Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
pro xxEx xyEy xzEz
V částečně vodivých dielektrikách nebo polovodičích vzniká také
polarizace volné náboje površích dielektrik vytvoří povrchový
náboj obr.
1
(2. 2.57) odpovídají hledisku
minima energie. Situace podobná elektrostatické indukci ve
vodiči, ale uvnitř tělesa není nulové pole; volných elektronů něm není tolik, aby vnější pole e-
liminovaly.E
1
3
( 1,2,3 kartéz.58)
V anizotropních látkách permitivita tenzorem platí:
D=
.E o (2.2.55)
Vyjádříme-li ještě
P E eE (2.
-v +v
v 0
obr.Vliv prostředí elektromagnetické pole
67
Zdrojem vektoru polarizace tedy objemová hustota
vázaných nábojů povrchu dielektrika normálová
sloţka tohoto vektoru (normála směřuje ven dielektrika)
rovná plošné hustotě vázaných nábojů např.E div (2.53)
Nalezněme vektor, který závisel jen volných nábojích:
div (o.52)
divE P
P
div
div
oo
o
o
o
o
vo
o
. Soustava obr.57)
kde relativní permitivita, o relativní
susceptibilita. x,y,z) (2.
Vztahy (2.30
.2.59)
např.30 snaţí
zaujmout rovnováţnou polohu, kdy vektor stejný
směr jako vektor natočení dipólu potřeba
energie, kterou musí dodat vnější pole, takţe P
+ E (2.
Zavedením vázaných nábojů změní chápání Maxwellovy
rovnice div musíme dosadit jak hustotu nábojů
volných o, tak vázaných v:
v (2.56)
je (o )E o(1 e) rE= E (2.2.31. 2.29.54)
D o.54) (2. podle obr.31
obr
