Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 174 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
1.2),(  Dostáváme tedy dva druhy stojaté vlny.2 obr.2 obr.2Im 0  ytkxE ucos.2 ob ob ob x E obr.sin2. 1.2 obr. 1. 5.2 obr.cos2. pole Intenzita mag.2 obr. 1. 1.2Im 0  ytkxE usin.(cos2.cos2. Směr šíření Intenzita el.2 0   y tj ekxjEtxE u ).(cos(cos2. 1 obr. pole jkxp y eCE    jkx v p z e Z C H     1 y z jkxp z eCE    jkx v p y e Z C H     2 y z jkxz y eCE    jkx v z z e Z C H     3 y z jkxz z eCE    jkx v z y e Z C H     4 y z . 1.sin2.2 Pro znaménko Pro znaménko –  2 2ˆˆ 0    y jkxjkx eeE j j eeE y jkxjkx 2 2ˆˆ 0    uE 2 cos jkxjkx ee kx    j ee kx jkxjkx 2 sin    ykxE cosˆ2ˆ 0 ykxEj sinˆ2ˆ 0 Předpokládáme nulovou fázi E0, 000 ˆ EeEE j     y tj ekxEtxE u ).2 0 Pokud uvaţujeme fázi intenzity  sincosˆ 000 jEeEE j   ytkxEtxE u)sin(. 1.Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita 164 obr. 1.((sin2. 1.42) Řešením vlnové rovnice pro vlnu, níţ změny vektorů intenzit elektrického magnetického pole nastávají pouze změnou souřadnice dostáváme čtyři moţnosti šíření vlny- tab. 1.2 obr.(sin2.2 obr. 1. Stojaté proto, uzly nuly průběhů okamţitých hodnot jsou stále stejných souřadnicích x.2 obr.2 obr.2Im),( 0   ytjtkxE u sin).2 obr.2Im),( 0   yttjkxE u sincos). 1.  Intenzita elektrického pole složka Ez Situace obdobná jako sloţky směru Pro bezeztrátové prostředí vlnová rovnice tvar: 0)( )( 2 2    xEk dx xEd z z (5.2 obr. 1. 1.2),(  ytkxEtxE u)cos(. 1.2 obr.2 obr.3.41) s řešením z jkx eE    y jkx v e Z E uH     0 (5