Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 175 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!
Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Pokles způsoben úbytkem energie vlny, která kryje činné ztráty, způsobené proudy vodivém prostředí (mění teplo). Tyto vektory nebudou, rozdíl bezeztrátového prostředí, ve fázi, ale jejich fáze bude lišit právě úhlem v, který úměrný činným ztrátám.45)   z xxj ee E v uH      v 0 Z (5. 5.Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita 165 Superpozicí vln dostáváme vlnu postupnou, která můţe být polarizována elipticky, kruhově nebo lineárně. Maxima minima jsou posunuta prostoru /4, čase T/4.48) Z obou vztahů opět zřejmé, fáze liší úhel vlnové impedance v. Rovinná vlna ztrátovém prostředí Jako ztrátové nazýváme prostředí, němţ nelze zanedbatvůči Konstanta šíření bude komplexní číslo )( 2  jjk    jjjk   )( (5.a můţeme získat tzv. Vzhledem tomu, charakteristická impedance tvar komplexního čísla vv j v jXReZ j j Z v        (5. stojatou vlnu, která určitých souřadnicích uzly (nulové hodnoty), jiných kmitny (maxima), přičemţ kmitnám odpovídají uzly opačně.4. těchto místech vţdy jeden těchto vektorů nulový hodnota Poyntingova vektoru zde rovněţ nulová. Důsledkem skutečnost, stojatá vlna nepřenáší ţádný výkon.43) to znamená, imaginární část, 0 vlna tlumena.44) nevymizí reaktanční část této impedance projeví fázovém posuvu vektorů impedance elektrického magnetického pole. Dále vidět, ţe amplitudy intenzit postupem vlny exponenciálně klesají. Vyplývá ze vztahů pro fázory intenzit y xxj eeE    (5. Superpizicí vln 1. Výkon přenášený vlnou         NN Restř.47) Podobně bychom získali  zv x xte E uH    sin Z 2 v 0 (5.46) a pro okamţité hodnoty intenzit, které získáme jako imaginární část uvedených fázorů vynásobených ejt , tedy komplexorů intenzit, např:      y xxtj y xtjxj eeEeeeE uuE  00 2Im2Im  y x y x xteExtjxteE     sin2sincos2Im (5.