Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 89 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Jak patrno obr. zdvojená Frohlichova rovnice pro magnetizaci M 2 21 2 210 1 HbHb HaHaa M    (2. Nejpřirozenější způsob aproximace pomocí mocninných řad. Hodí řešení stacionárních polí, principiálně nejsou překáţky rozšíření pouţití časově proměnná pole časově proměnné dynamické hysterézní smyčky.104)  sinIm  tUtUtB  (2.105) kde 2 1 222 0 tBtHtU  tHtBarctgt  Jako kaţdou periodickou funkci, lze U(t) rozvinout Fourierovy řady. V případě druhého stupně dostane tzv.Vliv prostředí elektromagnetické pole 79     5 0 1 1 1 k kk k xaxPy (2. hysterézní smyčku moţno nahlíţet jako na uzavřenou čáru komplexní rovině, symetrickou bodu [0,0], která případě periodického ustáleného přemagnetování opatřená symetrickou funkcionální stupnicí. Identifikace zdvojené Frohlichovy rovnice vyţaduje poměrně rozsáhlý soubor naměřených údajů, coţ je však vyváţeno relativně dobrou přesností [10]. Jejich nedostatkem je, nevystihují saturační efekt silných polích.49, dají všechny tyto souřadnice určit souřadnic bodů A1,A2,A3, samozřejmě uváţením symetrie.103) geometricky reprezentována rovinným vektorem, jehoţ koncový bod pohybuje hysterézní smyčce, přičemţ platí:  cos0  tUtURtH e  (2. 2. mohou být určeny dosazením souřadnic bodů, leţících hysterézní smyčce.2.99) kde směr osy ztotoţníme osou směr osy osou Pro sestupnou větev musí vzhledem ke středové symetrii platit     5 0 1 2 1 k kk k xaxPy (2. praktického hlediska se místo nekonečné řady bere polynóm tého stupně obr.100) Hysterézní ztráty jsou potom určeny vztahem            Bs Br Bs Br dxxPdxxPw 212 (2.102) která stále častěji vyuţívá popis magnetizačních charakteristik, stejně jako hysterézních smyček. Tento nedostatek obejít tím, mocninná řada zkrátí na polynom nahradí celistvou racionální funkcí, jejíţ stupeň čitatele rovná stupni jmenovatele. vzestupné větvi budou body [Bs, Hs], [Br, Hr], [0, Hc], [-Br, 0], [-Bc, -Hc], [-Bs, -Hs].101) Zbývá určit koeficientů ak, určujících polynomy P1,P2.49 . Dále lze provést náhradu pomocí Fourierovy řady. Vyneseme-li reálnou osu oH(t) imaginární osu B(t), potom komplexní funkce  tjBtHtU  0  (2.100) dostáváme lineárních rovnic pro neznámé koeficienty ak. Dosazením souřadnic uvedených bodů vztahu (2