Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 43 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
11).  Laplaceova Poissonova rovnice Při řešení elektromagnetického pole jisté oblasti obvykle hledáme rozloţení potenciálů této oblasti. rovnice div div (E) div Egrad (1.28.96) Z identity pro obecný vektor skalár S: div (Sv) Sdiv vgrad přičemţ grad , ) div grad div grad grad grad  Uváţíme-li, div grad  konst. kladné normály ploše S. Podobně bychom rovnice div (grad pro konstantní obdrţeli Laplaceovu rovnici pro m m (1.99) obr.Základní pojmy elektromagnetismu 33 Praktický význam vektorový potenciál např. 1. Zde moţno definovat pro stacionární proudové pole, němţ nedochází časové změně objemové hustoty náboje, vektorový potenciál proudové hustoty.27 toku (orientovanému skaláru) přiřazena čítací šipka směru dS, tj.gradε ε 1 ε ρ div (1.1. Pole zřídlové nejen místě, kde se nachází náboj ale tam, kde grad Siločáry vznikají nebo zanikají všude tam, kde mění permitivita dielektrika viz obr. při výpočtu magnetického toku:   lSS ddrotdΦ lASASB (1.98) V nehomogenním poli, kde konst.99) . Indukci tedy pro výpočet toku není třeba vůbec počítat. Při odvození těchto rovnic vycházíme zpravidla Maxwellových rovnic nebo definičních rovnic pro potenciály. Protoţe siločáry vycházejí z náboje, musí být pravé levé straně rozhraní jiný počet nábojů. Označíme jej symbolem Protoţe se tímto potenciálem praxi příliš nesetkáme, nebudu jej dále rozvádět.97)  Laplaceova rovnice (1. Pak vycházíme Poissonovy nebo Laplaceovy rovnice. Tak například aplikujeme- li operaci div vztah grad dostaneme  ε 1 /ρgradεdiv  (1.28 .1.  Vektorový potenciál proudové hustoty Pro úplnost ještě pokusme pouţít podobný princip odvozování potenciálu rovnice kontinuity (1. obr.95) Tok vektoru plochou (tedy magnetický indukční tok) roven cirkulaci vektoru okrajové křivce plochy přičemţ plocha můţe být jakkoli zakřivena.100) Na pravé straně tedy jakoby přibyl další zdroj, způsobený nehomogenitou prostředí. grad je:  -   => Poissonova rovnice (1