Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 156 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
13 schématicky nakreslen tok energie vedení ztrátového (část přechází vodiče). 4. časově proměnn. Uvnitř vodiče se v podélném směru nepřenáší ţádný výkon.14 schéma výměny energie mezi L. obr. Směr zůstává stejný jako mimo vodič.  Komplexní Poyntingův vektor Z teorie obvodů známe pro skalární obvodové stejnosměrné veličiny vztah UI, analogicky ve stejnosměrném poli pro vektorové polní veličiny  z N xyyxy N zxxzx N yzzy uHEHEuHEHEuHEHEHEN zyx               (4.91) Jestliţe však jsou všechny tyto veličiny harmonicky proměnné, pak okamţité hodnoty obvodových veličin rovnají: u 2Uef sin(t u) 2Ief sint i) a el.14 . obr. Oba dva tyto vektory leţí rovině kolmé osu vodiče jejich vektorový součin Poyntingův vektor směr osy vodiče smysl zdroje spotřebiči. Vodiče pouze usměrňují tok výkonu.Energie síly elektromagnetických polích 146 rovnici tedy dW/dt Mimo vodič obecném poloměru I/2r velikost intenzity bychom vypočetli jako intenzitu mezi dvěma nabitými vodiči. Veškerý výkon přenášený zdroje spotřebiče v okolním prostředí (dielektriku) nikoli vodičem. Poyntingův vektor tedy směřuje vodiče představuje hustotu výkonu, která vstupuje do vodiče krytí činných ztrát Pf. 4. Vzájemné poměry polních vektorů mimo vodič jsou na obr.12. 4. 4. Vektor tečnou k siločáře, která vychází jednoho vodiče vchází druhého, směr vektoru určíme pravidlem pravé ruky. Na povrchu vodiče musí existovat sloţka vektoru rovnoběţná osou vodiče, která zajišťuje vedení proudu tímto vodičem E.11. dielektriku je směr přenášení výkonu určen proudem posuvným, nikoli vedeným. obvodech platí pro činný výkon P }ˆRe{ˆ)cos( 1 * 0 IUPUIdtiu T iu T   podobně pro vektorové polní veličiny Nx  T yzzy T xx dtHEHE T dtN T N 0 hodnotyokamţ 0 )( 11    (4. Významné je, plochách velikost =  sdN  nulová kolmý ds).92) pro fázory polních veličin vypočteme analogicky veličinám obvodovým střední hodnotu Poyntingova vektoru obr. Rozloţení Poyntingova vektoru v závislosti vzdálenosti vodičů dvojvodičového bezeztrátového vedení obr. polích tedy není pro přenos výkonů přítomnost vodičů nutná. Část energie přechází vodiče krytí činných ztrát. 4. obr