Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 30 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
1. Proudová hustota vedeného (kondukčního) proudu sobě zahrnuje dvě sloţky sloţku proudu indukovaného vlivem přítomností elektrického pole prostředí nenulovou vodivostí (podle Ohmova zákona diferenciálním tvaru) EJ in (1.).44) Posuvný proud tedy šíří všude tam, kde probíhá časová změna elektrického pole.1. 2.15. formální podobnosti (1.47) (1. směr proudové hustoty, ukazují prsty pravé ruky směr vektoru Přičemţ tento vektor tečnou siločárám - kruţnicím rovině kolmé vodič, středem ose vodiče viz obr.52), nazýváme někdy vztah B/t jako posuvný magnetický proud.1.16 . Tyto první dvě Maxwellovy rovnice jsou navzájem nezávislé.51) Identicky platí div rot kde libovolný vektor.15 obr. Fyzikální interpretace: Časovou změnou mag. Platí tedy ein0 JJJ (1. Po dosazení těchto dílčích sloţek proudů můţeme napsat první Maxwellovu rovnici tomto tvaru t εγ t rot eein       E EJ D JJH (1. obr. t rot    B E (1. (1.52) Druhou Maxwellovu rovnici také nazýváme zákon elektromagnetické indukce nebo indukční zákon. anténě).50) Člen D/t byl nazván proud posuvný t ε t P       ED J (1. Pokud aplikujeme operátor div rov.Základní pojmy elektromagnetismu 20 Opět platí pomocné pravidlo pravé ruky: Uchopíme-li proudový element dlouhého přímého vodiče pravé ruky tak, palec ukazuje směr proudu resp. pole vzniká vírové elektrické pole. Například deskového kondenzátoru obr.50), dostáváme 0 t E EJdiv t D JJdivHrotdiv eein                  εγ V prostoru mimo zdroj 0 t D Jdiv          Součet proudu vedeného posuvného tedy vně zdroje nemá zřídlo, proudové čáry jsou uzavřeny a proud můţe nanejvýš měnit charakter tak, částí obvodu teče jako proud vedený (ve vodičích), částí jako posuvný (mezi deskami kondenzátoru, šíření vln vzduchem apod.16 se šíří přívodních vodičích proud vedený dielektriku mezi deskami proud posuvný. 1.49) a sloţku hustoty proudu vnuceného (také nazývaného jako vtištěný nebo externí proud) Je, který je prostředí vnucen cizím vnějším (externím) zdrojem (např. Pokud ovšem kondenzátor připojen na stejnosměrný zdroj, časová změna elektrického pole nulová je tedy nulový posuvný proud mezi deskami kondenzátor stejnosměrný proud nepropustí, pomíjíme-li ovšem přechodové jevy při připojování kondenzátoru do ss obvodů, kdy časové změně dochází