Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 149 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

53) Zavedeme pojem celkový tok k-té smyčky   n l lk iL 1 1 Energie soustavě   n k kk i 12 1 (4.52) Vztah zobecníme pro smyček W    n k n l lkk iiL 1 1 1 2 1 (4. Změna energie bude W2 L12i1i2 L22i2 2 (4.58) Takto vypočteme energii hustot zdrojových veličin.55) Jednotlivé členy tohoto vztahu můţeme pro lineární prostředí graficky znázornit plochami podle obr. Potom vypočteme tok k-té smyčky  k =   li kdlA (4.4. druhém kroku zvyšujme proud druhé cívce i2. tom případě bude mít vztah pro výpočet energie soustavy dvou cívek tvar Wm 1 /2L1i1 2 + 1 /2L2i2 2 + Mi1i2 (4. Hustota energie magnetického pole Uvaţujme skupinu vodičů konečných rozměrů lineárním prostředí. Integrujeme přes prostor zahrnující všechny smyčky.4 . 4.54) Ze vztahu pro energii jedné smyčky (cívky) = 1 /2Li2 vyplývá důleţitý závěr, proud indukčnosti se nemůže měnit skokem, ale spojitě. Přitom jsme integrovali jen přes objem vodičů.50) Celková energie potom je Wm 1 /2 L11i1 2 + L12i1i2 1 /2 L22i2 2 (4. Oba případy zesymetrizujeme tak, z nich vypočteme aritmetický průměr Wm 1 /2(L11i1 2 + L12i1i2 L21i1i2 L22i2 2 ) (4.51) Při opačném postupu bychom dostali L21i1i2 místo L12i1i2. U soustavy více smyček jsme kurzu teorie obvodů zvykli označování vzájemné indukčnosti Lkl pro  l symbolem M(kl).56) energie Wm    n k n k li kk n k li kkkk dVJAdlAii 1 2 1 2 1 2 1 (4. Mimo proudovodič Pro jednu smyčku Wm =   V dVJA  2 1 (4.Energie síly elektromagnetických polích 139 L11i1, ostatní členy budou nulové. Integrál převedeme neomezený prostor pouţitím identity div Hrot Arot H obr.57) Při úpravách jsme pouţili ekvivalenci proudových elementů ikdlk JkdVk.4

---

---