Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 135 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
74), ale můţeme tento vztah pouţít jistého zvoleného předpokladu.77) Podobně jako jsme zavedli pojem částečná kapacita, můţeme definovat částečné (dílčí) indukčnosti, příslušející dílčím tokům (souborům indukčních trubic).25.80) obr.3.3. Podle toho vyjde Mkl kladná nebo záporná. Plochou smyčky protéká vnější pole vnější vlastní indukčnost vypočteme stejně, jako bychom počítali vzájemnou indukčnost kruhového závitu, jehoţ element označen dl1 závitu elementem dl2, tedy podle (3. Délka takového vedení je mnohem větší neţ vzdálenost vodičů Vytkněme v prostoru mezi vodiči uzavřenou integrační dráhu (na obr. 3.26 obr. libovolné vzdálenosti osy vodiče vektorový potenciál r I A 1 ln 2 0     (3.74)     1 12 210 4 C r dd L ll   (3. Např.78) V praxi velký význam výpočet indukčnosti vedení.27 11 12 . 3.73) obsahuje příspěvky všech proudů toku k, tedy také příspěvek vlastního proudu smyčky Ck.Veličiny počítané rozměrů parametrů prostředí 125 Neumannův vztah lze výhodou pouţít závitů prostředí bez feromagnetických látek.3. 3.25 obr. Totiţ toho, nepovaţujeme vodič liniový, tedy nekonečně tenký, ale počítáme jeho konečným průřezem obr.27 čárkovaně).27. Vztah (3.26 b obr.26 můţeme tok 11 rozdělit společný tok protékající cívkou 12 dále tok rozptylový 1r 11 12. Nyní můţeme zavést další pojem rozptylová indukčnost 1 1 1 i L r r   (3.76) nemůţeme jiţ uvedených důvodů (rkl počítat přímo podle Neumannova vztahu (3. 3. Smysl dli je dán smyslem proudu Ii, smysl dlj můţeme volit libovolně. 3. Ale vlastní indukčnost cívky Lk Mkk (3. Nejprve vyřešme indukčnost dvojvodičového vedení (dvojlinky) podle obr. podle obr.79) Na povrchu vodiče 1 a bI b I a I A ln 2 1 ln 2 1 ln 2 000 1             (3. Předpokládejme dále, ţe proud vodičem je soustředěn osy vodiče (element dl1)