Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 157 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

93) Ve všech případech hvězdičkou označen fázor komplexně sdruţený zzyyxxir uHuHuHHjHH  ****  Můţeme tedy napsat analogické vztahy mezi veličinami obvodovými polními tomto tvaru: Obvodové veličiny Polní veličiny P UI H *ˆˆ IUP *ˆˆ HEN    *ˆˆ IURP eČ  *ˆ HERN estř   kde * a ˆ HE  jsou efektivní hodnoty fázorů. Často počítá Poyntingův vektor maximálních hodnot, kdy * a ˆ HE  musíme dělit a  *ˆ 2 1 HERN estř   (4.94) Reálná část komplexního Poyntingova vektoru tedy vyjadřuje střední hustotu toku výkonu harmonického pole jednotku plochy. Tato střední hodnota vţdy kladná příklad grafického průběhu jeho x-ové sloţky obr.D20.  Výkonové poměry poli harmonických veličin Vyjděme opět Maxwellových rovnic rot H* = rot (Hr jHi) (rot H)* = J* in J* e jD* | E ˆ *ˆˆ HBjErot    Obě rovnice vynásobíme, jak naznačeno, intenzitami odečteme druhé rovnice rovnici první: ****** ˆˆˆˆˆˆ ein JEJEDjEBjHHrotEErotH    Rovnici integrujeme přes řešenou oblast Levou stranu upravíme podle vektorové identity *** ˆˆˆ HrotEErotHHEdiv        a jednotlivé členy přeuspořádáme:        V VV in V e dvHEdivdV DEHB jdVJEdVJE ] ˆ [) 2 ˆ 2 ˆ (2 ˆˆ * ** **     coţ odpovídá rovnici zPˆ Pčstř j2(Westř Wmstř dsN S  ˆ (4.Energie síly elektromagnetických polích 147  HERN estř ˆˆ   např. ** ˆˆ yzzyestř HEHERN   (4.95)

---

---