Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 31 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

Pouţijeme tomu dále vztahy  IdsJ (1. Rovnice platí samozřejmě pro vnucené veličiny e.54) Fyzikální interpretace: Existuje elektrické pole zřídlové, jako průvodní jev elektrického náboje. 0Bdiv (1.59) ΦdsB (1.11), která říká, částice nábojem nemohou přemísťovat z jednoho bodu druhého, aniţ nevznikl mezi těmito body elektrický proud, nebo také zdrojem el. tím účelem aplikujeme div rovnici: 0 t ρ JdivDdiv t Jdiv t D divJdivHrotdiv           obdrţeli jsme tedy jiţ známou rovnici (1.53) Třetí Maxwellovu rovnici budeme nejčastěji pouţívat tvaru, který znám pod názvem Gaussova věta elektrostatiky: ρdiv (1. fyzice proto tyto rovnice často označují jako série, zatímco rovnice druhá čtvrtá označují jako série Maxwellových rovnic., prakticky div 0 Z pohledu pravé strany rovnic patrné, zde rovnici vyskytují pravé straně budicí veličiny (proudy náboje). proudu diferenciálním tvaru. t Ψ Id D l    (1.55) Fyzikální interpretace: Magnetické pole nezřídlové. 4. Tuto rovnici lze odvodit rov.60) QdVρ (1.51) operací div úpravou: Bdiv tt B divErotdiv       protoţe podle matematické identity je  0EEErotdiv  je také (div B)/t div konst.57) můţeme transformovat Maxwellovy rovnice diferenciálního tvaru tvar integrální naopak. Maxwellovy rovnice můţeme dále odvodit rovnici vyjadřující princip kontinuity (spojitosti) el. náboje.62) Tento zákon můţeme literatuře nalézt pod názvy Ampérův průtokový zákon nebo zákon celkového proudu integrálním tvaru.58) DΨdsD (1. proudu časová změna objemové hustoty el. Pomocí Gaussovy Ostrogradského věty (pro obecný vektor v)   VS dVdivd vsv (1.(1.56) a Stokesovy věty   S svlv drotd l (1. PE divρ ε 1 div 0 0  (1. .61) Integrální tvar Maxwellových rovnic bude potom vypadat takto: 1.Základní pojmy elektromagnetismu 21 3

---

---