Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 170 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

Odtud tedy plyne jiţ výše zmíněný název TEM vlna.2 1. Postupná vlna  Intenzita elektrického pole složka Ey V prvé řadě zajímejme případem tabulky, vlnou postupnou, intenzita elektrického pole ve směru Integrační konstantu 2  C označíme 0  E hodnotu intenzity elektrického pole souřadnici x tedy: y xkj yy eEE uuE     (5.19) Druhý třetí člen budou vţdy nabývat nulové hodnoty, protoţe pro proměnné, podle nichţ těchto členech derivuje, představuje čitatel konstantu derivace konstanty rovna nule. 5. Všechny tři vektory tedy tvoří ortogonální systém. základě rozboru řešení vlnové rovnice tedy můţeme předpokládat, směru osy mohou šířit vlny: Tab.3. tedy .20) Z Maxwellovy rovnice   Hjrot E z xkj xkj zyx eE j kj eE zyxj rot j u uuu H                      0 0 00 1 E 1  (5. Můţe mít sloţky pouze rovině yz, kolmé (transverzální) ke směru šíření. Intenzita elektrického pole sloţka Ez 5. Intenzita elektrického pole sloţka Ez 3 Vlna zpětná Intenzita elektrického pole sloţka Ey 4. Aby byl nulový výraz pro  Ediv musí být prvním sčítanci hodnota nulová. Vlna postupná Intenzita elektrického pole sloţka Ey 2.21) Z výsledku zřejmé, vektor intenzity magnetického pole sloţku směru osy kolmý na intenzitu elektrického pole oba leţí rovině kolmé směr šíření, který totoţný směrem Poyntingova vektoru. nastane pouze případě, šířící se vlna nemá sloţku směru svého šíření.Základy šíření vln elektromagnetická kompatibilita 160 Předpokládáme vlnu, která šíří bezeztrátovém dielektriku (vzduchu), němţ není přítomen náboj hustoty Pro takový prostor platí Gaussova věta tvaru 0  Ediv                             z xkj zz xkj zx xkj xzyx eEeEeE zyx div uuuuuuEE 0 !                  z eE y eE x eE xkj z xkj y xkj x (5. Dále zjišťujeme, oba vektory intenzit sebe liší pouze zlomkem, který označíme vZ  1 veličinu vZ  nazveme charakteristickou impedancí prostředí

---

---