Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
2
obr.2
obr.2Im 0
ytkxE ucos.41)
s řešením
z
jkx
eE
y
jkx
v
e
Z
E
uH
0
(5. 1. 1. Stojaté proto, uzly nuly průběhů okamţitých hodnot jsou
stále stejných souřadnicích x. pole
jkxp
y eCE
jkx
v
p
z e
Z
C
H
1
y
z
jkxp
z eCE
jkx
v
p
y e
Z
C
H
2
y
z
jkxz
y eCE
jkx
v
z
z e
Z
C
H
3
y
z
jkxz
z eCE
jkx
v
z
y e
Z
C
H
4
y
z
.2
obr.2Im),( 0
yttjkxE u sincos).2
obr. 1
obr.sin2. 1.cos2.2Im 0
ytkxE usin. 1. pole Intenzita mag. 1.2
obr. 1.2
obr. 5.2),( ytkxEtxE u)cos(.2
obr.(sin2. 1.2 0
Pokud uvaţujeme fázi intenzity
sincosˆ
000 jEeEE j
ytkxEtxE u)sin(.sin2.2
obr.2
obr.2
obr.2Im),( 0
ytjtkxE u sin).42)
Řešením vlnové rovnice pro vlnu, níţ změny vektorů intenzit elektrického magnetického pole
nastávají pouze změnou souřadnice dostáváme čtyři moţnosti šíření vlny- tab. 1.2
obr. 1. 1.2
obr. 1.((sin2.
Intenzita elektrického pole složka Ez
Situace obdobná jako sloţky směru Pro bezeztrátové prostředí vlnová rovnice tvar:
0)(
)(
2
2
xEk
dx
xEd
z
z
(5.Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita
164
obr. 1.2 0
y
tj
ekxjEtxE u
).2),(
Dostáváme tedy dva druhy stojaté vlny.(cos(cos2. 1.
Směr
šíření
Intenzita el.2
Pro znaménko Pro znaménko –
2
2ˆˆ
0
y
jkxjkx
eeE j
j
eeE y
jkxjkx
2
2ˆˆ
0
uE
2
cos
jkxjkx
ee
kx
j
ee
kx
jkxjkx
2
sin
ykxE cosˆ2ˆ
0 ykxEj sinˆ2ˆ
0
Předpokládáme nulovou fázi E0, 000
ˆ EeEE j
y
tj
ekxEtxE u
).2
ob
ob
ob
x
E
obr.(cos2. 1.cos2.2
obr. 1.3
