Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
26
obr. 2. Obdobou
k permanentním materiálům jsou tzv.27
obr.
U dielektrika polárními molekulami jev polarizace daleko sloţitější.E. seignettoelektrických látek
(podle seignettovy soli níţ byla hystereze
poprvé objevena). plyny (vodík, kyslík). Důsledek přímé
úměrnosti mezi vektory můţeme vyjádřit matematickým vztahem
P E=oe.
elektrety, tj.E (2.
Vloţíme-li dielektrikum elektrického pole intenzity Eo
viz obr. Výsledné pole je
E (2.Vliv prostředí elektromagnetické pole
65
neární můţeme psát n.p, kde počet dipólů jednotkovém objemu.28
.
vzdálenost nábojů dipólů zvětšuje.
Proti orientaci působí tepelný pohyb částic. dipóly jako následek tepelného nebo molekulárního pohybu v
chaotickém stavu. větších E
dojde stavu nasycení, kdy jsou skoro všechny dipóly
orientovány závislost P(E) nelineární. zde na
rozdíl nepolárních látek teplotně závislá (závisí na
teplotním pohybu molekul).25, polarizuje toto dielektrikum, tj. dielektrika vykazující trvalou remanentní polarizaci odstranění vnějšího el. nich teplotně nezávislá, protoţe kvazielastické
deformující síly nezávisí tepelném molekulárním pohybu. jeho objem
se zaplní elementárními uspořádanými dipóly pi, které
vytvoří pole coulombovského charakteru intenzitou Ec.26b. 2. základě podobnosti
charakteristik feromagnetickými látkami je
také nazýváme feroelektrické látky. nepřítomnosti vnějšího
elektrického pole tvoří molekuly el.
pole platí tomto případě přibliţně vztah . celek neutrální obr. 2. Patří sem látky
krystalické nebo ionizované.26a. druhu neboli orientační (také ionizační)
+0 -v +v -v
obr.
Podle uvedených dvou způsobů polarizace můţeme někdy setkat dělením dielektrika na
dielektrika:
1. Současně dochází při
orientaci stejnému jevu jako nepolárních molekul, tj. druhu neboli deformační (také induktívní)
2. Pro menší intenzity el.2.
E dochází orientaci dipólů směru vnějšího pole obr.43)
Odstraníme-li budicí pole Eo, zmizí pole tedy zmizely
i v. obr.42)
kde dielektrická susceptibilita látky (činitel dielektrické polarizace). případě:
E kaţdém směru stejný počet dipólů, tzn. 2. pole.27a. Grafické
vyjádření charakteristiky nelineárního
dielektrika obr.2. 2. Ideálními nepolárními
látkami jsou např. 2.27b je
nelineární dielektrikum hysterezi, které
dochází tzv.
Zdrojem takovéhoto pole tedy prostorové rozloţení
náboje hustotou plošné rozloţení v. Tyto náboje nelze dielektrika odvést, protoţe
jsou vázány jev polarizace nazýváme vázané náboje
