Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 35 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

jako vektorový součet E1, ,E3. Tok vektoru prochází pláštěm válce, tok podstavami nulový. Výsledná intenzita místě náboje Qx, určí superpozicí intenzit jednotlivých polí E1, tj. součtem jednotlivých sloţek dostane V/m436 4 4 2 3 2 2 0 321                   d x xQ d U EEEE xxxx  V/m328 4 16 4 2 3 2 2 0 2 0 321                  d x Qd d Q EEEE yyyy   Pro sílu dostaneme  37 36,4 28,3 arctg;N1028,3;N1036,4 99   arctg F F EQFEQF x y yyyxxx  3 Úlohu řešíme postupnou aplikací Gaussovy věty: QsdD S   . 1. Gaussova plocha prochází prvním vodičem. Intenzita tohoto pole vyznačena vektorem E3. Normála k povrchu svírá vektorem nulový úhel vektor povrchu válce konstantní. Gaussova plocha válec o jednotkové výšce. Vyjádříme postupně souřadnice vektorů E1, E2, E3: 2 0 2 0 11 4 4 4 1 ;0 d Q d Q EE yx          2 3 2 2 0 2 2 2 20 2 20 2 4 444 4 1 cos 4 4 1                                          d x xQ d x x d x Q d x Q E x     2 3 2 2 0 2 2 0 2 20 2 4 164 4 4 1 sin 4 4 1                                 d x Qd d x d Q d x Q E y     0; E d U E Superpozicí, tj. obrázku jsou vyznačeny směry obou intenzit E1, E2. Proto je moţné nahradit skalární součin obyčejným součinem, místo vektoru uvaţovat pouze jeho modul ten vytknout před integrál QdsD S  Výraz podstatně zjednoduší D2r Odtud r Q D 2  1. Uvnitř vodiče náboj můţe být rozloţen pouze povrchu vodičů. Současně tento náboj nachází téţ v poli, které tvoří nabité desky kondenzátoru. Sílu určíme jako součin F = Qx.Základní pojmy elektromagnetismu 25 2 Zkušební náboj nachází poli dvou bodových nábojů –Q. E2 E3 E -Q +Q d x Qx U d/4 Obr.E.19

---

---