Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Vektorový magnetický potenciál
Ve čtvrté Maxwellově rovnici zavedeme vektor tzv.1.83)
opět doplňkovou Coulombovou podmínkou
0Adiv (1.81)
a vektorový elektrický potenciál lze pouţít pouze oblasti, níţ objemová hustota náboje nulová a
tedy pravá strana definiční rovnice nulová. Analogicky lze případ přirovnat narůstání potenciální energie soustavy tělesa
upevněného gumě. 1. Přesunujeme-li těleso vnějšími silami tak, přitom napínáme gumu práce
vykonána úkor energie vnějších sil.19) jako určitý mezemi rA, rB, tedy
probíhá-li integrační čára libovolné trajektorii (m,n apod.
Vektorový elektrický potenciál
Ve Maxwellově rovnici levé straně operace div Podle tabulky diferenčních operací
druhého řádu lze, pokud bude rovnat pravá strana rovnice nule, zapsat vektor jako rotaci
dalšího vektoru.
ArotB (1.82)
Vektorový elektrický potenciál praxi příliš neuţívá proto něm více nebudu zmiňovat.79)
Elektrické napětí veličina skalární, ale orientovaná UAB UBA
a závisí polohy bodu.80)
V elektrostatickém poli tedy můţeme napětí mezi dvěma body vyjádřit jako rozdíl potenciálů těchto
bodů.Základní pojmy elektromagnetismu
30
Jestliţe být přenášen náboj místa nulového potenciálu bodu musí něj působit
vnější síly, místa nulovým potenciálem pak bodu přesunuje (nebo něj působeno)
silami pole. Bude tedy platit
vztah
CD rot (1.
rB
rA
rA
rB
AB ddU rErE (1.24, můţeme tento integrál nazvat elektrické napětí
mezi body A-B.73) rozloţit integrály dva:
AB
rBrArB
rA
AB ddddU
lElElElE (1. vektorový potenciál indukce mag. Pro Maxwellovu rovnici div tento vektor označíme symbolem nazveme jej
vektorový potenciál indukce elektrického pole nebo vektorový elektrický potenciál. Definiční vztah zpravidla rozšiřuje Coulombovou
podmínkou tvaru
0div (1. pole nebo
krátce vektorový magnetický potenciál, jako rotaci vektoru B.24
. Integrační dráhu ale moţné volit tak, aby procházela místem nulového
potenciálu voleném nekonečnu integrál (1. Jestliţe těleso pohybuje zpátky působením sil gumy to
provedeno úkor energie soustavy gumou (pochopitelně guma, rozdíl přemísťování náboje,
nemá nulovou délku vykazuje jistou hysterézi).) mezi
body A-B obr.
Zapíšeme-li integrál (1. 84)
obr
