Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 42 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

26, má vektorový potenciál směr proudové hustoty, kterou buzen. Vzhledem tomu, ţe integrálem skalární součin skaláru vektoru, odpadá poţadavek kolinearity členů integrálem, jak tomu bylo u Gaussovy věty, u zákona celkového proudu apod.  vvv  SgradrotSSrot (1. 1.27 .94) kde vzdálenost proudového elementu referenčnímu bodu, němţ vektorový potenciál hledáme. 1.93) pro plošný proud   S 0 dS R4π μ K A (1.92) pro liniový proud  l 0 R d I 4π μ l A (1. Jak je vyznačeno na obr.26 obr. 1.86) tedy dV R rotdV R dV R 1 dV R 1 dV R2 R                                                         JJ JJ u J Konstantu před integrálem můţeme přesunout rot, takţe lze rovnici (1.90) Z definičního vztahu rot vyplývá, pro objemový proud je   V 0 dV R4π μ J A (1.86) psát:   V 0 V 0 dV R4π μ rotdV R4π μ JJ B (1.1. obr.26 (1.91) pro osamělý pohybující náboj R q 4π μ0 v A   (1.89) Z vektorové algebry známá funkce 2 R RR 1 R 1 grad u             výraz integrálem (1.87) jiný zápis: vvv  SSS (1.Základní pojmy elektromagnetismu 32 Pro další úpravy tohoto vztahu připomeňme identitu při operacích obecným vektorem a obecným skalárem S.88) Z tohoto zápisu vyjádřeme druhý člen pravé strany pro konkrétní skalár 1/R konkrétní vektor v  : J J J        R 1 RR 1 r0rot  nezávisí viz obr

---

---