Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 174 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
1.2Im 0  ytkxE ucos. 1.2),(  Dostáváme tedy dva druhy stojaté vlny.sin2. 1.2Im 0  ytkxE usin.2Im),( 0   ytjtkxE u sin). 1.42) Řešením vlnové rovnice pro vlnu, níţ změny vektorů intenzit elektrického magnetického pole nastávají pouze změnou souřadnice dostáváme čtyři moţnosti šíření vlny- tab.2 obr. 1.2 obr. 1. 1.2 obr.2 obr. 1.41) s řešením z jkx eE    y jkx v e Z E uH     0 (5.2 obr.2 obr.cos2.2 obr.(cos(cos2. 1. Stojaté proto, uzly nuly průběhů okamţitých hodnot jsou stále stejných souřadnicích x.2 obr. 1.2 Pro znaménko Pro znaménko –  2 2ˆˆ 0    y jkxjkx eeE j j eeE y jkxjkx 2 2ˆˆ 0    uE 2 cos jkxjkx ee kx    j ee kx jkxjkx 2 sin    ykxE cosˆ2ˆ 0 ykxEj sinˆ2ˆ 0 Předpokládáme nulovou fázi E0, 000 ˆ EeEE j     y tj ekxEtxE u ).2 obr.2 0 Pokud uvaţujeme fázi intenzity  sincosˆ 000 jEeEE j   ytkxEtxE u)sin(.2 ob ob ob x E obr.(cos2.2 obr.2 obr.cos2.2 0   y tj ekxjEtxE u ).Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita 164 obr.(sin2.2Im),( 0   yttjkxE u sincos). 1.  Intenzita elektrického pole složka Ez Situace obdobná jako sloţky směru Pro bezeztrátové prostředí vlnová rovnice tvar: 0)( )( 2 2    xEk dx xEd z z (5.((sin2.sin2. 1.3.2 obr. Směr šíření Intenzita el. pole jkxp y eCE    jkx v p z e Z C H     1 y z jkxp z eCE    jkx v p y e Z C H     2 y z jkxz y eCE    jkx v z z e Z C H     3 y z jkxz z eCE    jkx v z y e Z C H     4 y z .2 obr. pole Intenzita mag. 1 obr.2),(  ytkxEtxE u)cos(. 1. 5. 1. 1