Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Další moţnosti řešení mají spojitost
s vektorovým charakterem intenzit elektrického magnetického pole.
Víme tedy, řešením vlnové rovnice můţeme získat dvě vlny. Výsledná intenzita
zzyxx EEE uuuE
(5. změny hodnot intenzit elektrického magnetického pole mění pouze závislosti této
souřadnici:
xfunkcexfunkce
HE
a obojí nemění závislosti dalších dvou souřadnicích, coţ lze zapsat:
0
zy
a tedy platí 2
2
2
dx
d
Vlnová rovnice potom bude mít pro jednu proměnnou tvar:
02
2
2
E
E
k
dx
d
(5. prvé řadě předpoklad, vlna šíří pouze podél jedné souřadnice,
např. Podívejme nejprve, jak vypadá řešení takové rovnice bezeztrátovém prostředí, tj.16)
Jedná tedy superpozici dvou vln, šířících směru osy Dosadíme-li za
xxjxxj
eeee
CCE (5.15)
s řešením
xkjxkj
ee
CCE (5. zda můţe mít směr natolik obecný, abychom mohli rozloţit všech tří souřadnic.18)
Pokusme nalézt, jak můţe být vektor intenzity elektrického pole orientován vzhledem směru
šíření resp.
v prostředí jehoţ materiálová parametr vodivost Pro řešení vlnové rovnice zavedeme některé
zjednodušující předpoklady. nule osy x).
Při šíření radiových vln, jejichţ veličiny mají harmonický průběh nás zajímá vlnová rovnice pro
fázory. tedy jasné, druhé vlny zdroj místě niţší souřadnicí například a
postupuje směru souřadnice zatímco prvá vlna zdroj (nebo místo, kde dochází jejímu
odrazu) jisté souřadnici šíří proti směru narůstání této souřadnice (zpět např.17)
zjišťujeme, amplituda jedné vlny xkj
e
neboli xxj
ee
11
rostoucí souřadnici x
stoupá, amplituda druhé vlny
xkj
e
neboli xxj
ee
rostoucí souřadncí x
tlumena.Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita
159
vn
tt
2
2
2
(5.14)
Podobně lze psát vlnové rovnice pro další veličiny harmonické (jako fázory pomocí konstanty
šíření k).
.
Proto budeme nazývat vlnu, charakterizovanou výrazem xkj
e
jako vlnu postupnou, vlnu
charakterizovanou výrazem xkj
e
jako vlnu zpětnou
