Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 42 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

 vvv  SgradrotSSrot (1.89) Z vektorové algebry známá funkce 2 R RR 1 R 1 grad u             výraz integrálem (1.94) kde vzdálenost proudového elementu referenčnímu bodu, němţ vektorový potenciál hledáme. 1. Jak je vyznačeno na obr.87) jiný zápis: vvv  SSS (1.26, má vektorový potenciál směr proudové hustoty, kterou buzen.86) tedy dV R rotdV R dV R 1 dV R 1 dV R2 R                                                         JJ JJ u J Konstantu před integrálem můţeme přesunout rot, takţe lze rovnici (1. obr.Základní pojmy elektromagnetismu 32 Pro další úpravy tohoto vztahu připomeňme identitu při operacích obecným vektorem a obecným skalárem S.92) pro liniový proud  l 0 R d I 4π μ l A (1. Vzhledem tomu, ţe integrálem skalární součin skaláru vektoru, odpadá poţadavek kolinearity členů integrálem, jak tomu bylo u Gaussovy věty, u zákona celkového proudu apod.26 obr.93) pro plošný proud   S 0 dS R4π μ K A (1.1. 1.86) psát:   V 0 V 0 dV R4π μ rotdV R4π μ JJ B (1.26 (1.90) Z definičního vztahu rot vyplývá, pro objemový proud je   V 0 dV R4π μ J A (1.27 . 1.88) Z tohoto zápisu vyjádřeme druhý člen pravé strany pro konkrétní skalár 1/R konkrétní vektor v  : J J J        R 1 RR 1 r0rot  nezávisí viz obr.91) pro osamělý pohybující náboj R q 4π μ0 v A   (1

---

---