Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 168 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

Odvození vlnových rovnic jejich řešení Tab.: vnrot tt J BB B         2 2 2 (5.Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita 158 5.12) vn tt J AA A         2 2 2 (5. 5.13) .1 Veličiny obecně časově proměnné Harmonický průběh veličin fázory Výchozí Maxwelovy rovnice t rot    D JH vynásobení dosazení D .2.11) Nehomogenní vlnovou rovnici lze psát pro další polní veličiny tím, změní budící veličina – tedy pravá strana rovnice, např.E Jin Jvn Jvn t rot vn    E JEB    DJH jrot 0   EJEB  jrot vn t rot    B E aplikujeme operaci rot  B B E rot tt rotrotrot       je jedno zda derivuji nejprve podle souřadnic nebo podle času   jrot   rotjrotrot  Dosadíme prvou upravenou Maxwellovu rovnici druhé             tt rotrot vn E JEE  ttt rotrot vn          JEE E  2 2         EJEE  jjrotrot vn Vyuţijeme identitu pro práci operátory druhého řádu: EEE 2  divgradrotrot Ze třetí Maxwellovy rovnice vndiv D platí  vn div dosazení řádek výše EE 2   vn gradrotrot je tedy dále ttt grad vnvn          JEE E    2 2 2          EJEE    jjgrad vn vn 2 Po přeuspořádání koeficientů jsme získali nehomogenní vlnovou rovnici pro oblast zdroji vn Jvn    vnvn grad ttt           JEE E 2 2 2 vn vn jgradk     JEE   22 V prostoru bez zdrojů, například prostoru mezi dvěmi anténami platí homogenní vlnová rovnice 02 2 2        tt EE E  (5.10) 022   EE (5

---

---