Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 76 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

4 ) 1 ('.49) Z formální podobnosti tohoto vztahu vztahu (2.44) Jak bylo uvedeno lze tento potenciál vyjádřit pomocí = dV dp d(r) ) 1 ('. 4 1 P  (2. 4 1   R V (2.( PP =   V S n o dS R P dV R div ... 4 R grad dV R grad d oo    Pp (2. 4 1 P  (2.44) můţeme psát: v div (2. 1 ('. Přitom vyjděme podmínky, vektor musí budit stejný potenciál jaký buzen náboji hustotami v v, znamená potenciál         S V V dS R dV .           S n o dS R P dV R div .50) P..48) Z Gaussovy Ostrogradského věty:     S S n V R dSP R dS dV R div .51) analogicky jako jsme psali volných nábojů: o div Dn ..Vliv prostředí elektromagnetické pole 66  Zdroje vektoru polarizace V předcházející kapitole byl zaveden pojem vázaný náboj hustotami (objemová hustota vázaných nábojů) nebo (plošná hustota vázaných nábojů povrchu dielektrika).46) Pouţijeme : div ) 1 ('') 1 () 1 ( R graddiv RR  PPP (2.47) V dalším výpočtu lze apostrof vynechat, protoţe tento pouze naznačuje, div vytváří hustotu v místě zdroje r’.n (2.[ 4 1 P  (2.. Dále pokusíme zjistit v jakém vztahu jsou tyto hustoty vektor polarizace (tedy objemová hustota dipólových momentů).45)   Vo dV R grad ). )

---

---