Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
je-li bodového náboje volen tvar podle obr.6.1)
En =
(6. Intenzita vyjde stejná.Metody řešení elektromagnetických polí
171
Výpočet jednoduchých symetrií byl jiţ uveden kapitole
1.4
.5)
kde hustota volného kondukčního nebo konvekčního proudu,
Jv rot hustota vázaných proudů magnetiku bez proudů volných. ds
s
ds
D
obr.
Potom platí
Ens =
sQ
(6.
Po dosazení úpravě dostáváme jiţ dříve odvozené vztahy
+Q ds
D
ds
D
obr.3
D
ds
s
D
. 6.4.
Ampérův zákon
Vektor nemá zřídla má-li existovat, musí
existovat jeho víry.2
D
ds
s D
ds
obr.2.
Pro stacionární pole bylo Maxwellem odvozeno
a pokusy dokázáno
rot o(J Jv) (6. Jako integrační plochu volíme váleček s
plochou podstav s. Pro jiný nesymetrický tvar integračních ploch, např. Oproti rovinné
elektrodě vytéká vektor obě strany proto
je
2Ens s
En = (6.4)
IrdB 0
(6.
Gaussovou větou můţeme vyřešit pole okolí rovinné e-
lektrody obr. 6.2.6. Vytváří tedy nenulové
integrály (cirkulace) uzavřených křivkách. 6.2, se
výpočet komplikuje.6.3. z
plošných elementů jednotlivých koulí. Plocha musí potom uvaţovat
stupňovitá (náynak yelenou barvou), sestavená např.2)
Je-li
> směřuje dielektrika
směřuje dielektrika
Podobně bychom řešili pole nekonečně velké
rovinné fólie, nabité nábojem Fólie vlastně
ekvipotenciální plochou protoţe v
kaţdém místě kolmé obr. Plášť válce neprotíná vektor a
proto výpočtu neuplatní kolmé pláště).3)
Pole desky konečné tlouštky bychom řešili po-
dobně tím, kaţdé straně desky náboj
/2
