Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 136 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
30 obr. Jedná vlastně o pouţití Neumannova vztahu pro výpočet vzájemné indukčnosti dvou smyček sloţených přímých úseků konečné délky, např. 3. Potom je a bI lde ln 2 2 0     (3.28 vypočteme tak, ţe vyřešíme magnetické toky vodičů 1„„ superpozicí sečteme nebo odečteme (podle vzájemné polohy obou vedení) podělíme budicím proudem protékajícím vedením Při výpočtu obou sloţek toků nejprve vypočteme tok procházející elementární ploškou, tedy části plochy mezi 2„„ a integrujeme přes celou plochu.Veličiny počítané rozměrů parametrů prostředí 126 Na povrchu druhého vodiče bude vektorový potenciál stejné hodnoty, ale opačného směru.   Z takto vypočtených dílčích indukčností vypočteme celkovou vzájemnou indukčnost řešených závitů M M12 M16 M25 M56 (3. Integrál po čárkované dráze rozpadá integrály čtyřech úsecích přičemţ úsecích kolmý na hodnota integrálu skalárního součinu těchto vektorů nulová.29.30 vypočte podle vztahu        1 0 22 12 2 1 0 1 0 12 210 12 44 yxx dx dx r xdxd M C C      Zavedeme substituci x1 a tedy Kyxx yx dx   22 22 ln  . podle obr. tomto obrázku jsou dva obdélníkové závity navzájem na sebe kolmé. Příspěvky úseků navzájem kolmých neuplatní, protoţe nemají společné toky.... 3. Pozor, třeba vzít úvahu, pro výpočet toku uplatní vlastně jen průmět plochy vektoru nebo naopak průmět vektoru kolmý plochu smyčky V kaţdém místě této plochy jiné závislosti vzdálenosti tohoto místa budicího vodiče.3.83) Podobně jako jsme řešili vnější indukčnost tenkého kruhového závitu tím, jsme koncentrovali proud do tenkého vodiče ose závitu, můţeme řešit vlastní indukčnost obdélníkového závitu..ln11ln 4 1 0 22 11 1 0 22 11 0 12              yxxyxxM                     y y yy 22 220 11 ln11 4 . Vlastní indukčnost jednoho úseku rozepíšeme jako vzájemnou indukčnost podle Neumannova vzorce       n k l n l lkk R d d R d dL 1 1 00 44 l l l l     (3. Dále nezbytné alespoň zmínit metodě úseků pro výpočet indukčnosti....29 obr.81) a vnější indukčnost vedení a bl I L e e ln0       (3.84) neboli   n k n l kLL 1 1 1 (3.3.28 .82) Vzájemnou indukčnost mezi dvěma dvojvodičovými vedeními podle obr.85) obr. 3. Vzájemná indukčnost rovnoběţných vodičů obr.3.