Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 175 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

.44) nevymizí reaktanční část této impedance projeví fázovém posuvu vektorů impedance elektrického magnetického pole.43) to znamená, imaginární část, 0 vlna tlumena.Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita 165 Superpozicí vln dostáváme vlnu postupnou, která můţe být polarizována elipticky, kruhově nebo lineárně. Dále vidět, ţe amplitudy intenzit postupem vlny exponenciálně klesají.45)   z xxj ee E v uH      v 0 Z (5.46) a pro okamţité hodnoty intenzit, které získáme jako imaginární část uvedených fázorů vynásobených ejt , tedy komplexorů intenzit, např:      y xxtj y xtjxj eeEeeeE uuE  00 2Im2Im  y x y x xteExtjxteE     sin2sincos2Im (5. stojatou vlnu, která určitých souřadnicích uzly (nulové hodnoty), jiných kmitny (maxima), přičemţ kmitnám odpovídají uzly opačně. Maxima minima jsou posunuta prostoru /4, čase T/4. Důsledkem skutečnost, stojatá vlna nepřenáší ţádný výkon. Výkon přenášený vlnou         NN Restř. těchto místech vţdy jeden těchto vektorů nulový hodnota Poyntingova vektoru zde rovněţ nulová. Tyto vektory nebudou, rozdíl bezeztrátového prostředí, ve fázi, ale jejich fáze bude lišit právě úhlem v, který úměrný činným ztrátám. Pokles způsoben úbytkem energie vlny, která kryje činné ztráty, způsobené proudy vodivém prostředí (mění teplo). 5.47) Podobně bychom získali  zv x xte E uH    sin Z 2 v 0 (5.48) Z obou vztahů opět zřejmé, fáze liší úhel vlnové impedance v. Vyplývá ze vztahů pro fázory intenzit y xxj eeE    (5. Vzhledem tomu, charakteristická impedance tvar komplexního čísla vv j v jXReZ j j Z v        (5. Superpizicí vln 1.a můţeme získat tzv. Rovinná vlna ztrátovém prostředí Jako ztrátové nazýváme prostředí, němţ nelze zanedbatvůči Konstanta šíření bude komplexní číslo )( 2  jjk    jjjk   )( (5.4

---

---