Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 173 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Řekněme, smysl šíření vln bude opačný, znamená, jedna vlna šíří jako přímá y jkx eE   01 ˆˆ , druhá jako zpětná y jkx eE 02 ˆˆ  Druhá vlna můţe být odrazem vlny první dokonalého zkratu. Podobně získáme okamţité hodnoty intenzit. Vektor fázové rychlosti Poyntingův vektor mají směr proti souřadnici x. místě zkratu pak musí platit = E2, protoţe zkratovaném místě musí být intenzita elektrického pole nulová. Pro jednoduchost dále předpokládejme stejnou amplitudu intenzity elektrického pole stejnou rovinu polarizace obou vln (intenzity mají pouze sloţky ose y).  ykxtE sin2 (5.  y jkxjkx y jkxjkx eeEeEeE uuE   000 ˆˆˆˆ Situace pro znaménko + Situace pro znaménko – Rozšíříme rovnice vhodnými zlomky, které sice rovnají jedničce, nicméně umoţní přechod exponenciálních funkcí funkce goniometrické.Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita 163 přičemţ odvození vztahu pro intenzitu magnetického pole bylo provedeno podobně jako odstavci „Intenzita elektrického pole sloţka Ey“ vztah (5.39)  z v kxt Z E uH  sin2 0 (5.21).40) Vlna opět šíří jako lineárně polarizovaná její sloţky Ey, tvoří ortogonální systém.  Stojatá vlna bezeztrátovém prostředí Předpokládejme, volným prostorem šíří směru souřadnice dvě lineárně polarizované vlny. Výsledná vlna bude dána součtem nebo rozdílem obou těchto vln, závislosti polaritě intenzit. y E N x z H y E H N x z y E N x z H y N x z H E