Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 134 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Jeli tato část toku tekoucí např. cívkou způsobena proudem v první cívce, označíme 12 můţeme definovat vzájemnou indukčnost 1 12 12 i M   (3.3.71) Tento vztah nelze pouţít pro protoţe rlk byl nulový integrál divegoval.75) obr. Přesuneme-li sumační znaménko před integrál je     n l lk lk lk k l r ldld I 1 0 4  (3.73) Vzájemnou indukčnost mezi smyčkami obr. Nejjednodušší demonstrace tohoto pojmu moţné provést dvou závitech, prostorově vzdálených tak, mají alespoň část toku společnou.24 lze potom obecně vypočíst podle Neumannova vzorce     k lk lk kl r dd M ll   4 0 (3. 3.70) Z toho       k k kl kk lk lk n l l C kk S kkk r ldld IldAsdB   1 0 4  (3.74) Tento vztah zcela souměrný oběma indexům, které můţeme navzájem zaměnit Mkl Mlk (3.68) Obecně k k k i M 1 1   (3.24 .Veličiny počítané rozměrů parametrů prostředí 124 Dále definujme pojem vzájemná indukčnost.72) Označíme-li část integrálu Mkl, můţeme psát   n l lklk IM 1 (3. Nachází-li lineárním izotropním prostředí tenkých smyček, můţe protékat část toku kaţdé této smyčky smyčkou jinou.69) Jednotkou vlastní vzájemné indukčnosti Henry. Pro odvození vzájemné indukčnosti vyuţíváme výhodou vektorový potenciál vybuzený proudem l-té smyčky smyčce k-té:   k k r d I 1 1 1 0 4 l A   (3. Smyčky jsou tedy navzájem magneticky vázány můţeme kaţdé dvojice definovat vzájemnou indukčnost.67) a naopak 2 21 21 i M   (3. způsobeno tím, liniový proud nekonečně tenkém vodiči idealizací