Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 156 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
91) Jestliţe však jsou všechny tyto veličiny harmonicky proměnné, pak okamţité hodnoty obvodových veličin rovnají: u 2Uef sin(t u) 2Ief sint i) a el. Uvnitř vodiče se v podélném směru nepřenáší ţádný výkon.11. Veškerý výkon přenášený zdroje spotřebiče v okolním prostředí (dielektriku) nikoli vodičem. Směr zůstává stejný jako mimo vodič. Vodiče pouze usměrňují tok výkonu. 4. časově proměnn. Rozloţení Poyntingova vektoru v závislosti vzdálenosti vodičů dvojvodičového bezeztrátového vedení obr. Poyntingův vektor tedy směřuje vodiče představuje hustotu výkonu, která vstupuje do vodiče krytí činných ztrát Pf. Část energie přechází vodiče krytí činných ztrát. Vektor tečnou k siločáře, která vychází jednoho vodiče vchází druhého, směr vektoru určíme pravidlem pravé ruky. polích tedy není pro přenos výkonů přítomnost vodičů nutná.14 schéma výměny energie mezi L.Energie síly elektromagnetických polích 146 rovnici tedy dW/dt Mimo vodič obecném poloměru I/2r velikost intenzity bychom vypočetli jako intenzitu mezi dvěma nabitými vodiči. 4. dielektriku je směr přenášení výkonu určen proudem posuvným, nikoli vedeným.14 .12. 4. obvodech platí pro činný výkon P }ˆRe{ˆ)cos( 1 * 0 IUPUIdtiu T iu T   podobně pro vektorové polní veličiny Nx  T yzzy T xx dtHEHE T dtN T N 0 hodnotyokamţ 0 )( 11    (4. Na povrchu vodiče musí existovat sloţka vektoru rovnoběţná osou vodiče, která zajišťuje vedení proudu tímto vodičem E. Oba dva tyto vektory leţí rovině kolmé osu vodiče jejich vektorový součin Poyntingův vektor směr osy vodiče smysl zdroje spotřebiči. Významné je, plochách velikost =  sdN  nulová kolmý ds).92) pro fázory polních veličin vypočteme analogicky veličinám obvodovým střední hodnotu Poyntingova vektoru obr. 4. obr. obr.13 schématicky nakreslen tok energie vedení ztrátového (část přechází vodiče). 4.  Komplexní Poyntingův vektor Z teorie obvodů známe pro skalární obvodové stejnosměrné veličiny vztah UI, analogicky ve stejnosměrném poli pro vektorové polní veličiny  z N xyyxy N zxxzx N yzzy uHEHEuHEHEuHEHEHEN zyx               (4. Vzájemné poměry polních vektorů mimo vodič jsou na obr. obr