Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 135 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
3.76) nemůţeme jiţ uvedených důvodů (rkl počítat přímo podle Neumannova vztahu (3.25 obr. Plochou smyčky protéká vnější pole vnější vlastní indukčnost vypočteme stejně, jako bychom počítali vzájemnou indukčnost kruhového závitu, jehoţ element označen dl1 závitu elementem dl2, tedy podle (3.25. Totiţ toho, nepovaţujeme vodič liniový, tedy nekonečně tenký, ale počítáme jeho konečným průřezem obr.3. Ale vlastní indukčnost cívky Lk Mkk (3. Nejprve vyřešme indukčnost dvojvodičového vedení (dvojlinky) podle obr.78) V praxi velký význam výpočet indukčnosti vedení. libovolné vzdálenosti osy vodiče vektorový potenciál r I A 1 ln 2 0     (3.74), ale můţeme tento vztah pouţít jistého zvoleného předpokladu.27 čárkovaně). 3.79) Na povrchu vodiče 1 a bI b I a I A ln 2 1 ln 2 1 ln 2 000 1             (3. 3. 3.27.Veličiny počítané rozměrů parametrů prostředí 125 Neumannův vztah lze výhodou pouţít závitů prostředí bez feromagnetických látek.26 můţeme tok 11 rozdělit společný tok protékající cívkou 12 dále tok rozptylový 1r 11 12.3. Délka takového vedení je mnohem větší neţ vzdálenost vodičů Vytkněme v prostoru mezi vodiči uzavřenou integrační dráhu (na obr. 3.77) Podobně jako jsme zavedli pojem částečná kapacita, můţeme definovat částečné (dílčí) indukčnosti, příslušející dílčím tokům (souborům indukčních trubic).26 obr. Podle toho vyjde Mkl kladná nebo záporná.26 b obr. 3. Předpokládejme dále, ţe proud vodičem je soustředěn osy vodiče (element dl1). Smysl dli je dán smyslem proudu Ii, smysl dlj můţeme volit libovolně. Nyní můţeme zavést další pojem rozptylová indukčnost 1 1 1 i L r r   (3.73) obsahuje příspěvky všech proudů toku k, tedy také příspěvek vlastního proudu smyčky Ck.74)     1 12 210 4 C r dd L ll   (3. Vztah (3. podle obr.80) obr.27 11 12 . Např