Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 182 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
ale vyţaduje, abychom na základě symetrií předběţně znali průběh magnetických siločar.6) Při řešení pole masivního vodiče jej rozdělíme jednotlivá vlákna elementy plochou dxdy, vyřešíme závislost intenzity pole vzdálenosti vlákna referenčního bodu integrujeme (sčítáme účinky) celém průřezu vodiče. oblasti teče uvnitř integrační dráhy proud tedy část zpětného proudu. potom H = r II 2  (6.5) obr. a rI  (6. Délka integrační dráhy sečtení délky všech elementů obecném libovolném poloměru tedy rovna délce kruţnice.5 .6..7) Konečně vně vodičů pro obepíná integrační dráha celkový proud také 0.6.. Také cívku lze povaţovat "masivní" vodič. obecném případě siločáry nemusí sledovat obrys průřezu vodiče. Uvnitř cívky je s kaţdou siločárou spřaţen proud zde tedy + . dosazení (6.6. Proud musel roztékat radiálně od středu symetrie, němţ nebyla hustota náboje stacionární.5) volíme výhodně tak, aby kaţdém jejím bodě byl element této křivky kolineární vektorem intenzity magnetického pole. Vyuţití kulové symetrie nepřipadá magnetickém poli úvahu.5 jsou tři integrační dráhy. Podle vztahu (6.Metody řešení elektromagnetických polí 172 B o(H rot J Zdrojem vírového pole jsou volné vázané proudy, zdrojem vírového pole jen volné proudy. Integrační dráha vedená vně anuloidu pro obepíná proud vně cívky tedy nulové magnetické pole. U výpočtu pole vybuzeného cívkou závity hustě ovinutými kolem anuloidu povaţujeme závity za hustou proudovou vrstvu siločáry mají tvar koncentrické křivky. Integrační dráhu Ampérova zákona (6. Vraťme ale dvěma rovnoběţným vodičům protékaným proudy opačného směru, Pro referenční bod obecném poloměru tedy oblasti a2, jsou výsledky stejné jako pro jeden vodič protékaný proudem. Vedeme-li integrační dráhu vně vodiče s poloměrem teče uvnitř této dráhy celý proud kdeţto uvnitř dráhy vedené uvnitř vodiče protéká jen část proudu Jr přičemţ I/a2 . Při aplikaci Ampérova zákona ale hojně vyuţíváme symetrii válcovou. 6. Siločáry mají tomto případě tvar elips. Její pouţití pro výpočet pole přímého osamělého velmi dlouhého vodiče naznačen obr.. I1 I2 I1 I4 I5 B B5 B1 = + obr. Efektivní hustota proudu zmenšena izolací mezi závity (činitelem plnění) tvarem drátu. Není-li tedy integrační dráha volena jako siločára, výpočet komplikován tím, kaţdém místě této dráhy musíme respektovat i úhel mezi potom výhodnější pouţít jinou metodu.6..5 můţe uv- nitř integrační dráhy protékat více proudů odhad průběhu výsledné siločáry procházející referenčním bodem obtíţný. Obecně nemusí být integrační křivky siločárami obr. takovém případě vhodnější pouţít metodu superpozice. Vedeme-li integrační dráhu „plášti“ koaxiálu, tj. obr.5) dostáváme pro intenzitu vně vodiče H 2 2 r I  uvnitř vodiče H 2 2