Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 148 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

Integrací získáváme energii mag. Jestliţe je dWm jedná přírůstek energie pole proudu pro dWm energie pole vrácena zpět zdroje nebo absorbována rezistoru (přeměněna na teplo).Energie síly elektromagnetických polích 138 4. Nejprve tedy zvyšujme proud první cívce při potom bude první člen 1 /2 . Ve smyčkách akumuluje práce všech zdrojů energii magnetického pole.45) Mohou nastat dva případy. pole cívce, bez zahrnutí hysterézních vířivých ztrát Wm 1 /2 Li2 =1 /2 i (4.47) kde dk celkový tok smyčkou tj.49) Výslednou hodnotu energie nalezneme integrováním, přičemţ můţeme integrovat libovolném pořadí.44) přičemţ id představuje přírůstek (úbytek) energie magnetického pole, akumulovaný cívce dWm id Lidi (4. Energie magnetickém poli Čas studiu: hodin Cíl prostudování tohoto odstavce budete umět  definovat energii magnetického pole  vysvětlit souvislost ztracené energie tvaru hysterézní smyčky  rozlišit pojem energie koenergie Výklad Z teorie obvodů pro vzduchovou cívku napájenou harmonickým napětím znám vztah (pro počet závitů 1) ui Ri + dt d = Ri L dt di (4. Její přírůstek je dA dWm   n k kk di 1 (4.46) Uvaţujme nyní tuhých nepohyblivých smyček zdroji nevodivém lineárním prostředí. Pro dvě cívky bude dWm lklk diLi L11i1di1 L12i1di2 L21i2di1 L22i2di2 (4. součet vlastních vzájemných toků dk   n l lk diL 1 1 (4.48) Lkl představuje vzájemné indukčnosti mezi cívkami.43) Vynásobením tohoto vztahu členem idt dostaneme práci, kterou vykoná zdroj krátký časový okamţik dt.3. dA uiidt Ri2 dt id Ridt Lidi (4

---

---