Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
72) můţeme psát:
Kv Jv.75)
Na základě formální podobnosti rovnic (2. 2.2.36
obr.76)
Zavedli jsme tedy vázané proudy Jv. Při
nehomogenním magnetování, kdy jsou proudy sousedních smyček
různé objemová hustota vázaných nábojů
bude nenulová Plošné proudy
na povrchu feromagnetik mají stejný
účinek, jako kdyby byla povrchu vzorku
navinutá cívka proudem.37.77)
můţeme také psát
VS
Vd
rrR
rrot
Sd
rrR
rtRo
,4,4
00 MM
A
(2.79)
Názornou představu vztazích (2.80)
Objemová hustota vázaných proudů uvnitř homogenního magnetika vykompenzuje, jak je
nakresleno obr.74) (2. Magnetické vlastnosti prostředí lze skutečně vysvětlit jen
pohybem vnitřních nábojů drahách něţ jsou vázány nichţ nemohou zastavit.77) můţeme
získat obr. Vázané
proudy nevytvářejí teplo, protoţe tyto proudy nesouvisí elektronovým driftem.38
.37 obr.2.Vliv prostředí elektromagnetické pole
72
VS
Vd
rrR
rrot
Sd
rrR
r
,4. Čárky symbolů
proudů jsme mohli vynechat, protoţe vztahují stejný bod jako definice plošné rotace
Rot (M2 M1) (2.4
00 MnM
A
(2.
Z Maxwellových rovnic
rot o E/ P/ rot
M)
rot B/t 0
div =(1/0 )( div div 0
můţeme vyvodit závěr: přítomnost tuhého hmotného tělesa elektromagnetickém poli může být plně
vyjádřena ekvivalentním rozložením hustoty náboje div ekvivalentním rozložením hustoty proudu
(P/t) rot M.2. Superpozicí
vnějšího pole pole této cívky získáme
výsledné pole, zesílené uvnitř cívky
obr.36 pro vektor magnetizace (sloţku směru
z, tedy Mz) rovnoměrně rostoucí směru osy Potom y-
ové sloţky proudu získané jako rotace vektoru M,
resp. rot (2.66) (2.
obr. Zůstávají jen nevykompenzované plošné proudy povrchu magnetika.38. jsou:
0
x
J Z
vy
M
a ZvyK (2.78)
a Rot (2.2. 2
