Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Metody řešení elektromagnetických polí
171
Výpočet jednoduchých symetrií byl jiţ uveden kapitole
1. Vytváří tedy nenulové
integrály (cirkulace) uzavřených křivkách. Oproti rovinné
elektrodě vytéká vektor obě strany proto
je
2Ens s
En = (6. Plocha musí potom uvaţovat
stupňovitá (náynak yelenou barvou), sestavená např.4
.6.3.4.1)
En =
(6. 6.
Po dosazení úpravě dostáváme jiţ dříve odvozené vztahy
+Q ds
D
ds
D
obr.
Pro stacionární pole bylo Maxwellem odvozeno
a pokusy dokázáno
rot o(J Jv) (6.3
D
ds
s
D
.
je-li bodového náboje volen tvar podle obr. Plášť válce neprotíná vektor a
proto výpočtu neuplatní kolmé pláště).
Potom platí
Ens =
sQ
(6.6.6.2.3)
Pole desky konečné tlouštky bychom řešili po-
dobně tím, kaţdé straně desky náboj
/2.2.2
D
ds
s D
ds
obr.2, se
výpočet komplikuje. Intenzita vyjde stejná. 6. Pro jiný nesymetrický tvar integračních ploch, např. ds
s
ds
D
obr. z
plošných elementů jednotlivých koulí. 6.2)
Je-li
> směřuje dielektrika
směřuje dielektrika
Podobně bychom řešili pole nekonečně velké
rovinné fólie, nabité nábojem Fólie vlastně
ekvipotenciální plochou protoţe v
kaţdém místě kolmé obr.
Gaussovou větou můţeme vyřešit pole okolí rovinné e-
lektrody obr. Jako integrační plochu volíme váleček s
plochou podstav s.5)
kde hustota volného kondukčního nebo konvekčního proudu,
Jv rot hustota vázaných proudů magnetiku bez proudů volných.4)
IrdB 0
(6.
Ampérův zákon
Vektor nemá zřídla má-li existovat, musí
existovat jeho víry
