Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Soustava obr.58)
V anizotropních látkách permitivita tenzorem platí:
D=
.29.E o (2. Situace podobná elektrostatické indukci ve
vodiči, ale uvnitř tělesa není nulové pole; volných elektronů něm není tolik, aby vnější pole e-
liminovaly.
1
(2.
-v +v
v 0
obr.59)
např.57)
kde relativní permitivita, o relativní
susceptibilita. 2.E div (2.53)
Nalezněme vektor, který závisel jen volných nábojích:
div (o. pro xxEx xyEy xzEz
V částečně vodivých dielektrikách nebo polovodičích vzniká také
polarizace volné náboje površích dielektrik vytvoří povrchový
náboj obr. 2.30
.56)
je (o )E o(1 e) rE= E (2.Vliv prostředí elektromagnetické pole
67
Zdrojem vektoru polarizace tedy objemová hustota
vázaných nábojů povrchu dielektrika normálová
sloţka tohoto vektoru (normála směřuje ven dielektrika)
rovná plošné hustotě vázaných nábojů např.55)
Vyjádříme-li ještě
P E eE (2.31
obr.57) odpovídají hledisku
minima energie.52)
divE P
P
div
div
oo
o
o
o
o
vo
o
. podle obr.30 snaţí
zaujmout rovnováţnou polohu, kdy vektor stejný
směr jako vektor natočení dipólu potřeba
energie, kterou musí dodat vnější pole, takţe P
+ E (2.2.54) (2.
Zavedením vázaných nábojů změní chápání Maxwellovy
rovnice div musíme dosadit jak hustotu nábojů
volných o, tak vázaných v:
v (2.54)
D o.
Vztahy (2.2. x,y,z) (2.31.E
1
3
( 1,2,3 kartéz.2
