Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 172 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
sin2 0 konstkxt Z E z v   tzn.35) Výsledný vztah potvrzuje, Poyntingův vektor směr šíření vlny Funkce cos můţe nabývat hodnot rozmezí +1, tedy zřejmé, první člen závorce představuje střední hodnotu Poyntingova vektoru, níţ superponován kosinový průběh, kmitající dvojnásobnou frekvenci, neţ frekvence šířící vlny.36) Střední hodnota Poyntingova vektoru rovna reálné části fázoru Poyntingova vektoru.  Zpětná vlna Řešení kladným argumentem přísluší zpětné vlně tvar: y jkx eE    (5. symbolického tvaru uvaţovaných tří vektorů platí: x v zy xkj v xkj Z E e Z E eE uuuHEN 2 00 0        (5.konstkxt  např. potom      1  kt x vkxt (5.34) Ve vakuu nebo vzduchu dostáváme známý vztah f c  Pokusme nalézt ještě velikost třetího vektoru, který doplňuje intenzity polí ortogonální systém REM vlny Poyntingův vektor         x v zy v kxt Z E kxt Z E kxtE uuuEN  2 2 00 0 sin 2 sin2sin2H  x vv kxt Z E Z E u       2cos 2 0 2 0 (5.37) z jkx e E uH     v 0 Z (5.sin2 konstkxtE  resp. nuly nebo maxima intenzit) pohybují směru rychlostí, kterou nazýváme fázová rychlost.38) .sin konstkxt  dále . tam, kde .33) Vzdálenost těchto míst stejnou fází označíme jako délku vlny Úhlová délka jedné vlny sinusového průběhu 2, fáze vlny šířící prostředí vlnovou konstantou souřadnici kx, na souřadnici je k(x  Platí tedy  2 kxxk f v ffk f         1 2 2222 (5.Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita 162 Rovinná vlna postupující směru osy oba vektory intenzit fázi místa stejnou fázi jednotlivých vektorů (např. Místa stejnou fází jsou taková místa, kde amplituda  . Vzhledem tomu, výsledek představuje hustotu výkonu šířené vlny, můţe nabývat jen kladných hodnot.