Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 31 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

56) a Stokesovy věty   S svlv drotd l (1.55) Fyzikální interpretace: Magnetické pole nezřídlové. Maxwellovy rovnice můţeme dále odvodit rovnici vyjadřující princip kontinuity (spojitosti) el.61) Integrální tvar Maxwellových rovnic bude potom vypadat takto: 1. Rovnice platí samozřejmě pro vnucené veličiny e.53) Třetí Maxwellovu rovnici budeme nejčastěji pouţívat tvaru, který znám pod názvem Gaussova věta elektrostatiky: ρdiv (1.60) QdVρ (1. proudu diferenciálním tvaru. fyzice proto tyto rovnice často označují jako série, zatímco rovnice druhá čtvrtá označují jako série Maxwellových rovnic.(1.11), která říká, částice nábojem nemohou přemísťovat z jednoho bodu druhého, aniţ nevznikl mezi těmito body elektrický proud, nebo také zdrojem el. Pomocí Gaussovy Ostrogradského věty (pro obecný vektor v)   VS dVdivd vsv (1. Tuto rovnici lze odvodit rov. 0Bdiv (1.51) operací div úpravou: Bdiv tt B divErotdiv       protoţe podle matematické identity je  0EEErotdiv  je také (div B)/t div konst.59) ΦdsB (1., prakticky div 0 Z pohledu pravé strany rovnic patrné, zde rovnici vyskytují pravé straně budicí veličiny (proudy náboje). .58) DΨdsD (1. Pouţijeme tomu dále vztahy  IdsJ (1. 4. proudu časová změna objemové hustoty el.57) můţeme transformovat Maxwellovy rovnice diferenciálního tvaru tvar integrální naopak.Základní pojmy elektromagnetismu 21 3. tím účelem aplikujeme div rovnici: 0 t ρ JdivDdiv t Jdiv t D divJdivHrotdiv           obdrţeli jsme tedy jiţ známou rovnici (1. náboje. PE divρ ε 1 div 0 0  (1. t Ψ Id D l    (1.62) Tento zákon můţeme literatuře nalézt pod názvy Ampérův průtokový zákon nebo zákon celkového proudu integrálním tvaru.54) Fyzikální interpretace: Existuje elektrické pole zřídlové, jako průvodní jev elektrického náboje

---

---