Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 181 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Po dosazení úpravě dostáváme jiţ dříve odvozené vztahy +Q ds D ds D obr. je-li bodového náboje volen tvar podle obr.2 D ds s D ds obr.2. Vytváří tedy nenulové integrály (cirkulace) uzavřených křivkách.4)   IrdB 0  (6.6.2. ds s ds D obr. Plocha musí potom uvaţovat stupňovitá (náynak yelenou barvou), sestavená např.2) Je-li  > směřuje dielektrika  směřuje dielektrika Podobně bychom řešili pole nekonečně velké rovinné fólie, nabité nábojem Fólie vlastně ekvipotenciální plochou protoţe v kaţdém místě kolmé obr. Gaussovou větou můţeme vyřešit pole okolí rovinné e- lektrody obr. Intenzita vyjde stejná.4 .3.3 D ds s D . Jako integrační plochu volíme váleček s plochou podstav s.6. Ampérův zákon Vektor nemá zřídla má-li existovat, musí existovat jeho víry. 6. 6. Plášť válce neprotíná vektor a proto výpočtu neuplatní kolmé pláště).2, se výpočet komplikuje. 6. Potom platí Ens =    sQ   (6.4.6.3) Pole desky konečné tlouštky bychom řešili po- dobně tím, kaţdé straně desky náboj /2. Oproti rovinné elektrodě vytéká vektor obě strany proto je 2Ens s En = (6. Pro stacionární pole bylo Maxwellem odvozeno a pokusy dokázáno rot o(J Jv) (6. z plošných elementů jednotlivých koulí.1) En =   (6.Metody řešení elektromagnetických polí 171 Výpočet jednoduchých symetrií byl jiţ uveden kapitole 1.5) kde hustota volného kondukčního nebo konvekčního proudu, Jv rot hustota vázaných proudů magnetiku bez proudů volných. Pro jiný nesymetrický tvar integračních ploch, např