Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 182 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
6.6.5) dostáváme pro intenzitu vně vodiče H 2 2 r I  uvnitř vodiče H 2 2 . Integrační dráha vedená vně anuloidu pro obepíná proud vně cívky tedy nulové magnetické pole. Není-li tedy integrační dráha volena jako siločára, výpočet komplikován tím, kaţdém místě této dráhy musíme respektovat i úhel mezi potom výhodnější pouţít jinou metodu. Efektivní hustota proudu zmenšena izolací mezi závity (činitelem plnění) tvarem drátu. Uvnitř cívky je s kaţdou siločárou spřaţen proud zde tedy + . potom H = r II 2  (6. Její pouţití pro výpočet pole přímého osamělého velmi dlouhého vodiče naznačen obr. Podle vztahu (6.5 jsou tři integrační dráhy. Také cívku lze povaţovat "masivní" vodič. obecném případě siločáry nemusí sledovat obrys průřezu vodiče. a rI  (6.. Při aplikaci Ampérova zákona ale hojně vyuţíváme symetrii válcovou. obr. Siločáry mají tomto případě tvar elips.5 . ale vyţaduje, abychom na základě symetrií předběţně znali průběh magnetických siločar.6) Při řešení pole masivního vodiče jej rozdělíme jednotlivá vlákna elementy plochou dxdy, vyřešíme závislost intenzity pole vzdálenosti vlákna referenčního bodu integrujeme (sčítáme účinky) celém průřezu vodiče. U výpočtu pole vybuzeného cívkou závity hustě ovinutými kolem anuloidu povaţujeme závity za hustou proudovou vrstvu siločáry mají tvar koncentrické křivky. Vraťme ale dvěma rovnoběţným vodičům protékaným proudy opačného směru, Pro referenční bod obecném poloměru tedy oblasti a2, jsou výsledky stejné jako pro jeden vodič protékaný proudem. 6. oblasti teče uvnitř integrační dráhy proud tedy část zpětného proudu. Obecně nemusí být integrační křivky siločárami obr. Integrační dráhu Ampérova zákona (6.Metody řešení elektromagnetických polí 172 B o(H rot J Zdrojem vírového pole jsou volné vázané proudy, zdrojem vírového pole jen volné proudy. takovém případě vhodnější pouţít metodu superpozice.. Vedeme-li integrační dráhu vně vodiče s poloměrem teče uvnitř této dráhy celý proud kdeţto uvnitř dráhy vedené uvnitř vodiče protéká jen část proudu Jr přičemţ I/a2 ..5) volíme výhodně tak, aby kaţdém jejím bodě byl element této křivky kolineární vektorem intenzity magnetického pole.7) Konečně vně vodičů pro obepíná integrační dráha celkový proud také 0. I1 I2 I1 I4 I5 B B5 B1 = + obr.5) obr. Proud musel roztékat radiálně od středu symetrie, němţ nebyla hustota náboje stacionární.5 můţe uv- nitř integrační dráhy protékat více proudů odhad průběhu výsledné siločáry procházející referenčním bodem obtíţný. dosazení (6.6. Vedeme-li integrační dráhu „plášti“ koaxiálu, tj. Vyuţití kulové symetrie nepřipadá magnetickém poli úvahu. Délka integrační dráhy sečtení délky všech elementů obecném libovolném poloměru tedy rovna délce kruţnice.6.