Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 182 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Siločáry mají tomto případě tvar elips. Také cívku lze povaţovat "masivní" vodič. Délka integrační dráhy sečtení délky všech elementů obecném libovolném poloměru tedy rovna délce kruţnice. Podle vztahu (6. Vraťme ale dvěma rovnoběţným vodičům protékaným proudy opačného směru, Pro referenční bod obecném poloměru tedy oblasti a2, jsou výsledky stejné jako pro jeden vodič protékaný proudem. potom H = r II 2  (6. dosazení (6. oblasti teče uvnitř integrační dráhy proud tedy část zpětného proudu. Není-li tedy integrační dráha volena jako siločára, výpočet komplikován tím, kaţdém místě této dráhy musíme respektovat i úhel mezi potom výhodnější pouţít jinou metodu. Integrační dráha vedená vně anuloidu pro obepíná proud vně cívky tedy nulové magnetické pole.. Integrační dráhu Ampérova zákona (6.5) obr.. Vedeme-li integrační dráhu vně vodiče s poloměrem teče uvnitř této dráhy celý proud kdeţto uvnitř dráhy vedené uvnitř vodiče protéká jen část proudu Jr přičemţ I/a2 . Efektivní hustota proudu zmenšena izolací mezi závity (činitelem plnění) tvarem drátu.7) Konečně vně vodičů pro obepíná integrační dráha celkový proud také 0.5 jsou tři integrační dráhy.6.6) Při řešení pole masivního vodiče jej rozdělíme jednotlivá vlákna elementy plochou dxdy, vyřešíme závislost intenzity pole vzdálenosti vlákna referenčního bodu integrujeme (sčítáme účinky) celém průřezu vodiče. obecném případě siločáry nemusí sledovat obrys průřezu vodiče. U výpočtu pole vybuzeného cívkou závity hustě ovinutými kolem anuloidu povaţujeme závity za hustou proudovou vrstvu siločáry mají tvar koncentrické křivky. Proud musel roztékat radiálně od středu symetrie, němţ nebyla hustota náboje stacionární.. Obecně nemusí být integrační křivky siločárami obr. Vedeme-li integrační dráhu „plášti“ koaxiálu, tj.Metody řešení elektromagnetických polí 172 B o(H rot J Zdrojem vírového pole jsou volné vázané proudy, zdrojem vírového pole jen volné proudy.6.5) volíme výhodně tak, aby kaţdém jejím bodě byl element této křivky kolineární vektorem intenzity magnetického pole.5 . Při aplikaci Ampérova zákona ale hojně vyuţíváme symetrii válcovou.6. I1 I2 I1 I4 I5 B B5 B1 = + obr. takovém případě vhodnější pouţít metodu superpozice. obr. ale vyţaduje, abychom na základě symetrií předběţně znali průběh magnetických siločar..5 můţe uv- nitř integrační dráhy protékat více proudů odhad průběhu výsledné siločáry procházející referenčním bodem obtíţný.5) dostáváme pro intenzitu vně vodiče H 2 2 r I  uvnitř vodiče H 2 2 . 6. Vyuţití kulové symetrie nepřipadá magnetickém poli úvahu. Její pouţití pro výpočet pole přímého osamělého velmi dlouhého vodiče naznačen obr. Uvnitř cívky je s kaţdou siločárou spřaţen proud zde tedy + . a rI  (6.6