Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
3. Jako integrační plochu volíme váleček s
plochou podstav s. Oproti rovinné
elektrodě vytéká vektor obě strany proto
je
2Ens s
En = (6.6.
Gaussovou větou můţeme vyřešit pole okolí rovinné e-
lektrody obr.
Potom platí
Ens =
sQ
(6. z
plošných elementů jednotlivých koulí.
Pro stacionární pole bylo Maxwellem odvozeno
a pokusy dokázáno
rot o(J Jv) (6. 6.2.
je-li bodového náboje volen tvar podle obr. Plášť válce neprotíná vektor a
proto výpočtu neuplatní kolmé pláště).3
D
ds
s
D
. Vytváří tedy nenulové
integrály (cirkulace) uzavřených křivkách.6.6.4)
IrdB 0
(6. 6.2.4
. ds
s
ds
D
obr.3)
Pole desky konečné tlouštky bychom řešili po-
dobně tím, kaţdé straně desky náboj
/2. Intenzita vyjde stejná.5)
kde hustota volného kondukčního nebo konvekčního proudu,
Jv rot hustota vázaných proudů magnetiku bez proudů volných. 6.1)
En =
(6.Metody řešení elektromagnetických polí
171
Výpočet jednoduchých symetrií byl jiţ uveden kapitole
1.2, se
výpočet komplikuje.4. Plocha musí potom uvaţovat
stupňovitá (náynak yelenou barvou), sestavená např.
Po dosazení úpravě dostáváme jiţ dříve odvozené vztahy
+Q ds
D
ds
D
obr.2
D
ds
s D
ds
obr.2)
Je-li
> směřuje dielektrika
směřuje dielektrika
Podobně bychom řešili pole nekonečně velké
rovinné fólie, nabité nábojem Fólie vlastně
ekvipotenciální plochou protoţe v
kaţdém místě kolmé obr. Pro jiný nesymetrický tvar integračních ploch, např.
Ampérův zákon
Vektor nemá zřídla má-li existovat, musí
existovat jeho víry
