Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
143)
kde rychlost světla. Jeho směr smysl řídí
pravidlem pravé ruky.1.
Vyjdeme-li poznatků, tvar ekvipotenciál vektorového magnetického potenciálu totoţný s
tvarem magnetických indukčních čar, přičemţ stejný směr jako proudová hustota můţeme z
formální podobnosti rovnic
B rot rot rot T
vyvodit závěr, tvar ekvipotenciál konst.142)
kde
Pohybuje-li náboj rychlostí náboj fixován
na jednom místě, vznikne bodě (podle zákona, kde
proudový element v. Jestliţe v
bodě nachází náboj Q2, vznikne mezi oběma náboji mechanická síla elektrostatického původu.
Jednota elektrických magnetických jevů
Všimněme prostého jevu. 1.
2
21
2e
k.45
. Jak dobře známo, bude rovnat
obr.Q1), vzdálenosti ještě magnetické
pole (/4). Při pohybu náboje hladině
ekvipotenciály elektrostatické pole nekoná ţádnou práci.1. u
bodového náboje mají siločáry tvar paprsků, vycházejících z
náboje ekvipotenciály tvar kruţnic kolem tohoto náboje.44
Obr. Ekvipotenciály siločáry tvoří pravoúhlou soustavu. Jsou tedy opět kolmé siločáry, které, jak jiţ
bylo uvedeno, mají tvar kruţnic kolem vodiče. Všimněme podobnosti
tvaru ekvipotenciál siločar různých typů polí souvislosti formálními podobnostmi vztahů,
popisujícími tato pole.
Na základě formální podobnosti rovnice pro rovnice
H grad lze usuzovat, např.R
. Dosadíme = 1/c2
bude
2
1
21
k. Např. tvarem proudových trubic izotropním prostředí tvar siločar totoţný s
tvarem indukčních čar.44 mají ekvipotenciály tvar paprsků
(ekvipotenciální plochy tvar rovin) vycházejících z
vodičů. Pohybuje-li náboj bodě rovnoběţně nábojem stejnou rychlostí
v, působí něj síla elektromagnetického původu. proudovodiče
obr. Průsečnice nákresny ekvipotenciálními
hladinami jsou ekvipotenciální čáry.QQ
EQF (1.45 bodový náboj Q1, bodě ve
vzdálenosti elektrické pole intenzitě kR2
, kde soustavě . Protoţe jsou tomto prostředí magnetické elektrické siločáry kolmé na
ekvipotenciály patřičného skalárního potenciálu, budou také indukční čáry siločáry kolmé na
ekvipotenciály m, indukční čáry kolmé ekvipotenciály konečně kolmé ekvipotenciály .
Jak bylo řečeno jsou elektrostatického pole, němţ platí
E grad siločáry kolmé ekvipotenciály.Základní pojmy elektromagnetismu
47
Závěry vyplývající formální podobnosti rovnic
Ekvipotenciální plochy jsou geometrická místa konstantního potenciálu.1. totoţný tvarem indukčních čar tvar
ekvipotenciál konst.
c
v
B (1.(vQ1/R2
). Doplněním soustavu jednotkových siločar dostáváme grafický
obraz mapu pole.
Podobně budou vzájemně kolmé ekvipotenciály dvojic m, . Nachází-li bodě obr.R
Q
