Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 41 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

25 popsat potenciálem těchto kombinacích jeho sloţek: yBAzBAAc yBAAAb AzBAAa ZYX ZYX ZYX    02 1 02 1 0 0 0) 00) 00) , X B YZ ZYX ZYX X z A y A AAA zyx rot u uuu AB                     Z B XY Y B ZX ZY y A x A x A z A uu                             Po provedení rotace hodnotami sloţek A ve všech případech, tj. 1.  V dV R    4 1 , máme snahu vyjádřit vektorový potenciál přímo pomocí budicí veličiny proudu, resp.86) a) b) obr. Vektorový magnetický potenciál má široké praktické vyuţití především těchto důvodů: a) definován celé oblasti, včetně proudovodičů, b) jednodušší vztah zdrojům neţ vektor mag.1.25 . podle Prof. obdrţíme sloţky Bo, Všechny případy zadaného vektorového potenciálu popisují tedy stejné pole Podle obr.Základní pojmy elektromagnetismu 31 Takto zavedený potenciál nemá omezenou platnost, protoţe čtvrtá Maxwellova rovnice pravé straně vţdy nulu není potřeba ţádnou veličinu zanedbávat.1. indukci jako bychom počítali vektorového potenciálu Vektorový magnetický potenciál třeba stacionárním poli opět normovat.1. tím účelem vyuţijeme vztah (1.31)     V 2 R0 dV R4π μ uJ B (1. proudového elementu. Podobně jako elektrickém poli moţné vyjádřit potenciál přímo pomocí budicí veličiny (náboje) např.85) Aplikujeme-li potom tento nový potenciál účelem výpočtu magnetické indukce operaci rotace  AAAAB rotΨgradrotrotΨgradrotrot  dostáváme stejnou mag. indukce, c) sniţuje počet proměnných, protoţe jen sloţky, které proud, budící tento potenciál, d) tok vektoru plochou transformuje plošného integrálu   S dsB křivkový   l dlA (místo dvou integrálů jen jeden).25a pro zřejmé, liniemi takového potenciálu budou (analogicky jako u indukčních čar obr. Haňky pole se sloţkami konst, viz obr.25b) kruţnice se středem ose kaţdému můţeme přičíst gradient libovolné skalární funkce : Ψgrad (1. Zatímco rozloţení vektorového potenciálu definuje jednoznačně pole vektoru neodpovídá určitému jediné moţné rozloţení vektorového potenciálu Např

---

---