Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 76 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

4 1 P  (2...46) Pouţijeme : div ) 1 ('') 1 () 1 ( R graddiv RR  PPP (2.( PP =   V S n o dS R P dV R div .Vliv prostředí elektromagnetické pole 66  Zdroje vektoru polarizace V předcházející kapitole byl zaveden pojem vázaný náboj hustotami (objemová hustota vázaných nábojů) nebo (plošná hustota vázaných nábojů povrchu dielektrika).48) Z Gaussovy Ostrogradského věty:     S S n V R dSP R dS dV R div ..49) Z formální podobnosti tohoto vztahu vztahu (2. 1 ('.51) analogicky jako jsme psali volných nábojů: o div Dn .47) V dalším výpočtu lze apostrof vynechat, protoţe tento pouze naznačuje, div vytváří hustotu v místě zdroje r’.           S n o dS R P dV R div .n (2. 4 ) 1 ('.. 4 1   R V (2.[ 4 1 P  (2. Dále pokusíme zjistit v jakém vztahu jsou tyto hustoty vektor polarizace (tedy objemová hustota dipólových momentů). 4 1 P  (2. ). 4 R grad dV R grad d oo    Pp (2.44) můţeme psát: v div (2.50) P.44) Jak bylo uvedeno lze tento potenciál vyjádřit pomocí = dV dp d(r) ) 1 ('..45)   Vo dV R grad ). Přitom vyjděme podmínky, vektor musí budit stejný potenciál jaký buzen náboji hustotami v v, znamená potenciál         S V V dS R dV

---

---