Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 76 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

4 R grad dV R grad d oo    Pp (2..44) můţeme psát: v div (2. Dále pokusíme zjistit v jakém vztahu jsou tyto hustoty vektor polarizace (tedy objemová hustota dipólových momentů).46) Pouţijeme : div ) 1 ('') 1 () 1 ( R graddiv RR  PPP (2. 1 ('.47) V dalším výpočtu lze apostrof vynechat, protoţe tento pouze naznačuje, div vytváří hustotu v místě zdroje r’.n (2.48) Z Gaussovy Ostrogradského věty:     S S n V R dSP R dS dV R div .( PP =   V S n o dS R P dV R div .[ 4 1 P  (2. 4 1   R V (2.           S n o dS R P dV R div .Vliv prostředí elektromagnetické pole 66  Zdroje vektoru polarizace V předcházející kapitole byl zaveden pojem vázaný náboj hustotami (objemová hustota vázaných nábojů) nebo (plošná hustota vázaných nábojů povrchu dielektrika). Přitom vyjděme podmínky, vektor musí budit stejný potenciál jaký buzen náboji hustotami v v, znamená potenciál         S V V dS R dV . 4 1 P  (2.44) Jak bylo uvedeno lze tento potenciál vyjádřit pomocí = dV dp d(r) ) 1 ('. ). 4 1 P  (2...49) Z formální podobnosti tohoto vztahu vztahu (2.51) analogicky jako jsme psali volných nábojů: o div Dn ..50) P.45)   Vo dV R grad ).. 4 ) 1 ('

---

---