Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 40 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Základní pojmy elektromagnetismu 30 Jestliţe být přenášen náboj místa nulového potenciálu bodu musí něj působit vnější síly, místa nulovým potenciálem pak bodu přesunuje (nebo něj působeno) silami pole. ArotB (1. Pro Maxwellovu rovnici div tento vektor označíme symbolem nazveme jej vektorový potenciál indukce elektrického pole nebo vektorový elektrický potenciál.   rB rA rA rB AB ddU rErE (1. Jestliţe těleso pohybuje zpátky působením sil gumy to provedeno úkor energie soustavy gumou (pochopitelně guma, rozdíl přemísťování náboje, nemá nulovou délku vykazuje jistou hysterézi).  Vektorový elektrický potenciál Ve Maxwellově rovnici levé straně operace div Podle tabulky diferenčních operací druhého řádu lze, pokud bude rovnat pravá strana rovnice nule, zapsat vektor jako rotaci dalšího vektoru.73) rozloţit integrály dva: AB rBrArB rA AB ddddU     lElElElE (1.83) opět doplňkovou Coulombovou podmínkou 0Adiv (1.81) a vektorový elektrický potenciál lze pouţít pouze oblasti, níţ objemová hustota náboje nulová a tedy pravá strana definiční rovnice nulová.1.  Vektorový magnetický potenciál Ve čtvrté Maxwellově rovnici zavedeme vektor tzv. Bude tedy platit vztah CD rot (1. Přesunujeme-li těleso vnějšími silami tak, přitom napínáme gumu práce vykonána úkor energie vnějších sil. Integrační dráhu ale moţné volit tak, aby procházela místem nulového potenciálu voleném nekonečnu integrál (1. 1.19) jako určitý mezemi rA, rB, tedy probíhá-li integrační čára libovolné trajektorii (m,n apod. 84) obr. Analogicky lze případ přirovnat narůstání potenciální energie soustavy tělesa upevněného gumě.) mezi body A-B obr. Definiční vztah zpravidla rozšiřuje Coulombovou podmínkou tvaru 0div (1. pole nebo krátce vektorový magnetický potenciál, jako rotaci vektoru B.79) Elektrické napětí veličina skalární, ale orientovaná UAB UBA a závisí polohy bodu.80) V elektrostatickém poli tedy můţeme napětí mezi dvěma body vyjádřit jako rozdíl potenciálů těchto bodů. Zapíšeme-li integrál (1. vektorový potenciál indukce mag.24, můţeme tento integrál nazvat elektrické napětí mezi body A-B.24 .82) Vektorový elektrický potenciál praxi příliš neuţívá proto něm více nebudu zmiňovat