Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 31 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

51) operací div úpravou: Bdiv tt B divErotdiv       protoţe podle matematické identity je  0EEErotdiv  je také (div B)/t div konst.61) Integrální tvar Maxwellových rovnic bude potom vypadat takto: 1. Maxwellovy rovnice můţeme dále odvodit rovnici vyjadřující princip kontinuity (spojitosti) el., prakticky div 0 Z pohledu pravé strany rovnic patrné, zde rovnici vyskytují pravé straně budicí veličiny (proudy náboje).57) můţeme transformovat Maxwellovy rovnice diferenciálního tvaru tvar integrální naopak. Rovnice platí samozřejmě pro vnucené veličiny e. Pomocí Gaussovy Ostrogradského věty (pro obecný vektor v)   VS dVdivd vsv (1. t Ψ Id D l    (1. PE divρ ε 1 div 0 0  (1. proudu časová změna objemové hustoty el.Základní pojmy elektromagnetismu 21 3.53) Třetí Maxwellovu rovnici budeme nejčastěji pouţívat tvaru, který znám pod názvem Gaussova věta elektrostatiky: ρdiv (1. 0Bdiv (1.11), která říká, částice nábojem nemohou přemísťovat z jednoho bodu druhého, aniţ nevznikl mezi těmito body elektrický proud, nebo také zdrojem el. 4.58) DΨdsD (1.59) ΦdsB (1.62) Tento zákon můţeme literatuře nalézt pod názvy Ampérův průtokový zákon nebo zákon celkového proudu integrálním tvaru.56) a Stokesovy věty   S svlv drotd l (1.55) Fyzikální interpretace: Magnetické pole nezřídlové. Tuto rovnici lze odvodit rov. . proudu diferenciálním tvaru.54) Fyzikální interpretace: Existuje elektrické pole zřídlové, jako průvodní jev elektrického náboje.(1. tím účelem aplikujeme div rovnici: 0 t ρ JdivDdiv t Jdiv t D divJdivHrotdiv           obdrţeli jsme tedy jiţ známou rovnici (1.60) QdVρ (1. náboje. Pouţijeme tomu dále vztahy  IdsJ (1. fyzice proto tyto rovnice často označují jako série, zatímco rovnice druhá čtvrtá označují jako série Maxwellových rovnic

---

---