Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
2),( ytkxEtxE u)cos(.sin2. 1.42)
Řešením vlnové rovnice pro vlnu, níţ změny vektorů intenzit elektrického magnetického pole
nastávají pouze změnou souřadnice dostáváme čtyři moţnosti šíření vlny- tab.2
obr.2
obr. 5.(cos2. 1.2
obr. 1.2Im 0
ytkxE ucos. 1. 1.2Im),( 0
yttjkxE u sincos).2Im),( 0
ytjtkxE u sin). 1.2
obr.Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita
164
obr.2 0
Pokud uvaţujeme fázi intenzity
sincosˆ
000 jEeEE j
ytkxEtxE u)sin(.2
obr.41)
s řešením
z
jkx
eE
y
jkx
v
e
Z
E
uH
0
(5.2
obr.2
obr.2 0
y
tj
ekxjEtxE u
).3. 1.
Intenzita elektrického pole složka Ez
Situace obdobná jako sloţky směru Pro bezeztrátové prostředí vlnová rovnice tvar:
0)(
)(
2
2
xEk
dx
xEd
z
z
(5. 1.(sin2. 1.2
ob
ob
ob
x
E
obr.2
obr.2
Pro znaménko Pro znaménko –
2
2ˆˆ
0
y
jkxjkx
eeE j
j
eeE y
jkxjkx
2
2ˆˆ
0
uE
2
cos
jkxjkx
ee
kx
j
ee
kx
jkxjkx
2
sin
ykxE cosˆ2ˆ
0 ykxEj sinˆ2ˆ
0
Předpokládáme nulovou fázi E0, 000
ˆ EeEE j
y
tj
ekxEtxE u
).sin2.cos2.((sin2.2),(
Dostáváme tedy dva druhy stojaté vlny.2Im 0
ytkxE usin. 1
obr. 1. Stojaté proto, uzly nuly průběhů okamţitých hodnot jsou
stále stejných souřadnicích x.(cos(cos2.2
obr.2
obr. 1.2
obr.2
obr. 1.2
obr. 1. pole
jkxp
y eCE
jkx
v
p
z e
Z
C
H
1
y
z
jkxp
z eCE
jkx
v
p
y e
Z
C
H
2
y
z
jkxz
y eCE
jkx
v
z
z e
Z
C
H
3
y
z
jkxz
z eCE
jkx
v
z
y e
Z
C
H
4
y
z
. pole Intenzita mag. 1.cos2.
Směr
šíření
Intenzita el. 1
