Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 89 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Vliv prostředí elektromagnetické pole 79     5 0 1 1 1 k kk k xaxPy (2. Nejpřirozenější způsob aproximace pomocí mocninných řad.49 .102) která stále častěji vyuţívá popis magnetizačních charakteristik, stejně jako hysterézních smyček. Tento nedostatek obejít tím, mocninná řada zkrátí na polynom nahradí celistvou racionální funkcí, jejíţ stupeň čitatele rovná stupni jmenovatele.103) geometricky reprezentována rovinným vektorem, jehoţ koncový bod pohybuje hysterézní smyčce, přičemţ platí:  cos0  tUtURtH e  (2.99) kde směr osy ztotoţníme osou směr osy osou Pro sestupnou větev musí vzhledem ke středové symetrii platit     5 0 1 2 1 k kk k xaxPy (2. Dále lze provést náhradu pomocí Fourierovy řady.2.104)  sinIm  tUtUtB  (2.49, dají všechny tyto souřadnice určit souřadnic bodů A1,A2,A3, samozřejmě uváţením symetrie. vzestupné větvi budou body [Bs, Hs], [Br, Hr], [0, Hc], [-Br, 0], [-Bc, -Hc], [-Bs, -Hs]. hysterézní smyčku moţno nahlíţet jako na uzavřenou čáru komplexní rovině, symetrickou bodu [0,0], která případě periodického ustáleného přemagnetování opatřená symetrickou funkcionální stupnicí. Identifikace zdvojené Frohlichovy rovnice vyţaduje poměrně rozsáhlý soubor naměřených údajů, coţ je však vyváţeno relativně dobrou přesností [10]. mohou být určeny dosazením souřadnic bodů, leţících hysterézní smyčce. Jejich nedostatkem je, nevystihují saturační efekt silných polích. zdvojená Frohlichova rovnice pro magnetizaci M 2 21 2 210 1 HbHb HaHaa M    (2. praktického hlediska se místo nekonečné řady bere polynóm tého stupně obr.100) dostáváme lineárních rovnic pro neznámé koeficienty ak. Dosazením souřadnic uvedených bodů vztahu (2.105) kde 2 1 222 0 tBtHtU  tHtBarctgt  Jako kaţdou periodickou funkci, lze U(t) rozvinout Fourierovy řady.101) Zbývá určit koeficientů ak, určujících polynomy P1,P2.100) Hysterézní ztráty jsou potom určeny vztahem            Bs Br Bs Br dxxPdxxPw 212 (2. V případě druhého stupně dostane tzv. Hodí řešení stacionárních polí, principiálně nejsou překáţky rozšíření pouţití časově proměnná pole časově proměnné dynamické hysterézní smyčky. Vyneseme-li reálnou osu oH(t) imaginární osu B(t), potom komplexní funkce  tjBtHtU  0  (2. Jak patrno obr. 2