Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 182 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
6..5 můţe uv- nitř integrační dráhy protékat více proudů odhad průběhu výsledné siločáry procházející referenčním bodem obtíţný. ale vyţaduje, abychom na základě symetrií předběţně znali průběh magnetických siločar. Vyuţití kulové symetrie nepřipadá magnetickém poli úvahu. dosazení (6.5) obr.6. a rI  (6. Není-li tedy integrační dráha volena jako siločára, výpočet komplikován tím, kaţdém místě této dráhy musíme respektovat i úhel mezi potom výhodnější pouţít jinou metodu.5) volíme výhodně tak, aby kaţdém jejím bodě byl element této křivky kolineární vektorem intenzity magnetického pole. obr. Také cívku lze povaţovat "masivní" vodič.7) Konečně vně vodičů pro obepíná integrační dráha celkový proud také 0.6. oblasti teče uvnitř integrační dráhy proud tedy část zpětného proudu. Integrační dráha vedená vně anuloidu pro obepíná proud vně cívky tedy nulové magnetické pole. Podle vztahu (6. 6. Efektivní hustota proudu zmenšena izolací mezi závity (činitelem plnění) tvarem drátu. potom H = r II 2  (6. Délka integrační dráhy sečtení délky všech elementů obecném libovolném poloměru tedy rovna délce kruţnice. Proud musel roztékat radiálně od středu symetrie, němţ nebyla hustota náboje stacionární. Při aplikaci Ampérova zákona ale hojně vyuţíváme symetrii válcovou. Uvnitř cívky je s kaţdou siločárou spřaţen proud zde tedy + .6. Vedeme-li integrační dráhu „plášti“ koaxiálu, tj. Obecně nemusí být integrační křivky siločárami obr.6) Při řešení pole masivního vodiče jej rozdělíme jednotlivá vlákna elementy plochou dxdy, vyřešíme závislost intenzity pole vzdálenosti vlákna referenčního bodu integrujeme (sčítáme účinky) celém průřezu vodiče. Integrační dráhu Ampérova zákona (6.Metody řešení elektromagnetických polí 172 B o(H rot J Zdrojem vírového pole jsou volné vázané proudy, zdrojem vírového pole jen volné proudy. U výpočtu pole vybuzeného cívkou závity hustě ovinutými kolem anuloidu povaţujeme závity za hustou proudovou vrstvu siločáry mají tvar koncentrické křivky.. obecném případě siločáry nemusí sledovat obrys průřezu vodiče.5 jsou tři integrační dráhy. Vedeme-li integrační dráhu vně vodiče s poloměrem teče uvnitř této dráhy celý proud kdeţto uvnitř dráhy vedené uvnitř vodiče protéká jen část proudu Jr přičemţ I/a2 . I1 I2 I1 I4 I5 B B5 B1 = + obr. Siločáry mají tomto případě tvar elips.5) dostáváme pro intenzitu vně vodiče H 2 2 r I  uvnitř vodiče H 2 2 . takovém případě vhodnější pouţít metodu superpozice.. Její pouţití pro výpočet pole přímého osamělého velmi dlouhého vodiče naznačen obr. Vraťme ale dvěma rovnoběţným vodičům protékaným proudy opačného směru, Pro referenční bod obecném poloměru tedy oblasti a2, jsou výsledky stejné jako pro jeden vodič protékaný proudem.5 .