Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 181 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
6.4. z plošných elementů jednotlivých koulí.2) Je-li  > směřuje dielektrika  směřuje dielektrika Podobně bychom řešili pole nekonečně velké rovinné fólie, nabité nábojem Fólie vlastně ekvipotenciální plochou protoţe v kaţdém místě kolmé obr.4)   IrdB 0  (6. Pro jiný nesymetrický tvar integračních ploch, např.1) En =   (6.2, se výpočet komplikuje.3. Plášť válce neprotíná vektor a proto výpočtu neuplatní kolmé pláště).2 D ds s D ds obr.2. 6.3) Pole desky konečné tlouštky bychom řešili po- dobně tím, kaţdé straně desky náboj /2.6. ds s ds D obr.Metody řešení elektromagnetických polí 171 Výpočet jednoduchých symetrií byl jiţ uveden kapitole 1. Potom platí Ens =    sQ   (6. Gaussovou větou můţeme vyřešit pole okolí rovinné e- lektrody obr.6. Po dosazení úpravě dostáváme jiţ dříve odvozené vztahy +Q ds D ds D obr.2. Plocha musí potom uvaţovat stupňovitá (náynak yelenou barvou), sestavená např. Jako integrační plochu volíme váleček s plochou podstav s. 6.5) kde hustota volného kondukčního nebo konvekčního proudu, Jv rot hustota vázaných proudů magnetiku bez proudů volných.4 . 6.3 D ds s D . je-li bodového náboje volen tvar podle obr. Intenzita vyjde stejná. Vytváří tedy nenulové integrály (cirkulace) uzavřených křivkách. Pro stacionární pole bylo Maxwellem odvozeno a pokusy dokázáno rot o(J Jv) (6. Ampérův zákon Vektor nemá zřídla má-li existovat, musí existovat jeho víry. Oproti rovinné elektrodě vytéká vektor obě strany proto je 2Ens s En = (6