Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 31 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

0Bdiv (1.(1. náboje.51) operací div úpravou: Bdiv tt B divErotdiv       protoţe podle matematické identity je  0EEErotdiv  je také (div B)/t div konst. Pomocí Gaussovy Ostrogradského věty (pro obecný vektor v)   VS dVdivd vsv (1. Pouţijeme tomu dále vztahy  IdsJ (1. Tuto rovnici lze odvodit rov. Maxwellovy rovnice můţeme dále odvodit rovnici vyjadřující princip kontinuity (spojitosti) el.58) DΨdsD (1. Rovnice platí samozřejmě pro vnucené veličiny e. proudu časová změna objemové hustoty el. fyzice proto tyto rovnice často označují jako série, zatímco rovnice druhá čtvrtá označují jako série Maxwellových rovnic.53) Třetí Maxwellovu rovnici budeme nejčastěji pouţívat tvaru, který znám pod názvem Gaussova věta elektrostatiky: ρdiv (1.Základní pojmy elektromagnetismu 21 3., prakticky div 0 Z pohledu pravé strany rovnic patrné, zde rovnici vyskytují pravé straně budicí veličiny (proudy náboje). t Ψ Id D l    (1. tím účelem aplikujeme div rovnici: 0 t ρ JdivDdiv t Jdiv t D divJdivHrotdiv           obdrţeli jsme tedy jiţ známou rovnici (1.61) Integrální tvar Maxwellových rovnic bude potom vypadat takto: 1. proudu diferenciálním tvaru.55) Fyzikální interpretace: Magnetické pole nezřídlové.60) QdVρ (1.54) Fyzikální interpretace: Existuje elektrické pole zřídlové, jako průvodní jev elektrického náboje.62) Tento zákon můţeme literatuře nalézt pod názvy Ampérův průtokový zákon nebo zákon celkového proudu integrálním tvaru.59) ΦdsB (1.57) můţeme transformovat Maxwellovy rovnice diferenciálního tvaru tvar integrální naopak.11), která říká, částice nábojem nemohou přemísťovat z jednoho bodu druhého, aniţ nevznikl mezi těmito body elektrický proud, nebo také zdrojem el. PE divρ ε 1 div 0 0  (1. 4.56) a Stokesovy věty   S svlv drotd l (1.

---

---