Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 43 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Označíme jej symbolem Protoţe se tímto potenciálem praxi příliš nesetkáme, nebudu jej dále rozvádět. Zde moţno definovat pro stacionární proudové pole, němţ nedochází časové změně objemové hustoty náboje, vektorový potenciál proudové hustoty. Tak například aplikujeme- li operaci div vztah grad dostaneme  ε 1 /ρgradεdiv  (1.  Vektorový potenciál proudové hustoty Pro úplnost ještě pokusme pouţít podobný princip odvozování potenciálu rovnice kontinuity (1.95) Tok vektoru plochou (tedy magnetický indukční tok) roven cirkulaci vektoru okrajové křivce plochy přičemţ plocha můţe být jakkoli zakřivena.gradε ε 1 ε ρ div (1.99) .28.11).1. kladné normály ploše S.Základní pojmy elektromagnetismu 33 Praktický význam vektorový potenciál např. 1. rovnice div div (E) div Egrad (1.96) Z identity pro obecný vektor skalár S: div (Sv) Sdiv vgrad přičemţ grad , ) div grad div grad grad grad  Uváţíme-li, div grad  konst. Při odvození těchto rovnic vycházíme zpravidla Maxwellových rovnic nebo definičních rovnic pro potenciály. Pole zřídlové nejen místě, kde se nachází náboj ale tam, kde grad Siločáry vznikají nebo zanikají všude tam, kde mění permitivita dielektrika viz obr.27 toku (orientovanému skaláru) přiřazena čítací šipka směru dS, tj.1. Pak vycházíme Poissonovy nebo Laplaceovy rovnice.98) V nehomogenním poli, kde konst. při výpočtu magnetického toku:   lSS ddrotdΦ lASASB (1.100) Na pravé straně tedy jakoby přibyl další zdroj, způsobený nehomogenitou prostředí. Indukci tedy pro výpočet toku není třeba vůbec počítat.97)  Laplaceova rovnice (1.28 . obr. grad je:  -   => Poissonova rovnice (1.  Laplaceova Poissonova rovnice Při řešení elektromagnetického pole jisté oblasti obvykle hledáme rozloţení potenciálů této oblasti.99) obr. Protoţe siločáry vycházejí z náboje, musí být pravé levé straně rozhraní jiný počet nábojů. Podobně bychom rovnice div (grad pro konstantní obdrţeli Laplaceovu rovnici pro m m (1