Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
3. Vzájemná indukčnost rovnoběţných vodičů
obr.83)
Podobně jako jsme řešili vnější indukčnost tenkého kruhového závitu tím, jsme koncentrovali proud
do tenkého vodiče ose závitu, můţeme řešit vlastní indukčnost obdélníkového závitu. 3.
Z takto vypočtených dílčích indukčností vypočteme celkovou vzájemnou indukčnost řešených závitů
M M12 M16 M25 M56 (3..
Dále nezbytné alespoň zmínit metodě úseků pro výpočet indukčnosti.82)
Vzájemnou indukčnost mezi dvěma dvojvodičovými vedeními podle obr. 3.... Jedná vlastně o
pouţití Neumannova vztahu pro výpočet vzájemné indukčnosti dvou smyček sloţených přímých
úseků konečné délky, např. Vlastní
indukčnost jednoho úseku rozepíšeme jako vzájemnou indukčnost podle Neumannova vzorce
n
k l
n
l lkk
R
d
d
R
d
dL
1 1
00
44
l
l
l
l
(3.85)
obr.84)
neboli
n
k
n
l
kLL
1 1
1
(3..3.30 vypočte podle vztahu
1
0
22
12
2
1
0
1
0
12
210
12
44 yxx
dx
dx
r
xdxd
M
C C
Zavedeme substituci x1
a tedy Kyxx
yx
dx
22
22
ln
.81)
a vnější indukčnost vedení
a
bl
I
L e
e ln0
(3.3. Integrál po
čárkované dráze rozpadá integrály čtyřech úsecích přičemţ úsecích kolmý
na hodnota integrálu skalárního součinu těchto vektorů nulová. Pozor, třeba vzít úvahu, pro výpočet toku uplatní vlastně
jen průmět plochy vektoru nebo naopak průmět vektoru kolmý plochu smyčky V
kaţdém místě této plochy jiné závislosti vzdálenosti tohoto místa budicího vodiče.30
obr..28 vypočteme tak, ţe
vyřešíme magnetické toky vodičů 1„„ superpozicí sečteme nebo odečteme (podle vzájemné
polohy obou vedení) podělíme budicím proudem protékajícím vedením Při výpočtu obou sloţek
toků nejprve vypočteme tok procházející elementární ploškou, tedy části plochy mezi 2„„ a
integrujeme přes celou plochu.29
obr. Potom je
a
bI
lde ln
2
2 0
(3. podle obr.29. tomto obrázku jsou dva obdélníkové závity navzájem
na sebe kolmé. Příspěvky úseků navzájem kolmých neuplatní, protoţe
nemají společné toky.ln11ln
4
1
0
22
11
1
0
22
11
0
12
yxxyxxM
y
y
yy
22
220 11
ln11
4
.Veličiny počítané rozměrů parametrů prostředí
126
Na povrchu druhého vodiče bude vektorový potenciál stejné hodnoty, ale opačného směru. 3...28
