Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Zpětná vlna
Řešení kladným argumentem přísluší zpětné vlně tvar:
y
jkx
eE
(5. Vzhledem tomu, výsledek představuje hustotu výkonu šířené vlny,
můţe nabývat jen kladných hodnot.38)
. symbolického tvaru uvaţovaných tří vektorů platí:
x
v
zy
xkj
v
xkj
Z
E
e
Z
E
eE uuuHEN
2
00
0
(5.Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita
162
Rovinná vlna postupující směru osy oba vektory intenzit fázi místa stejnou fázi
jednotlivých vektorů (např.37) z
jkx
e
E
uH
v
0
Z
(5.36)
Střední hodnota Poyntingova vektoru rovna reálné části fázoru Poyntingova vektoru.sin2 0
konstkxt
Z
E
z
v
tzn.sin konstkxt dále . Místa stejnou fází jsou taková místa, kde amplituda
. potom
1
kt
x
vkxt (5.konstkxt např. nuly nebo maxima intenzit) pohybují směru rychlostí, kterou
nazýváme fázová rychlost.sin2 konstkxtE resp. tam, kde .34)
Ve vakuu nebo vzduchu dostáváme známý vztah
f
c
Pokusme nalézt ještě velikost třetího vektoru, který doplňuje intenzity polí ortogonální systém
REM vlny Poyntingův vektor
x
v
zy
v
kxt
Z
E
kxt
Z
E
kxtE uuuEN 2
2
00
0 sin
2
sin2sin2H
x
vv
kxt
Z
E
Z
E
u
2cos
2
0
2
0
(5. .33)
Vzdálenost těchto míst stejnou fází označíme jako délku vlny Úhlová délka jedné vlny
sinusového průběhu 2, fáze vlny šířící prostředí vlnovou konstantou souřadnici kx,
na souřadnici je k(x Platí tedy
2 kxxk
f
v
ffk
f
1
2
2222
(5.35)
Výsledný vztah potvrzuje, Poyntingův vektor směr šíření vlny Funkce cos můţe nabývat
hodnot rozmezí +1, tedy zřejmé, první člen závorce představuje střední hodnotu
Poyntingova vektoru, níţ superponován kosinový průběh, kmitající dvojnásobnou frekvenci,
neţ frekvence šířící vlny
