Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
6.
Gaussovou větou můţeme vyřešit pole okolí rovinné e-
lektrody obr. 6. Pro jiný nesymetrický tvar integračních ploch, např. 6. ds
s
ds
D
obr.Metody řešení elektromagnetických polí
171
Výpočet jednoduchých symetrií byl jiţ uveden kapitole
1.2
D
ds
s D
ds
obr. Jako integrační plochu volíme váleček s
plochou podstav s. Intenzita vyjde stejná. Vytváří tedy nenulové
integrály (cirkulace) uzavřených křivkách.
Pro stacionární pole bylo Maxwellem odvozeno
a pokusy dokázáno
rot o(J Jv) (6.
Potom platí
Ens =
sQ
(6. Plášť válce neprotíná vektor a
proto výpočtu neuplatní kolmé pláště).5)
kde hustota volného kondukčního nebo konvekčního proudu,
Jv rot hustota vázaných proudů magnetiku bez proudů volných.2, se
výpočet komplikuje. Oproti rovinné
elektrodě vytéká vektor obě strany proto
je
2Ens s
En = (6.
Ampérův zákon
Vektor nemá zřídla má-li existovat, musí
existovat jeho víry.2)
Je-li
> směřuje dielektrika
směřuje dielektrika
Podobně bychom řešili pole nekonečně velké
rovinné fólie, nabité nábojem Fólie vlastně
ekvipotenciální plochou protoţe v
kaţdém místě kolmé obr.6. 6. Plocha musí potom uvaţovat
stupňovitá (náynak yelenou barvou), sestavená např.3
D
ds
s
D
.2.3)
Pole desky konečné tlouštky bychom řešili po-
dobně tím, kaţdé straně desky náboj
/2.
je-li bodového náboje volen tvar podle obr.4)
IrdB 0
(6.1)
En =
(6.3.4.6.2. z
plošných elementů jednotlivých koulí.
Po dosazení úpravě dostáváme jiţ dříve odvozené vztahy
+Q ds
D
ds
D
obr.4
