Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 169 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Výsledná intenzita zzyxx EEE uuuE   (5. Víme tedy, řešením vlnové rovnice můţeme získat dvě vlny. tedy jasné, druhé vlny zdroj místě niţší souřadnicí například a postupuje směru souřadnice zatímco prvá vlna zdroj (nebo místo, kde dochází jejímu odrazu) jisté souřadnici šíří proti směru narůstání této souřadnice (zpět např. Při šíření radiových vln, jejichţ veličiny mají harmonický průběh nás zajímá vlnová rovnice pro fázory. Podívejme nejprve, jak vypadá řešení takové rovnice bezeztrátovém prostředí, tj. prvé řadě předpoklad, vlna šíří pouze podél jedné souřadnice, např.18) Pokusme nalézt, jak můţe být vektor intenzity elektrického pole orientován vzhledem směru šíření resp. změny hodnot intenzit elektrického magnetického pole mění pouze závislosti této souřadnici: xfunkcexfunkce   HE a obojí nemění závislosti dalších dvou souřadnicích, coţ lze zapsat: 0      zy a tedy platí 2 2 2 dx d  Vlnová rovnice potom bude mít pro jednu proměnnou tvar: 02 2 2    E E k dx d (5.17) zjišťujeme, amplituda jedné vlny xkj e   neboli xxj ee  11   rostoucí souřadnici x stoupá, amplituda druhé vlny xkj e     neboli xxj ee    rostoucí souřadncí x tlumena.14) Podobně lze psát vlnové rovnice pro další veličiny harmonické (jako fázory pomocí konstanty šíření k). zda můţe mít směr natolik obecný, abychom mohli rozloţit všech tří souřadnic. Proto budeme nazývat vlnu, charakterizovanou výrazem xkj e   jako vlnu postupnou, vlnu charakterizovanou výrazem xkj e  jako vlnu zpětnou.15) s řešením xkjxkj ee     CCE (5. .Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita 159      vn tt        2 2 2 (5. Další moţnosti řešení mají spojitost s vektorovým charakterem intenzit elektrického magnetického pole.16) Jedná tedy superpozici dvou vln, šířících směru osy Dosadíme-li za     xxjxxj eeee     CCE (5. nule osy x). v prostředí jehoţ materiálová parametr vodivost Pro řešení vlnové rovnice zavedeme některé zjednodušující předpoklady