Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 167 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Předpokládejme, ţe zdrojem vlny všesměrový bodový zářič.5) a dvě sloţky   (5. amplituda elektrické magnetické intenzity vlnoploše konstantní.7)          22 2 11 2    (5.9) Vztahy (5. O vlnách šířících vzduchem neohraničeném prostředí budeme předpokládat, jsou uniformní – tzn. V případě tzv. U vlny transverzální magnetické nebo také vlny leţí rovině kolmé směr šíření energie přenášené vlnou intenzita ale vektor intenzity magnetického pole sloţku směru šíření energie. Takové vlny nalezneme dvojvodičového vedení, koaálního vedení, ale také například vln šířících volném neohraničeném prostoru. Říkáme tedy, prostorem šíří kulová vlna. . Společný střed kulových vlnoploch nazýváme fázovým středem. Vlna hlavní TEM moţná jen prostoru mezi dvěma galvanicky oddělenými plášti U vlny transverzální elektrické nebo také vlny leţí rovině kolmé směr šíření energie přenášené vlnou intenzita ale vektor intenzity magnetického pole sloţku směru šíření energie. Pokud bychom určitém časovém okamţiku “udělali snímek” generovaného elektromagnetického pole, zjistili bychom, místa stejnou fází elektrické nebo magnetické intenzity, vlnoplochy, jsou soustředné kulové povrchy středem bodovém zářiči.4) vděčí své jméno své podobě rovnicemi, popisujícími šíření akustických a mechanických vln.3) (5.4) nalezneme elektrickou magnetickou intenzitu elektromagnetické vlny, šířící našem výše popsaném prostoru.6) přičemţ veličina nazývá fázová konstanta, veličina měrný útlum: Vypočíst lze vztahů          22 2 11 2    (5. našeho hlediska tedy bude prostorem šířit rovinná vlna. Vlny nebo mohou šířit například vlnovodu.Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita 157 0 2 2   HH (5. Vlnoplochou rozumíme plochu, které mají intenzita elektrického magnetického pole stejnou fázi.8) Z materiálových parametrů úhlové rychlosti lze také vypočíst tzv. Pokud bude zdrojem vlny harmonický proud, protékající nekonečně dlouhým přímým vodičem, budou mít vlnoplochy válcový tvar hovořit budeme šíření válcové vlny. Vyřešením (5. hlavní vlny TEM transverzální elektromagnetické vlny (REM rovinné elektromagnetické vlny) leţí vektory rovině kolmé směr šíření vlny tato vektory tvoří spolu Poyntingovým vektorem ortogonální soustavu.3) (5. charakteristickou impedanci prostředí:      j j Z (5. Budeme-li kulovou nebo válcovou vlnu pozorovat místa „téměř nekonečně“ vzdáleného zdroje, bude zakřivení vlnoploch tak malé, budeme moci povaţovat vlnoplochu rovinnou.4) Symbol značí konstantu šíření (vlnové číslo) )( 2  jjk   (5