Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 38 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
konstantu, která není funkcí polohy.74) Obecně však můţe integrační dráha obepínat proudovodič tedy protínat plochu smyčky několikrát (N krát) obr. Analogicky elektrostatickým polem bude platit  mAmB A11B d  (1. Jednotlivé hodnoty potenciálů liší navzájem NI, tj. Magnetický skalární potenciál tedy není jednoznačnou funkcí polohy, ale povahu cyklického potenciálu. mezi póly permanentního magnetu nebo poli buzeném smyčkou protékanou stacionárním proudem, ovšem jen tehdy, je-li vedena integrační dráha mezi body A-B stejně jako obr. 1. Potom bodě potenciál Id 12 mA  rH (1.75) znaménko platí případě, mezi směrem proudu orientací integrační čáry platí relace dané Ampérovým pravidlem pravé ruky.73) Volme nyní místo nulového potenciálu bodě tedy mB 0. pole skalárního magnetického potenciálu nemá uvedená mnohoznačnost praktický význam, protoţe derivováním konstanty dostáváme nulu: mgradH  mmm gradINgradgradINgrad  H HH   Skalární elektrický potenciál Podobně jako předcházejícím odstavci dosaďme vektor intenzitu Skalární veličinu S označme nazvěme skalární elektrický potenciál.18) gradE a protoţe pravé straně Maxwellovy rovnice musí být nula, skalární elektrický potenciál definován obr.1. mezi póly permanentního magnetu) nebo při pomalých časových změnách mimo proudovodič. Tento integrál rozšiřme tak, němu připočteme odečteme integrál smyčce l1: mAmB A11BA12B11AB11AB11AA12B Iddddd   rHrHrHrHrH (1. Povrch prostředí, němţ mohou téci proudy povaţujeme tzv.1.Základní pojmy elektromagnetismu 28 Protoţe ale musí platit rot rot grad prvá Maxwellova rovnice v původním tvaru pravé straně hustoty proudu, třeba omezit pouţití skalárního magnetického potenciálu jen oblasti, nichţ neteče ani vedený ani posuvný proud. Potom musí platit (1. Mnohoznačnou funkci lze převést jednoznačnou zavedením další zakázané plochy, coţ tomto případě přehrada, přes kterou nemůţe křivka spojující body A-B přejít která tak brání integrační dráze několikanásobném oběhu proudovodiče protnutí plochy smyčky. Většinou tedy pouţívá magnetostatických případech (např.20, potom byla hodnota potenciálu bodě A NId 12 mA  rH (1. Proveďme nyní integraci jiné integrační dráze l2, která protíná plochu smyčky. zakázanou plochu, která nesmí být integrační dráhou proťata. Při výpočtu intenzity mag. Pozor, nestacionárních polích mohou ve feromagnetiku indukovat vířivé proudy musíme povaţovat rovněţ za proudovodič. opačném případě platí znaménko -.20, tedy mimo plochu smyčky.20 .72) Tento vztah skutečně platí např