Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 149 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

4.51) Při opačném postupu bychom dostali L21i1i2 místo L12i1i2. Potom vypočteme tok k-té smyčky  k =   li kdlA (4.54) Ze vztahu pro energii jedné smyčky (cívky) = 1 /2Li2 vyplývá důleţitý závěr, proud indukčnosti se nemůže měnit skokem, ale spojitě.4 . Změna energie bude W2 L12i1i2 L22i2 2 (4. Integrál převedeme neomezený prostor pouţitím identity div Hrot Arot H obr.53) Zavedeme pojem celkový tok k-té smyčky   n l lk iL 1 1 Energie soustavě   n k kk i 12 1 (4. Mimo proudovodič Pro jednu smyčku Wm =   V dVJA  2 1 (4. 4.Energie síly elektromagnetických polích 139 L11i1, ostatní členy budou nulové. tom případě bude mít vztah pro výpočet energie soustavy dvou cívek tvar Wm 1 /2L1i1 2 + 1 /2L2i2 2 + Mi1i2 (4. Přitom jsme integrovali jen přes objem vodičů.58) Takto vypočteme energii hustot zdrojových veličin.56) energie Wm    n k n k li kk n k li kkkk dVJAdlAii 1 2 1 2 1 2 1 (4.57) Při úpravách jsme pouţili ekvivalenci proudových elementů ikdlk JkdVk.4. U soustavy více smyček jsme kurzu teorie obvodů zvykli označování vzájemné indukčnosti Lkl pro  l symbolem M(kl). Oba případy zesymetrizujeme tak, z nich vypočteme aritmetický průměr Wm 1 /2(L11i1 2 + L12i1i2 L21i1i2 L22i2 2 ) (4.52) Vztah zobecníme pro smyček W    n k n l lkk iiL 1 1 1 2 1 (4. Integrujeme přes prostor zahrnující všechny smyčky. druhém kroku zvyšujme proud druhé cívce i2.55) Jednotlivé členy tohoto vztahu můţeme pro lineární prostředí graficky znázornit plochami podle obr.50) Celková energie potom je Wm 1 /2 L11i1 2 + L12i1i2 1 /2 L22i2 2 (4. Hustota energie magnetického pole Uvaţujme skupinu vodičů konečných rozměrů lineárním prostředí

---

---