Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
sin2.
Směr
šíření
Intenzita el.(cos(cos2.2),( ytkxEtxE u)cos(.2
obr. 1.(cos2. 1.
Intenzita elektrického pole složka Ez
Situace obdobná jako sloţky směru Pro bezeztrátové prostředí vlnová rovnice tvar:
0)(
)(
2
2
xEk
dx
xEd
z
z
(5.2
Pro znaménko Pro znaménko –
2
2ˆˆ
0
y
jkxjkx
eeE j
j
eeE y
jkxjkx
2
2ˆˆ
0
uE
2
cos
jkxjkx
ee
kx
j
ee
kx
jkxjkx
2
sin
ykxE cosˆ2ˆ
0 ykxEj sinˆ2ˆ
0
Předpokládáme nulovou fázi E0, 000
ˆ EeEE j
y
tj
ekxEtxE u
).2Im),( 0
ytjtkxE u sin). pole
jkxp
y eCE
jkx
v
p
z e
Z
C
H
1
y
z
jkxp
z eCE
jkx
v
p
y e
Z
C
H
2
y
z
jkxz
y eCE
jkx
v
z
z e
Z
C
H
3
y
z
jkxz
z eCE
jkx
v
z
y e
Z
C
H
4
y
z
.2Im 0
ytkxE usin.3. Stojaté proto, uzly nuly průběhů okamţitých hodnot jsou
stále stejných souřadnicích x. pole Intenzita mag.2 0
Pokud uvaţujeme fázi intenzity
sincosˆ
000 jEeEE j
ytkxEtxE u)sin(. 1.2
ob
ob
ob
x
E
obr.Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita
164
obr.2
obr. 1. 1.(sin2.2),(
Dostáváme tedy dva druhy stojaté vlny. 1.2
obr.2
obr. 1. 1. 1
obr. 1.2
obr.2Im 0
ytkxE ucos.2 0
y
tj
ekxjEtxE u
).2
obr. 1. 5.2
obr. 1.((sin2.2
obr.cos2.2
obr.2
obr.sin2.2
obr.41)
s řešením
z
jkx
eE
y
jkx
v
e
Z
E
uH
0
(5.cos2.2
obr.42)
Řešením vlnové rovnice pro vlnu, níţ změny vektorů intenzit elektrického magnetického pole
nastávají pouze změnou souřadnice dostáváme čtyři moţnosti šíření vlny- tab. 1.2
obr.2Im),( 0
yttjkxE u sincos). 1. 1. 1
