Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 42 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

92) pro liniový proud  l 0 R d I 4π μ l A (1.93) pro plošný proud   S 0 dS R4π μ K A (1.  vvv  SgradrotSSrot (1.94) kde vzdálenost proudového elementu referenčnímu bodu, němţ vektorový potenciál hledáme.26, má vektorový potenciál směr proudové hustoty, kterou buzen.Základní pojmy elektromagnetismu 32 Pro další úpravy tohoto vztahu připomeňme identitu při operacích obecným vektorem a obecným skalárem S.86) tedy dV R rotdV R dV R 1 dV R 1 dV R2 R                                                         JJ JJ u J Konstantu před integrálem můţeme přesunout rot, takţe lze rovnici (1. 1.87) jiný zápis: vvv  SSS (1. 1.1. Vzhledem tomu, ţe integrálem skalární součin skaláru vektoru, odpadá poţadavek kolinearity členů integrálem, jak tomu bylo u Gaussovy věty, u zákona celkového proudu apod.91) pro osamělý pohybující náboj R q 4π μ0 v A   (1. obr.89) Z vektorové algebry známá funkce 2 R RR 1 R 1 grad u             výraz integrálem (1.90) Z definičního vztahu rot vyplývá, pro objemový proud je   V 0 dV R4π μ J A (1.27 .88) Z tohoto zápisu vyjádřeme druhý člen pravé strany pro konkrétní skalár 1/R konkrétní vektor v  : J J J        R 1 RR 1 r0rot  nezávisí viz obr.86) psát:   V 0 V 0 dV R4π μ rotdV R4π μ JJ B (1. 1. Jak je vyznačeno na obr.26 (1.26 obr

---

---