Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
matematických
zápisech jsou veličiny svázány časovými derivacemi podobně jako např. Přemístíme-li rychle nabitou částici prostoru, pole kolem něj vytváří
postupně zpráva tom, náboj "dorazil" bude šířit konečnou rychlostí.(1.stol.
Pokud dostanou pohybu náboje elektrické, začnou budit kromě pole elektrického pole
magnetické, které tím větší, čím rychleji náboje pohybují, tzn. Podle toho by
silové působení letící el. Existují vţdy dvojici. gravitačního elektrického pole
i podobný průběh vektorů jimi působených sil. Odstraníme-li znovu náboj, silové pole ještě existuje, dokud do
jeho okolí "nedorazí zpráva", zmizení náboje. pole podobné přitaţlivé odpudivé
působení sil klidu.145)
Celková síla mezi náboji pohybujícími rovnoběţně tedy bude rovnat
F (1. Přesto, formálně sice účinky elektrické magnetické často dají separovat, podstatě
existuji neoddělitelné jednotě. Vztah (1.
Pro něj, jako magnetické pole neexistovalo. anténou vnucený proud časově
proměnné frekvence, budí tento proud okolí antény magnetické pole rovněţ časově proměnné. Dnes tento paradox jednoduše vysvětluje teorii
relativity. Daného bodu dosahuje
tím později, čím bod vzdálenější.
.
Na základě těchto úvah nás můţe napadnout otázka: Pokud mohou pole jistou dobu existovat jistém
místě oddálení náboje, nemohou existovat bez něho, tedy prostoru, kde náboj není? Toto ale jiţ
odvodil Maxwell.
Toto pole jiţ prostoru mimo anténu, tedy mimo budicí proud. mag.147) Tady naráţíme paradox, neboť tento pozorovatel bude
na rozdíl nepohybujícího pozorovatele popisovat sílu vzájemného působení částic jako
elektrostatickou. nabité kuličky daném místě čase bylo dáno polohou kuličky témţe
okamţiku.49) časově proměnné pole elektrické tedy posuvný proud E/t, který je
zdrojem pro časově proměnné pole magnetické atd. el. zde však jeden zásadní rozdíl. Změnou takto vybuzeného pole
vzniká podle rov.144)
s modulem
2
21
2
2
.
2
2
2
21
c
v
Rk
QQ
FFF (1.
V představách fyziků zhruba první polovině 19. proudu napětí cívky
se zde projevuje setrvačnost. jevy jinak symetrické, tomto vykazují
nesymetrii.
Nejjednodušší konfigurace magnetického náboje tedy těsná dvojice (dipól) dvou nábojů stejné
velikosti opačných znamének.147)
Je vidět, základní sílu vytváří elektrostatická interakce odčítá síla magnetické interakce
(člen koeficientem v2
/ c2
), která vzniká při pohybu nábojů magnetickém poli. vzruchů postupné. větší dQ/dt tedy větší J
a následně rot Pokud dostane pohybu magnet nebo pohybuje-li vodič tomto poli,
působí kromě magnetického pole časovou změnu tohoto magnetického pole tedy pole elektrické
rot B/t.142) přejde při Coulombův výraz pro síly elektrostatickém poli.Základní pojmy elektromagnetismu
48
Fm (1. Obě pole jsou tedy vzájemně provázána.
. (Volt, Ohm, Ampér, Oersted, Faraday) vládlo
přesvědčení, působení elmag pole nastává okamžitě celém prostoru současně. Zatímco jsou tedy el. svých rovnicích přece říká, teče-li např. skutečnosti bylo ale prokázáno, silové pole zpoţděno letícími náboji (podobně
jako zvuk nadzvukovým letadlem) šíření elektromag.
Rk
QQ
c
v
Fm (1. Prostorem tedy šíří elektromagnetické pole ve
.
. Nikomu podmínkách makroskopických
nepodařilo nalézt ani připravit magnetický náboj ani kladný, ani záporný.146)
)1(
. Tak
především všech tří polí princip ubývání síly vzdáleností.
Pokud bychom přece jen formálně rozdělili elektromagnetické pole elektrické magnetické, lze
mezi jejich silovými účinky podobně účinky gravitačního pole) vysledovat jisté podobnosti. mag.
Předpokládejme nyní, pozorovatel také pohybuje, stejnou rychlostí rovnoběţně náboji a
rozdílová rychlost vztahu (1
