Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 31 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

56) a Stokesovy věty   S svlv drotd l (1.60) QdVρ (1.62) Tento zákon můţeme literatuře nalézt pod názvy Ampérův průtokový zákon nebo zákon celkového proudu integrálním tvaru. Maxwellovy rovnice můţeme dále odvodit rovnici vyjadřující princip kontinuity (spojitosti) el.61) Integrální tvar Maxwellových rovnic bude potom vypadat takto: 1. PE divρ ε 1 div 0 0  (1., prakticky div 0 Z pohledu pravé strany rovnic patrné, zde rovnici vyskytují pravé straně budicí veličiny (proudy náboje). t Ψ Id D l    (1. 0Bdiv (1.55) Fyzikální interpretace: Magnetické pole nezřídlové. fyzice proto tyto rovnice často označují jako série, zatímco rovnice druhá čtvrtá označují jako série Maxwellových rovnic.53) Třetí Maxwellovu rovnici budeme nejčastěji pouţívat tvaru, který znám pod názvem Gaussova věta elektrostatiky: ρdiv (1. proudu časová změna objemové hustoty el. Pomocí Gaussovy Ostrogradského věty (pro obecný vektor v)   VS dVdivd vsv (1.51) operací div úpravou: Bdiv tt B divErotdiv       protoţe podle matematické identity je  0EEErotdiv  je také (div B)/t div konst. Pouţijeme tomu dále vztahy  IdsJ (1. Rovnice platí samozřejmě pro vnucené veličiny e.58) DΨdsD (1. náboje. Tuto rovnici lze odvodit rov.(1.59) ΦdsB (1.57) můţeme transformovat Maxwellovy rovnice diferenciálního tvaru tvar integrální naopak.54) Fyzikální interpretace: Existuje elektrické pole zřídlové, jako průvodní jev elektrického náboje.11), která říká, částice nábojem nemohou přemísťovat z jednoho bodu druhého, aniţ nevznikl mezi těmito body elektrický proud, nebo také zdrojem el. 4. proudu diferenciálním tvaru. . tím účelem aplikujeme div rovnici: 0 t ρ JdivDdiv t Jdiv t D divJdivHrotdiv           obdrţeli jsme tedy jiţ známou rovnici (1.Základní pojmy elektromagnetismu 21 3

---

---