Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Pro stacionární pole bylo Maxwellem odvozeno
a pokusy dokázáno
rot o(J Jv) (6. Plocha musí potom uvaţovat
stupňovitá (náynak yelenou barvou), sestavená např.4)
IrdB 0
(6.Metody řešení elektromagnetických polí
171
Výpočet jednoduchých symetrií byl jiţ uveden kapitole
1. Vytváří tedy nenulové
integrály (cirkulace) uzavřených křivkách.
Gaussovou větou můţeme vyřešit pole okolí rovinné e-
lektrody obr. 6. 6. z
plošných elementů jednotlivých koulí. Jako integrační plochu volíme váleček s
plochou podstav s.4
.2.1)
En =
(6. ds
s
ds
D
obr. Pro jiný nesymetrický tvar integračních ploch, např.2)
Je-li
> směřuje dielektrika
směřuje dielektrika
Podobně bychom řešili pole nekonečně velké
rovinné fólie, nabité nábojem Fólie vlastně
ekvipotenciální plochou protoţe v
kaţdém místě kolmé obr. Plášť válce neprotíná vektor a
proto výpočtu neuplatní kolmé pláště). Intenzita vyjde stejná.5)
kde hustota volného kondukčního nebo konvekčního proudu,
Jv rot hustota vázaných proudů magnetiku bez proudů volných.2, se
výpočet komplikuje.
je-li bodového náboje volen tvar podle obr.6. 6.6.
Po dosazení úpravě dostáváme jiţ dříve odvozené vztahy
+Q ds
D
ds
D
obr.6.2.2
D
ds
s D
ds
obr.3.4. Oproti rovinné
elektrodě vytéká vektor obě strany proto
je
2Ens s
En = (6.
Potom platí
Ens =
sQ
(6.
Ampérův zákon
Vektor nemá zřídla má-li existovat, musí
existovat jeho víry.3
D
ds
s
D
.3)
Pole desky konečné tlouštky bychom řešili po-
dobně tím, kaţdé straně desky náboj
/2
