Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
2.77)
můţeme také psát
VS
Vd
rrR
rrot
Sd
rrR
rtRo
,4,4
00 MM
A
(2.66) (2.38
. 2.74) (2.77) můţeme
získat obr.79)
Názornou představu vztazích (2. Magnetické vlastnosti prostředí lze skutečně vysvětlit jen
pohybem vnitřních nábojů drahách něţ jsou vázány nichţ nemohou zastavit.
Z Maxwellových rovnic
rot o E/ P/ rot
M)
rot B/t 0
div =(1/0 )( div div 0
můţeme vyvodit závěr: přítomnost tuhého hmotného tělesa elektromagnetickém poli může být plně
vyjádřena ekvivalentním rozložením hustoty náboje div ekvivalentním rozložením hustoty proudu
(P/t) rot M.75)
Na základě formální podobnosti rovnic (2.2.36 pro vektor magnetizace (sloţku směru
z, tedy Mz) rovnoměrně rostoucí směru osy Potom y-
ové sloţky proudu získané jako rotace vektoru M,
resp.37. Vázané
proudy nevytvářejí teplo, protoţe tyto proudy nesouvisí elektronovým driftem. jsou:
0
x
J Z
vy
M
a ZvyK (2.Vliv prostředí elektromagnetické pole
72
VS
Vd
rrR
rrot
Sd
rrR
r
,4.76)
Zavedli jsme tedy vázané proudy Jv.38.78)
a Rot (2. Superpozicí
vnějšího pole pole této cívky získáme
výsledné pole, zesílené uvnitř cívky
obr. Zůstávají jen nevykompenzované plošné proudy povrchu magnetika.2.36
obr. rot (2.
obr.2.72) můţeme psát:
Kv Jv. Při
nehomogenním magnetování, kdy jsou proudy sousedních smyček
různé objemová hustota vázaných nábojů
bude nenulová Plošné proudy
na povrchu feromagnetik mají stejný
účinek, jako kdyby byla povrchu vzorku
navinutá cívka proudem. Čárky symbolů
proudů jsme mohli vynechat, protoţe vztahují stejný bod jako definice plošné rotace
Rot (M2 M1) (2.4
00 MnM
A
(2.37 obr.80)
Objemová hustota vázaných proudů uvnitř homogenního magnetika vykompenzuje, jak je
nakresleno obr.2
