOH magnetizační čarou permanentního
magnetu.35 )
Vidíme, potřebný objem materiálu nepřímo úměrný součinu pracovním bodě.
V praxi bývají hodnoty vzduchové mezery vvv BlS dány.
vvpp lHlH 4. Volbou zbývajících parametrů pak
můžeme magnetický obvod optimalizovat.
vv
v
vvvvpppp Sl
B
SlHBSlHB
0
2
µ
== 4. Obvodem protéká maximální remanentní tok prr SB=Φ Na
druhé straně zvětšení mezery může krajním případě znamenat nulový magnetický tok,
zatímco intenzita magnetického pole magnetu vzroste hodnotu koercivity Tato
přímka podstatě překlopenou charakteristikou vzduchové mezery, viz Obr. Pro
minimální objem permanentního magnetu třeba, aby součin byl maximální.20b tento bod
vrcholem obdélníka maximální plochou. Zmenšení mezery znamená zvětšení směrnice absolutní hodnotě).
Maximálním energetickým součinem max)( určena poloha optimálního pracovního
bodu optQ tedy optimálních hodnot magnetické indukce poptB intenzity poptH při které se
dosáhne minimálního objemu permanentního magnetu minpV Podle Obr. 4. dokázat, pokud bychom aproximovali tuto část hysterezní smyčky pomocí
čtvrtelipsy, vede uvedená konstrukce přesnému řešení.3 uvádí několik typických materiálů, které používají výrobě
permanentních magnetů.
Tento tzv.34 )
a vyjádříme součin který roven objemu materiálu permanentního magnetu
pppp
vvv
ppp
HB
konst
HB
SlB
SlV ===
0
2
µ
.
Následující Tab. V
limitním případě, kdy 0→vl klesá nule současně indukce blíží hodnotě k
remanentní indukci magnetu. 4. 4.19a, ovšem
přepočtenou souřadnic magnetizační čáry (B, H).
V absolutních hodnotách jsou úbytky magnetického napětí mpU mvU stejně veliké, tj. Vzhledem 0=mF dále neposouvá
ve směru osy H.32 4.32 )
Záporné znaménko zde nemusí být bráno úvahu, protože význam jen při řešení obvodu
v příslušných charakteristikách. Sklon přímky závisí mimo jiné délce
vzduchové mezery. Současně stejně veliký magnetický tok magnetu a
v mezeře (při zanedbání rozptylu)
vvpp SBSB 4.33 vynásobíme, tj. energetický součin rozměr 3
/ udává objemovou hustotu energie. 4
