Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
místě zkratu pak musí platit =
E2, protoţe zkratovaném místě musí být intenzita elektrického pole nulová. Podobně získáme okamţité hodnoty intenzit. Řekněme, smysl šíření vln bude
opačný, znamená, jedna vlna šíří jako přímá
y
jkx
eE
01
ˆˆ ,
druhá jako zpětná
y
jkx
eE 02
ˆˆ
Druhá vlna můţe být odrazem vlny první dokonalého zkratu.Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita
163
přičemţ odvození vztahu pro intenzitu magnetického pole bylo provedeno podobně jako odstavci
„Intenzita elektrického pole sloţka Ey“ vztah (5.
Výsledná vlna bude dána součtem nebo rozdílem obou těchto vln, závislosti polaritě intenzit. Vektor
fázové rychlosti Poyntingův vektor mají směr proti souřadnici x.39)
z
v
kxt
Z
E
uH sin2 0
(5.40)
Vlna opět šíří jako lineárně polarizovaná její sloţky Ey, tvoří ortogonální systém.
ykxtE sin2 (5.
y E
N x
z H
y E
H
N x
z
y E
N x
z H
y
N x
z H
E
.
y
jkxjkx
y
jkxjkx
eeEeEeE uuE
000
ˆˆˆˆ
Situace pro znaménko +
Situace pro znaménko –
Rozšíříme rovnice vhodnými zlomky, které sice rovnají jedničce, nicméně umoţní přechod
exponenciálních funkcí funkce goniometrické.
Stojatá vlna bezeztrátovém prostředí
Předpokládejme, volným prostorem šíří směru souřadnice dvě lineárně polarizované vlny.
Pro jednoduchost dále předpokládejme stejnou amplitudu intenzity elektrického pole stejnou
rovinu polarizace obou vln (intenzity mají pouze sloţky ose y).21)
