Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
144)
s modulem
2
21
2
2
. el. gravitačního elektrického pole
i podobný průběh vektorů jimi působených sil.
Pro něj, jako magnetické pole neexistovalo.
Nejjednodušší konfigurace magnetického náboje tedy těsná dvojice (dipól) dvou nábojů stejné
velikosti opačných znamének.stol. matematických
zápisech jsou veličiny svázány časovými derivacemi podobně jako např.147)
Je vidět, základní sílu vytváří elektrostatická interakce odčítá síla magnetické interakce
(člen koeficientem v2
/ c2
), která vzniká při pohybu nábojů magnetickém poli.
Na základě těchto úvah nás můţe napadnout otázka: Pokud mohou pole jistou dobu existovat jistém
místě oddálení náboje, nemohou existovat bez něho, tedy prostoru, kde náboj není? Toto ale jiţ
odvodil Maxwell. Existují vţdy dvojici.
Pokud dostanou pohybu náboje elektrické, začnou budit kromě pole elektrického pole
magnetické, které tím větší, čím rychleji náboje pohybují, tzn. Podle toho by
silové působení letící el. jevy jinak symetrické, tomto vykazují
nesymetrii. mag. svých rovnicích přece říká, teče-li např.
2
2
2
21
c
v
Rk
QQ
FFF (1.
V představách fyziků zhruba první polovině 19. Přemístíme-li rychle nabitou částici prostoru, pole kolem něj vytváří
postupně zpráva tom, náboj "dorazil" bude šířit konečnou rychlostí. Tak
především všech tří polí princip ubývání síly vzdáleností. Nikomu podmínkách makroskopických
nepodařilo nalézt ani připravit magnetický náboj ani kladný, ani záporný. větší dQ/dt tedy větší J
a následně rot Pokud dostane pohybu magnet nebo pohybuje-li vodič tomto poli,
působí kromě magnetického pole časovou změnu tohoto magnetického pole tedy pole elektrické
rot B/t.Základní pojmy elektromagnetismu
48
Fm (1.
. nabité kuličky daném místě čase bylo dáno polohou kuličky témţe
okamţiku. Prostorem tedy šíří elektromagnetické pole ve
. vzruchů postupné. skutečnosti bylo ale prokázáno, silové pole zpoţděno letícími náboji (podobně
jako zvuk nadzvukovým letadlem) šíření elektromag. pole podobné přitaţlivé odpudivé
působení sil klidu. Obě pole jsou tedy vzájemně provázána.49) časově proměnné pole elektrické tedy posuvný proud E/t, který je
zdrojem pro časově proměnné pole magnetické atd.142) přejde při Coulombův výraz pro síly elektrostatickém poli. (Volt, Ohm, Ampér, Oersted, Faraday) vládlo
přesvědčení, působení elmag pole nastává okamžitě celém prostoru současně.
. Zatímco jsou tedy el. Změnou takto vybuzeného pole
vzniká podle rov.
. zde však jeden zásadní rozdíl.146)
)1(
. anténou vnucený proud časově
proměnné frekvence, budí tento proud okolí antény magnetické pole rovněţ časově proměnné.
Toto pole jiţ prostoru mimo anténu, tedy mimo budicí proud. Odstraníme-li znovu náboj, silové pole ještě existuje, dokud do
jeho okolí "nedorazí zpráva", zmizení náboje. Přesto, formálně sice účinky elektrické magnetické často dají separovat, podstatě
existuji neoddělitelné jednotě.
Pokud bychom přece jen formálně rozdělili elektromagnetické pole elektrické magnetické, lze
mezi jejich silovými účinky podobně účinky gravitačního pole) vysledovat jisté podobnosti.
Rk
QQ
c
v
Fm (1.147) Tady naráţíme paradox, neboť tento pozorovatel bude
na rozdíl nepohybujícího pozorovatele popisovat sílu vzájemného působení částic jako
elektrostatickou. proudu napětí cívky
se zde projevuje setrvačnost.145)
Celková síla mezi náboji pohybujícími rovnoběţně tedy bude rovnat
F (1. Daného bodu dosahuje
tím později, čím bod vzdálenější. Dnes tento paradox jednoduše vysvětluje teorii
relativity.(1.
Předpokládejme nyní, pozorovatel také pohybuje, stejnou rychlostí rovnoběţně náboji a
rozdílová rychlost vztahu (1. Vztah (1. mag
