Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 175 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!
Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
4.45)   z xxj ee E v uH      v 0 Z (5.Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita 165 Superpozicí vln dostáváme vlnu postupnou, která můţe být polarizována elipticky, kruhově nebo lineárně. stojatou vlnu, která určitých souřadnicích uzly (nulové hodnoty), jiných kmitny (maxima), přičemţ kmitnám odpovídají uzly opačně. Rovinná vlna ztrátovém prostředí Jako ztrátové nazýváme prostředí, němţ nelze zanedbatvůči Konstanta šíření bude komplexní číslo )( 2  jjk    jjjk   )( (5.46) a pro okamţité hodnoty intenzit, které získáme jako imaginární část uvedených fázorů vynásobených ejt , tedy komplexorů intenzit, např:      y xxtj y xtjxj eeEeeeE uuE  00 2Im2Im  y x y x xteExtjxteE     sin2sincos2Im (5. Dále vidět, ţe amplitudy intenzit postupem vlny exponenciálně klesají.48) Z obou vztahů opět zřejmé, fáze liší úhel vlnové impedance v. Důsledkem skutečnost, stojatá vlna nepřenáší ţádný výkon. Superpizicí vln 1.43) to znamená, imaginární část, 0 vlna tlumena.44) nevymizí reaktanční část této impedance projeví fázovém posuvu vektorů impedance elektrického magnetického pole. . Výkon přenášený vlnou         NN Restř.a můţeme získat tzv. Tyto vektory nebudou, rozdíl bezeztrátového prostředí, ve fázi, ale jejich fáze bude lišit právě úhlem v, který úměrný činným ztrátám. těchto místech vţdy jeden těchto vektorů nulový hodnota Poyntingova vektoru zde rovněţ nulová. 5. Vzhledem tomu, charakteristická impedance tvar komplexního čísla vv j v jXReZ j j Z v        (5. Maxima minima jsou posunuta prostoru /4, čase T/4.47) Podobně bychom získali  zv x xte E uH    sin Z 2 v 0 (5. Vyplývá ze vztahů pro fázory intenzit y xxj eeE    (5. Pokles způsoben úbytkem energie vlny, která kryje činné ztráty, způsobené proudy vodivém prostředí (mění teplo)