Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 156 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
4. Část energie přechází vodiče krytí činných ztrát. Rozloţení Poyntingova vektoru v závislosti vzdálenosti vodičů dvojvodičového bezeztrátového vedení obr. obr.13 schématicky nakreslen tok energie vedení ztrátového (část přechází vodiče). obvodech platí pro činný výkon P }ˆRe{ˆ)cos( 1 * 0 IUPUIdtiu T iu T   podobně pro vektorové polní veličiny Nx  T yzzy T xx dtHEHE T dtN T N 0 hodnotyokamţ 0 )( 11    (4.Energie síly elektromagnetických polích 146 rovnici tedy dW/dt Mimo vodič obecném poloměru I/2r velikost intenzity bychom vypočetli jako intenzitu mezi dvěma nabitými vodiči.  Komplexní Poyntingův vektor Z teorie obvodů známe pro skalární obvodové stejnosměrné veličiny vztah UI, analogicky ve stejnosměrném poli pro vektorové polní veličiny  z N xyyxy N zxxzx N yzzy uHEHEuHEHEuHEHEHEN zyx               (4. Vodiče pouze usměrňují tok výkonu. časově proměnn.11. Směr zůstává stejný jako mimo vodič. Uvnitř vodiče se v podélném směru nepřenáší ţádný výkon. dielektriku je směr přenášení výkonu určen proudem posuvným, nikoli vedeným. Vzájemné poměry polních vektorů mimo vodič jsou na obr. 4.14 . obr.14 schéma výměny energie mezi L. 4.91) Jestliţe však jsou všechny tyto veličiny harmonicky proměnné, pak okamţité hodnoty obvodových veličin rovnají: u 2Uef sin(t u) 2Ief sint i) a el. Na povrchu vodiče musí existovat sloţka vektoru rovnoběţná osou vodiče, která zajišťuje vedení proudu tímto vodičem E. Poyntingův vektor tedy směřuje vodiče představuje hustotu výkonu, která vstupuje do vodiče krytí činných ztrát Pf. Veškerý výkon přenášený zdroje spotřebiče v okolním prostředí (dielektriku) nikoli vodičem.12. 4. Oba dva tyto vektory leţí rovině kolmé osu vodiče jejich vektorový součin Poyntingův vektor směr osy vodiče smysl zdroje spotřebiči. Významné je, plochách velikost =  sdN  nulová kolmý ds).92) pro fázory polních veličin vypočteme analogicky veličinám obvodovým střední hodnotu Poyntingova vektoru obr. polích tedy není pro přenos výkonů přítomnost vodičů nutná. Vektor tečnou k siločáře, která vychází jednoho vodiče vchází druhého, směr vektoru určíme pravidlem pravé ruky. 4. obr