Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Dielektrikum dělíme hlediska dipólového momentu na:
a) nepolární, které mají nepřítomnosti vnějšího pole dipólový moment nulový,
b) polární, které mají vlastní dipólový moment nenulový.
Molekuly atomy nepolárním dielektriku jsou elektricky
neutrální, pokud nejsou el.
Polarizace dielektrika
Při působení el.40)
přičemţ tedy jsou přímo úměrny velikosti intenzity
el. 2.d (2. poli.2.
Dielektrikum obsahuje málo volných částic nábojem, dochází něj
jen posuvu vázaných nabitých částic látky hranicích molekuly tj.2.23 obr.Vliv prostředí elektromagnetické pole
64
E= (1/R). pro nebo 180o
, tedy v
bodech ose dipólu spojnici nábojů. pole Hranicí přímé úměrnosti elektrická pevnost
daného dielektrika, níţ dojde průrazu dielektrikum se
chová jako vodič.22
obr.24 Vzniklý dipól charakterizován
dipólovým momentem
p Q.
Polarizaci vyjadřujeme pomocí vektoru elektrické
polarizace který definován vztahem:
P k
ip
V
1
(2. 2. 2. Je-li takový
atom (molekula) vloţen vnějšího elektrického pole,
dochází deformaci dráhy elektronu eliptickou podle
obr.23 zastupuje jeden elektron všechny
elektrony oběţných drahách) taková, nám jeví
neurčitý poloze tak, jako byl spojitě rozloţen své
kruhové dráze.
4
)sincos.
4
)( 2
3
22
3
22
R
p
R
p
EEr
(2. Zde
(p/2R2
).25
.
4
1
3
R
p
(2. proud.23 obr.. Silové účinky kladným nábojem jádra se
ruší atom jeví skutečně jako neutrální.22. Rychlost záporného
elektronu (na obr.41)
kde symbol sumace představuje vektorový součet momentů všech dipólů, nacházejících v
jednotkovém objemu dielektrika. porovnání bodovým nábojem klesá poli bodového
dipólu potenciál první, ale druhou mocninou intenzita s
druhou, ale třetí mocninou.4(. pole látku dochází:
1. vzniká el. 2. posuvu vázaných nabitých částic, tvořených molekulemi a
atomy látky,
2.38)
E= )1cos.3(. Směr všech vektorů stejný, jako směr jsou tedy koli-
obr.2. Průběh ekvipotenciál obr.2. k
elektrické polarizaci dielektrika.24
obr. orientovanému pohybu volných nabitých částic struktuře
látky, tj.39)
Maximální pro cos tj.()=
cos
