Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 182 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Vyuţití kulové symetrie nepřipadá magnetickém poli úvahu.6. ale vyţaduje, abychom na základě symetrií předběţně znali průběh magnetických siločar. Integrační dráha vedená vně anuloidu pro obepíná proud vně cívky tedy nulové magnetické pole. Délka integrační dráhy sečtení délky všech elementů obecném libovolném poloměru tedy rovna délce kruţnice. potom H = r II 2  (6. Není-li tedy integrační dráha volena jako siločára, výpočet komplikován tím, kaţdém místě této dráhy musíme respektovat i úhel mezi potom výhodnější pouţít jinou metodu.5 . Siločáry mají tomto případě tvar elips.6. Integrační dráhu Ampérova zákona (6. 6. dosazení (6...6.. takovém případě vhodnější pouţít metodu superpozice. Při aplikaci Ampérova zákona ale hojně vyuţíváme symetrii válcovou.5) dostáváme pro intenzitu vně vodiče H 2 2 r I  uvnitř vodiče H 2 2 . Také cívku lze povaţovat "masivní" vodič.5) volíme výhodně tak, aby kaţdém jejím bodě byl element této křivky kolineární vektorem intenzity magnetického pole..6) Při řešení pole masivního vodiče jej rozdělíme jednotlivá vlákna elementy plochou dxdy, vyřešíme závislost intenzity pole vzdálenosti vlákna referenčního bodu integrujeme (sčítáme účinky) celém průřezu vodiče. Proud musel roztékat radiálně od středu symetrie, němţ nebyla hustota náboje stacionární. U výpočtu pole vybuzeného cívkou závity hustě ovinutými kolem anuloidu povaţujeme závity za hustou proudovou vrstvu siločáry mají tvar koncentrické křivky.7) Konečně vně vodičů pro obepíná integrační dráha celkový proud také 0. Vedeme-li integrační dráhu „plášti“ koaxiálu, tj. Uvnitř cívky je s kaţdou siločárou spřaţen proud zde tedy + . obr. I1 I2 I1 I4 I5 B B5 B1 = + obr.5 jsou tři integrační dráhy. Vedeme-li integrační dráhu vně vodiče s poloměrem teče uvnitř této dráhy celý proud kdeţto uvnitř dráhy vedené uvnitř vodiče protéká jen část proudu Jr přičemţ I/a2 . a rI  (6. Efektivní hustota proudu zmenšena izolací mezi závity (činitelem plnění) tvarem drátu.Metody řešení elektromagnetických polí 172 B o(H rot J Zdrojem vírového pole jsou volné vázané proudy, zdrojem vírového pole jen volné proudy.5) obr. oblasti teče uvnitř integrační dráhy proud tedy část zpětného proudu. obecném případě siločáry nemusí sledovat obrys průřezu vodiče. Obecně nemusí být integrační křivky siločárami obr. Její pouţití pro výpočet pole přímého osamělého velmi dlouhého vodiče naznačen obr.6. Podle vztahu (6. Vraťme ale dvěma rovnoběţným vodičům protékaným proudy opačného směru, Pro referenční bod obecném poloměru tedy oblasti a2, jsou výsledky stejné jako pro jeden vodič protékaný proudem.5 můţe uv- nitř integrační dráhy protékat více proudů odhad průběhu výsledné siločáry procházející referenčním bodem obtíţný