Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Nejjednodušší
demonstrace tohoto pojmu moţné provést dvou závitech,
prostorově vzdálených tak, mají alespoň část toku společnou.24
.
Nachází-li lineárním izotropním prostředí tenkých smyček, můţe protékat část toku kaţdé této
smyčky smyčkou jinou.75)
obr.72)
Označíme-li část integrálu Mkl, můţeme psát
n
l
lklk IM
1
(3.74)
Tento vztah zcela souměrný oběma indexům, které můţeme navzájem zaměnit
Mkl Mlk (3.67)
a naopak
2
21
21
i
M
(3.24 lze potom obecně vypočíst podle Neumannova
vzorce
k lk
lk
kl
r
dd
M
ll
4
0 (3.69)
Jednotkou vlastní vzájemné indukčnosti Henry.Veličiny počítané rozměrů parametrů prostředí
124
Dále definujme pojem vzájemná indukčnost. cívkou způsobena proudem v
první cívce, označíme 12 můţeme definovat vzájemnou
indukčnost
1
12
12
i
M
(3.3. Pro odvození vzájemné indukčnosti vyuţíváme výhodou vektorový
potenciál vybuzený proudem l-té smyčky smyčce k-té:
k
k
r
d
I
1
1
1
0
4
l
A
(3. 3. způsobeno
tím, liniový proud nekonečně tenkém vodiči idealizací.68)
Obecně
k
k
k
i
M 1
1
(3. Přesuneme-li sumační znaménko před
integrál je
n
l lk
lk
lk
k l
r
ldld
I
1
0
4
(3. Smyčky jsou tedy navzájem magneticky vázány můţeme kaţdé dvojice
definovat vzájemnou indukčnost.
Jeli tato část toku tekoucí např.71)
Tento vztah nelze pouţít pro protoţe rlk byl nulový integrál divegoval.70)
Z toho
k k
kl
kk lk
lk
n
l
l
C
kk
S
kkk
r
ldld
IldAsdB
1
0
4
(3.73)
Vzájemnou indukčnost mezi smyčkami obr
