Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 176 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
CD-ROM A6 Vyzařování elektromagnetické vlny klikni animaci A6 5. Obecný průběh dopadající vlny lze vţdy rozloţit těchto dvou případů.5. vektor rovnoběžný rozhraním, leží rovině dopadu 1122 1122 0 1 coscos coscos    vv vv H ZZ ZZ H H        činitel odrazu (5.49) Poyntingův vektor samozřejmě imaginární část, coţ znamená, dochází výměně energie mezi elektrickým magnetickým polem. Tato rovnice liší podle toho, zda rovnoběţný rozhraním vektor nebo H.50) nebo 1 2 1 2 sin sin    Z Z   (5. jiným úhlem, neţ byl úhel dopadu vlny rovinu dopadu. rovině dopadu - úhel dopadu rovná úhlu odrazu - pro vztah úhlů vlny dopadající prostupující platí Snelliův zákon 2 1 1 2 sin sin    k k   (5.54) . Pro průchod odraz vln platí: - vektory n0, n1, určující směr šíření vln dopadající, odraţená, prostupující) musí leţet stejné rovině, tzv. 1. vektor rovnoběžný rozhraním, leží rovině dopadu 2112 2112 0 1 coscos coscos    vv vv E ZZ ZZ E E        činitel odrazu (5. Odraz lom elektromagnetických vln Vlna dopadající rozhraní dvou prostředí, lišících některým parametrů  můţe částečně nebo zcela odrazit, částečně nebo zcela projít, jako vlna lomená, tzn.53) 2.52) 2112 12 0 2 coscos cos2    vv v E ZZ Z E E       činitel prostupu (5.51) Závislost intenzit vlny odraţené prostupující závislosti intenzitě vlny dopadající vyjadřují Fresnelovy rovnice.Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita 166 kde x j v x v v e Z eE Z uHEN  22 2 0 E        (5