Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Vektorový magnetický potenciál
Ve čtvrté Maxwellově rovnici zavedeme vektor tzv.80)
V elektrostatickém poli tedy můţeme napětí mezi dvěma body vyjádřit jako rozdíl potenciálů těchto
bodů. Bude tedy platit
vztah
CD rot (1.82)
Vektorový elektrický potenciál praxi příliš neuţívá proto něm více nebudu zmiňovat. Přesunujeme-li těleso vnějšími silami tak, přitom napínáme gumu práce
vykonána úkor energie vnějších sil. Jestliţe těleso pohybuje zpátky působením sil gumy to
provedeno úkor energie soustavy gumou (pochopitelně guma, rozdíl přemísťování náboje,
nemá nulovou délku vykazuje jistou hysterézi).73) rozloţit integrály dva:
AB
rBrArB
rA
AB ddddU
lElElElE (1. Integrační dráhu ale moţné volit tak, aby procházela místem nulového
potenciálu voleném nekonečnu integrál (1.
Vektorový elektrický potenciál
Ve Maxwellově rovnici levé straně operace div Podle tabulky diferenčních operací
druhého řádu lze, pokud bude rovnat pravá strana rovnice nule, zapsat vektor jako rotaci
dalšího vektoru. 1.Základní pojmy elektromagnetismu
30
Jestliţe být přenášen náboj místa nulového potenciálu bodu musí něj působit
vnější síly, místa nulovým potenciálem pak bodu přesunuje (nebo něj působeno)
silami pole. Pro Maxwellovu rovnici div tento vektor označíme symbolem nazveme jej
vektorový potenciál indukce elektrického pole nebo vektorový elektrický potenciál.
Zapíšeme-li integrál (1.79)
Elektrické napětí veličina skalární, ale orientovaná UAB UBA
a závisí polohy bodu. 84)
obr.81)
a vektorový elektrický potenciál lze pouţít pouze oblasti, níţ objemová hustota náboje nulová a
tedy pravá strana definiční rovnice nulová.24, můţeme tento integrál nazvat elektrické napětí
mezi body A-B.24
. pole nebo
krátce vektorový magnetický potenciál, jako rotaci vektoru B.) mezi
body A-B obr.
ArotB (1.
rB
rA
rA
rB
AB ddU rErE (1. vektorový potenciál indukce mag.83)
opět doplňkovou Coulombovou podmínkou
0Adiv (1.1.19) jako určitý mezemi rA, rB, tedy
probíhá-li integrační čára libovolné trajektorii (m,n apod. Analogicky lze případ přirovnat narůstání potenciální energie soustavy tělesa
upevněného gumě. Definiční vztah zpravidla rozšiřuje Coulombovou
podmínkou tvaru
0div (1
