Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
opačném případě platí znaménko -. Proveďme nyní integraci jiné integrační
dráze l2, která protíná plochu smyčky. Pozor, nestacionárních polích mohou ve
feromagnetiku indukovat vířivé proudy musíme povaţovat rovněţ za
proudovodič.74)
Obecně však můţe integrační dráha obepínat proudovodič tedy protínat plochu smyčky několikrát
(N krát) obr.20, potom byla hodnota potenciálu bodě A
NId
12
mA rH (1.1. Jednotlivé hodnoty potenciálů liší navzájem NI, tj. Většinou tedy pouţívá magnetostatických případech
(např.
Magnetický skalární potenciál tedy není jednoznačnou funkcí polohy, ale povahu
cyklického potenciálu.20, tedy mimo plochu smyčky. mezi póly permanentního magnetu) nebo při pomalých časových
změnách mimo proudovodič.72)
Tento vztah skutečně platí např.
zakázanou plochu, která nesmí být integrační dráhou proťata. Mnohoznačnou funkci lze převést jednoznačnou zavedením další zakázané
plochy, coţ tomto případě přehrada, přes kterou nemůţe křivka spojující body A-B přejít která
tak brání integrační dráze několikanásobném oběhu proudovodiče protnutí plochy smyčky. pole skalárního magnetického potenciálu nemá uvedená mnohoznačnost
praktický význam, protoţe derivováním konstanty dostáváme nulu:
mgradH
mmm gradINgradgradINgrad H
HH
Skalární elektrický potenciál
Podobně jako předcházejícím odstavci dosaďme vektor intenzitu Skalární veličinu
S označme nazvěme skalární elektrický potenciál.18) gradE a
protoţe pravé straně Maxwellovy rovnice musí být nula, skalární elektrický potenciál definován
obr. Při
výpočtu intenzity mag. konstantu, která
není funkcí polohy. mezi póly permanentního magnetu nebo poli buzeném smyčkou
protékanou stacionárním proudem, ovšem jen tehdy, je-li vedena integrační dráha mezi body A-B
stejně jako obr. Povrch prostředí, němţ mohou téci proudy povaţujeme tzv.20
.Základní pojmy elektromagnetismu
28
Protoţe ale musí platit rot rot grad prvá Maxwellova rovnice v
původním tvaru pravé straně hustoty proudu, třeba omezit pouţití
skalárního magnetického potenciálu jen oblasti, nichţ neteče ani vedený
ani posuvný proud.
Potom bodě potenciál
Id
12
mA rH (1.75)
znaménko platí případě, mezi směrem proudu orientací integrační čáry platí relace dané
Ampérovým pravidlem pravé ruky.
Analogicky elektrostatickým polem bude platit
mAmB
A11B
d (1. Potom musí platit (1.73)
Volme nyní místo nulového potenciálu bodě tedy mB 0. 1.1. Tento integrál rozšiřme tak, němu připočteme odečteme
integrál smyčce l1:
mAmB
A11BA12B11AB11AB11AA12B
Iddddd rHrHrHrHrH (1
