Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
2.
Dielektrikum obsahuje málo volných částic nábojem, dochází něj
jen posuvu vázaných nabitých částic látky hranicích molekuly tj.2. pole Hranicí přímé úměrnosti elektrická pevnost
daného dielektrika, níţ dojde průrazu dielektrikum se
chová jako vodič.39)
Maximální pro cos tj..3(. 2. posuvu vázaných nabitých částic, tvořených molekulemi a
atomy látky,
2.23 zastupuje jeden elektron všechny
elektrony oběţných drahách) taková, nám jeví
neurčitý poloze tak, jako byl spojitě rozloţen své
kruhové dráze.
4
)( 2
3
22
3
22
R
p
R
p
EEr
(2. pro nebo 180o
, tedy v
bodech ose dipólu spojnici nábojů. 2.2.24 Vzniklý dipól charakterizován
dipólovým momentem
p Q.24
obr.23 obr.40)
přičemţ tedy jsou přímo úměrny velikosti intenzity
el.2.()=
cos. 2. Rychlost záporného
elektronu (na obr.25
.d (2.22
obr. porovnání bodovým nábojem klesá poli bodového
dipólu potenciál první, ale druhou mocninou intenzita s
druhou, ale třetí mocninou. Průběh ekvipotenciál obr.
4
1
3
R
p
(2.
4
)sincos. Dielektrikum dělíme hlediska dipólového momentu na:
a) nepolární, které mají nepřítomnosti vnějšího pole dipólový moment nulový,
b) polární, které mají vlastní dipólový moment nenulový. proud. vzniká el. Je-li takový
atom (molekula) vloţen vnějšího elektrického pole,
dochází deformaci dráhy elektronu eliptickou podle
obr.41)
kde symbol sumace představuje vektorový součet momentů všech dipólů, nacházejících v
jednotkovém objemu dielektrika. Silové účinky kladným nábojem jádra se
ruší atom jeví skutečně jako neutrální.
Molekuly atomy nepolárním dielektriku jsou elektricky
neutrální, pokud nejsou el.2. Směr všech vektorů stejný, jako směr jsou tedy koli-
obr.23 obr. Zde
(p/2R2
).Vliv prostředí elektromagnetické pole
64
E= (1/R). orientovanému pohybu volných nabitých částic struktuře
látky, tj.
Polarizace dielektrika
Při působení el. k
elektrické polarizaci dielektrika.4(.
Polarizaci vyjadřujeme pomocí vektoru elektrické
polarizace který definován vztahem:
P k
ip
V
1
(2.38)
E= )1cos. pole látku dochází:
1.22. poli
