Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 39 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Nejčastěji bývá místo nulového potenciálu (např.78) Další moţných definic: Elektrický skalární potenciál rovná práci, kterou vykonají vnější síly při přemísťování jednotkového kladného zkušebního bodového náboje místa nulového potenciálu nekonečna) do daného místa. 1. obr. která můţe nabývat nekonečně mnoho hodnot závislosti okrajových podmínkách.77) Bude-li bod místo nulového potenciálu jednotkový náboj, můţeme formulovat definici: Skalární elektrický potenciál daném místě (zde např.1. Kaţdému bodu ale potřebujeme přiřadit určitou jednoznačnou hodnotu skalární veličiny, kterou právě skalární elektrický potenciál. Potom ale můţeme řešit integrál (1.19) jako určitý tím, ţe integrujeme souřadnice (polohového vektoru) vztaţného bodu (nejčastěji nulového potenciálu) obr.21 obr. Pokud bychom chtěli vypočíst z tohoto potenciálu opět intenzitu, byla tato podle vztahu  Kgrad  (1.21 bychom síti ekvipotenciál mohli libovolnou konstantou libovolně posouvat číselné hodnoty těchto ekvipotenciál. 1.1. Při praktických výpočtech jednoduchou symetrií (válcovou, kulovou) často ztotoţňujeme bod bodem potom je přímo (obr. kapitole 1.70) inverzní vztah (1. Pro fyzikální definování potenciálu zkoumejme jaká práce musí vykonat přemístěním náboje určité křivce bodu A bodu B:    BABA d0dA lElF (1.1. 1. Tento vztaţný bod můţeme volit libovolně.2 bylo řečeno, konzervativním poli nezávisí křivkový integrál integrační dráze byl zde také uveden vztahu (1.23 .23).2.22 obr.19)   d Po provedení tohoto integrálu dostáváme integrační konstantu, např.76) vţdy stejná, nezávisle velikosti konstanty Podle obr. rovná práci,kterou vykonají síly pole při přemístění jednotkového kladného zkušebního náboje daného místa místa nulového potenciálu (do nekonečna)    RB B dRobecněnebolid rElE (1.22 označen ro, bodu, němţ zjišťujeme velikost potenciálu.Základní pojmy elektromagnetismu 29 v místě kde B/t Geometrická místa konstantních (stejných) potenciálů jsou ekvipotenciály (ekvipotenciální čáry nebo plochy). Proto musíme skalární elektrický potenciál(jakoţ všechny dále uvedené potenciály) normovat, tzn. určit vztaţný bod němţ známe hodnotu potenciálu. nekonečnu)