Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 36 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

Náboj Q1+ vnitřním vodiči naindukuje vnitřním povrchu pláště stejně velký náboj opačného znaménka Q2-. πr Idl dl,r.Základní pojmy elektromagnetismu 26 UCdrdrEEDQQSD r r r r   11 0;0;00; 111111  2. Gaussova plocha prochází pláštěm koaxiálu. 00;0;00 33 33332133   CdrdrEEDQQSD r r r r  4. Gaussova plocha prochází dielektrikem vně koaxiálu. náboje (na vnitřním povrchu pláště koaxiálu poloměru r2) (na vnějším povrchu pláště koaxiálu poloměru r3) určíme rovnosti nábojů: 332211332211 222  rrrlrlrlr  odtud úpravě 1 2 3 1 2 1 3 1 1 3 1 3 1 2 2 1 2 1 2 1 1 2 1 2 lnln lnln r r r U r r r U r r r r r r r U r r r U r r r r       4 Podle zákona Biot-Savartova 2 0 2 0 2 4 90sin 4 sin 4 πr Idl . πr Idl dH= odtud integrací po kruhové dráze r I πr= πr I dl πr I H= 2 2 44 22  . Gaussova plocha prochází dielektrikem mezi vodiči. Náboj Q2- vnitřním povrchu pláště koaxiálu naindukuje vnějším povrchu pláště stejně velký náboj opačného znaménka Q3+   r rr r r dr r r drE r r E r r rl lr DQQQQSD r r r r r r 3333333 44 33 4 3333 4332144 lnln 1 2 2 3 33                Plošnou hustotu el. r r E r r rl lr DlrQQSD      11 2 1111 21122 ; 2 2 2;  Plošnou hustotu náboje určíme napětí mezi vodiči:   1 2 1 1 1 2111111 2 ln lnln 2 1 2 1 2 1 r r r U r rr r r dr r r drEU r r r r r r           Intensitu pole vyjádříme pomocí U 1 2 1 2 1 111 2 lnln r r r U r r r U r r r r E     Pro potenciál platí   r r r r U r r r U dr r r r U drE r r r r r r 2 1 2 1 2 1 2 22 ln ln ln ln 1 ln 2 22   3

---

---