Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 148 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

43) Vynásobením tohoto vztahu členem idt dostaneme práci, kterou vykoná zdroj krátký časový okamţik dt. Jestliţe je dWm jedná přírůstek energie pole proudu pro dWm energie pole vrácena zpět zdroje nebo absorbována rezistoru (přeměněna na teplo). Nejprve tedy zvyšujme proud první cívce při potom bude první člen 1 /2 .45) Mohou nastat dva případy.47) kde dk celkový tok smyčkou tj. Energie magnetickém poli Čas studiu: hodin Cíl prostudování tohoto odstavce budete umět  definovat energii magnetického pole  vysvětlit souvislost ztracené energie tvaru hysterézní smyčky  rozlišit pojem energie koenergie Výklad Z teorie obvodů pro vzduchovou cívku napájenou harmonickým napětím znám vztah (pro počet závitů 1) ui Ri + dt d = Ri L dt di (4.3. pole cívce, bez zahrnutí hysterézních vířivých ztrát Wm 1 /2 Li2 =1 /2 i (4.Energie síly elektromagnetických polích 138 4.46) Uvaţujme nyní tuhých nepohyblivých smyček zdroji nevodivém lineárním prostředí. Ve smyčkách akumuluje práce všech zdrojů energii magnetického pole. Integrací získáváme energii mag.44) přičemţ id představuje přírůstek (úbytek) energie magnetického pole, akumulovaný cívce dWm id Lidi (4. Pro dvě cívky bude dWm lklk diLi L11i1di1 L12i1di2 L21i2di1 L22i2di2 (4. dA uiidt Ri2 dt id Ridt Lidi (4. Její přírůstek je dA dWm   n k kk di 1 (4.48) Lkl představuje vzájemné indukčnosti mezi cívkami.49) Výslednou hodnotu energie nalezneme integrováním, přičemţ můţeme integrovat libovolném pořadí. součet vlastních vzájemných toků dk   n l lk diL 1 1 (4

---

---