Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 81 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

Zvláštní případ tvoří látky feromagnetické, nichţ jem řádově dosahující velikosti 103 † 106 . Magnetické momenty vytvoří stejné pole:  Vd R r R rdm d      3 0 3 0 44 RMR A     (2. Susceptibility všech neferomagnetických materiálů jsou praxi tak malé, lze většinou zanedbat.74) .Vliv prostředí elektromagnetické pole 71 základní polní veličiny, protoţe vyjadřují silové působení náboje.73) Dále upravíme   SMMSVM dddrot (2.70) tedy             VV Vd R dgraVd R r A 1 44 0 3 0 M RM     (2. Vektory jsou polní veličiny odvozené, vázané stav hmoty.71) Pouţitím identity  rtro RR dgrar R dgrarot RR tro       MMMMM 111 ' 11 (2.72) je  Vd R rtro Vd R r tro VV       MM A     44 00 (2. Podle velikosti vţito (bez nároků úplnost) dělení materiálů na: m diamagnetické jejich přítomnosti zmenší) m paramagnetické jejich přítomnosti zvýší) m feromagnetické jejich přítomnosti velmi zvýší) Řádově těchto případech pohybuje modul hodnotách 10-5 pro pevné látky 10-8 pro plyny. Některé hodnoty magnetické susceptibility neferomagnetických materiálů jsou následující tabulce: materiál materiál m hliník 2,310-5 sodík -0,2410-5 měď -0,9810-5 titan 7,0610-5 zlato -3,610-5 CO2 (při 100 kPa) -0,9910-8 hořčík 1,210-5 dusík -//- -0,510-8 rtuť -3,210-5 kyslík -//- 20910-8 stříbro -2,610-5 vodík -0,2110-8  Pole buzené vektorem magnetizace Přechodem vystředěným hodnotám dostaneme elementárních orbitálních spinových momentů vektor magnetizace jako spojitou funkci souřadnic M(x’ ,y‘ ,z‘ M(r‘ Plošné objemové hustoty proudů vytvoří pole:          Vd R Sd R JK A   4 0 (2.69) kde –r‘

---

---