Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
cívkou způsobena proudem v
první cívce, označíme 12 můţeme definovat vzájemnou
indukčnost
1
12
12
i
M
(3. způsobeno
tím, liniový proud nekonečně tenkém vodiči idealizací.75)
obr.74)
Tento vztah zcela souměrný oběma indexům, které můţeme navzájem zaměnit
Mkl Mlk (3.71)
Tento vztah nelze pouţít pro protoţe rlk byl nulový integrál divegoval.69)
Jednotkou vlastní vzájemné indukčnosti Henry.67)
a naopak
2
21
21
i
M
(3. Smyčky jsou tedy navzájem magneticky vázány můţeme kaţdé dvojice
definovat vzájemnou indukčnost.73)
Vzájemnou indukčnost mezi smyčkami obr.Veličiny počítané rozměrů parametrů prostředí
124
Dále definujme pojem vzájemná indukčnost. Přesuneme-li sumační znaménko před
integrál je
n
l lk
lk
lk
k l
r
ldld
I
1
0
4
(3.3.
Jeli tato část toku tekoucí např. 3. Nejjednodušší
demonstrace tohoto pojmu moţné provést dvou závitech,
prostorově vzdálených tak, mají alespoň část toku společnou. Pro odvození vzájemné indukčnosti vyuţíváme výhodou vektorový
potenciál vybuzený proudem l-té smyčky smyčce k-té:
k
k
r
d
I
1
1
1
0
4
l
A
(3.24
.72)
Označíme-li část integrálu Mkl, můţeme psát
n
l
lklk IM
1
(3.68)
Obecně
k
k
k
i
M 1
1
(3.24 lze potom obecně vypočíst podle Neumannova
vzorce
k lk
lk
kl
r
dd
M
ll
4
0 (3.70)
Z toho
k k
kl
kk lk
lk
n
l
l
C
kk
S
kkk
r
ldld
IldAsdB
1
0
4
(3.
Nachází-li lineárním izotropním prostředí tenkých smyček, můţe protékat část toku kaţdé této
smyčky smyčkou jinou
