Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
2)
Je-li
> směřuje dielektrika
směřuje dielektrika
Podobně bychom řešili pole nekonečně velké
rovinné fólie, nabité nábojem Fólie vlastně
ekvipotenciální plochou protoţe v
kaţdém místě kolmé obr. ds
s
ds
D
obr. Oproti rovinné
elektrodě vytéká vektor obě strany proto
je
2Ens s
En = (6.3.3)
Pole desky konečné tlouštky bychom řešili po-
dobně tím, kaţdé straně desky náboj
/2.2. Intenzita vyjde stejná.
Po dosazení úpravě dostáváme jiţ dříve odvozené vztahy
+Q ds
D
ds
D
obr.2
D
ds
s D
ds
obr.1)
En =
(6.
Gaussovou větou můţeme vyřešit pole okolí rovinné e-
lektrody obr. z
plošných elementů jednotlivých koulí. 6. 6.
Ampérův zákon
Vektor nemá zřídla má-li existovat, musí
existovat jeho víry.6. 6.Metody řešení elektromagnetických polí
171
Výpočet jednoduchých symetrií byl jiţ uveden kapitole
1. Pro jiný nesymetrický tvar integračních ploch, např.2.4
.2, se
výpočet komplikuje.
Pro stacionární pole bylo Maxwellem odvozeno
a pokusy dokázáno
rot o(J Jv) (6.
je-li bodového náboje volen tvar podle obr. Vytváří tedy nenulové
integrály (cirkulace) uzavřených křivkách. Plášť válce neprotíná vektor a
proto výpočtu neuplatní kolmé pláště). Plocha musí potom uvaţovat
stupňovitá (náynak yelenou barvou), sestavená např.6.6.
Potom platí
Ens =
sQ
(6.4)
IrdB 0
(6.5)
kde hustota volného kondukčního nebo konvekčního proudu,
Jv rot hustota vázaných proudů magnetiku bez proudů volných.4. Jako integrační plochu volíme váleček s
plochou podstav s.3
D
ds
s
D
