Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 172 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
 Zpětná vlna Řešení kladným argumentem přísluší zpětné vlně tvar: y jkx eE    (5. Vzhledem tomu, výsledek představuje hustotu výkonu šířené vlny, můţe nabývat jen kladných hodnot. potom      1  kt x vkxt (5.36) Střední hodnota Poyntingova vektoru rovna reálné části fázoru Poyntingova vektoru.sin2 konstkxtE  resp.Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita 162 Rovinná vlna postupující směru osy oba vektory intenzit fázi místa stejnou fázi jednotlivých vektorů (např. symbolického tvaru uvaţovaných tří vektorů platí: x v zy xkj v xkj Z E e Z E eE uuuHEN 2 00 0        (5. .konstkxt  např.34) Ve vakuu nebo vzduchu dostáváme známý vztah f c  Pokusme nalézt ještě velikost třetího vektoru, který doplňuje intenzity polí ortogonální systém REM vlny Poyntingův vektor         x v zy v kxt Z E kxt Z E kxtE uuuEN  2 2 00 0 sin 2 sin2sin2H  x vv kxt Z E Z E u       2cos 2 0 2 0 (5.33) Vzdálenost těchto míst stejnou fází označíme jako délku vlny Úhlová délka jedné vlny sinusového průběhu 2, fáze vlny šířící prostředí vlnovou konstantou souřadnici kx, na souřadnici je k(x  Platí tedy  2 kxxk f v ffk f         1 2 2222 (5.35) Výsledný vztah potvrzuje, Poyntingův vektor směr šíření vlny Funkce cos můţe nabývat hodnot rozmezí +1, tedy zřejmé, první člen závorce představuje střední hodnotu Poyntingova vektoru, níţ superponován kosinový průběh, kmitající dvojnásobnou frekvenci, neţ frekvence šířící vlny. Místa stejnou fází jsou taková místa, kde amplituda  .37) z jkx e E uH     v 0 Z (5.sin2 0 konstkxt Z E z v   tzn. tam, kde .38) . nuly nebo maxima intenzit) pohybují směru rychlostí, kterou nazýváme fázová rychlost.sin konstkxt  dále