Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 38 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Jednotlivé hodnoty potenciálů liší navzájem NI, tj.1. Pozor, nestacionárních polích mohou ve feromagnetiku indukovat vířivé proudy musíme povaţovat rovněţ za proudovodič.74) Obecně však můţe integrační dráha obepínat proudovodič tedy protínat plochu smyčky několikrát (N krát) obr.20 . Proveďme nyní integraci jiné integrační dráze l2, která protíná plochu smyčky.73) Volme nyní místo nulového potenciálu bodě tedy mB 0. opačném případě platí znaménko -. Povrch prostředí, němţ mohou téci proudy povaţujeme tzv. Potom musí platit (1. Většinou tedy pouţívá magnetostatických případech (např.Základní pojmy elektromagnetismu 28 Protoţe ale musí platit rot rot grad prvá Maxwellova rovnice v původním tvaru pravé straně hustoty proudu, třeba omezit pouţití skalárního magnetického potenciálu jen oblasti, nichţ neteče ani vedený ani posuvný proud. Mnohoznačnou funkci lze převést jednoznačnou zavedením další zakázané plochy, coţ tomto případě přehrada, přes kterou nemůţe křivka spojující body A-B přejít která tak brání integrační dráze několikanásobném oběhu proudovodiče protnutí plochy smyčky. Magnetický skalární potenciál tedy není jednoznačnou funkcí polohy, ale povahu cyklického potenciálu.20, tedy mimo plochu smyčky.18) gradE a protoţe pravé straně Maxwellovy rovnice musí být nula, skalární elektrický potenciál definován obr. Při výpočtu intenzity mag. 1. Analogicky elektrostatickým polem bude platit  mAmB A11B d  (1. zakázanou plochu, která nesmí být integrační dráhou proťata. Tento integrál rozšiřme tak, němu připočteme odečteme integrál smyčce l1: mAmB A11BA12B11AB11AB11AA12B Iddddd   rHrHrHrHrH (1. mezi póly permanentního magnetu nebo poli buzeném smyčkou protékanou stacionárním proudem, ovšem jen tehdy, je-li vedena integrační dráha mezi body A-B stejně jako obr.75) znaménko platí případě, mezi směrem proudu orientací integrační čáry platí relace dané Ampérovým pravidlem pravé ruky.72) Tento vztah skutečně platí např. konstantu, která není funkcí polohy.20, potom byla hodnota potenciálu bodě A NId 12 mA  rH (1.1. pole skalárního magnetického potenciálu nemá uvedená mnohoznačnost praktický význam, protoţe derivováním konstanty dostáváme nulu: mgradH  mmm gradINgradgradINgrad  H HH   Skalární elektrický potenciál Podobně jako předcházejícím odstavci dosaďme vektor intenzitu Skalární veličinu S označme nazvěme skalární elektrický potenciál. mezi póly permanentního magnetu) nebo při pomalých časových změnách mimo proudovodič. Potom bodě potenciál Id 12 mA  rH (1