Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 149 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

4.58) Takto vypočteme energii hustot zdrojových veličin.4. 4. Integrujeme přes prostor zahrnující všechny smyčky.Energie síly elektromagnetických polích 139 L11i1, ostatní členy budou nulové.54) Ze vztahu pro energii jedné smyčky (cívky) = 1 /2Li2 vyplývá důleţitý závěr, proud indukčnosti se nemůže měnit skokem, ale spojitě.50) Celková energie potom je Wm 1 /2 L11i1 2 + L12i1i2 1 /2 L22i2 2 (4.55) Jednotlivé členy tohoto vztahu můţeme pro lineární prostředí graficky znázornit plochami podle obr. Hustota energie magnetického pole Uvaţujme skupinu vodičů konečných rozměrů lineárním prostředí. tom případě bude mít vztah pro výpočet energie soustavy dvou cívek tvar Wm 1 /2L1i1 2 + 1 /2L2i2 2 + Mi1i2 (4.51) Při opačném postupu bychom dostali L21i1i2 místo L12i1i2. U soustavy více smyček jsme kurzu teorie obvodů zvykli označování vzájemné indukčnosti Lkl pro  l symbolem M(kl).56) energie Wm    n k n k li kk n k li kkkk dVJAdlAii 1 2 1 2 1 2 1 (4.53) Zavedeme pojem celkový tok k-té smyčky   n l lk iL 1 1 Energie soustavě   n k kk i 12 1 (4. Oba případy zesymetrizujeme tak, z nich vypočteme aritmetický průměr Wm 1 /2(L11i1 2 + L12i1i2 L21i1i2 L22i2 2 ) (4. Změna energie bude W2 L12i1i2 L22i2 2 (4.4 . Přitom jsme integrovali jen přes objem vodičů. Potom vypočteme tok k-té smyčky  k =   li kdlA (4. Integrál převedeme neomezený prostor pouţitím identity div Hrot Arot H obr. druhém kroku zvyšujme proud druhé cívce i2.52) Vztah zobecníme pro smyček W    n k n l lkk iiL 1 1 1 2 1 (4. Mimo proudovodič Pro jednu smyčku Wm =   V dVJA  2 1 (4.57) Při úpravách jsme pouţili ekvivalenci proudových elementů ikdlk JkdVk

---

---