Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 35 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

1. Tok vektoru prochází pláštěm válce, tok podstavami nulový.Základní pojmy elektromagnetismu 25 2 Zkušební náboj nachází poli dvou bodových nábojů –Q.E. Gaussova plocha válec o jednotkové výšce. E2 E3 E -Q +Q d x Qx U d/4 Obr. Normála k povrchu svírá vektorem nulový úhel vektor povrchu válce konstantní. jako vektorový součet E1, ,E3. Proto je moţné nahradit skalární součin obyčejným součinem, místo vektoru uvaţovat pouze jeho modul ten vytknout před integrál QdsD S  Výraz podstatně zjednoduší D2r Odtud r Q D 2  1. Současně tento náboj nachází téţ v poli, které tvoří nabité desky kondenzátoru. Gaussova plocha prochází prvním vodičem. obrázku jsou vyznačeny směry obou intenzit E1, E2. Intenzita tohoto pole vyznačena vektorem E3. součtem jednotlivých sloţek dostane V/m436 4 4 2 3 2 2 0 321                   d x xQ d U EEEE xxxx  V/m328 4 16 4 2 3 2 2 0 2 0 321                  d x Qd d Q EEEE yyyy   Pro sílu dostaneme  37 36,4 28,3 arctg;N1028,3;N1036,4 99   arctg F F EQFEQF x y yyyxxx  3 Úlohu řešíme postupnou aplikací Gaussovy věty: QsdD S   . Vyjádříme postupně souřadnice vektorů E1, E2, E3: 2 0 2 0 11 4 4 4 1 ;0 d Q d Q EE yx          2 3 2 2 0 2 2 2 20 2 20 2 4 444 4 1 cos 4 4 1                                          d x xQ d x x d x Q d x Q E x     2 3 2 2 0 2 2 0 2 20 2 4 164 4 4 1 sin 4 4 1                                 d x Qd d x d Q d x Q E y     0; E d U E Superpozicí, tj.19 . Uvnitř vodiče náboj můţe být rozloţen pouze povrchu vodičů. Sílu určíme jako součin F = Qx. Výsledná intenzita místě náboje Qx, určí superpozicí intenzit jednotlivých polí E1, tj

---

---