Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 134 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
70) Z toho       k k kl kk lk lk n l l C kk S kkk r ldld IldAsdB   1 0 4  (3.74) Tento vztah zcela souměrný oběma indexům, které můţeme navzájem zaměnit Mkl Mlk (3.3.75) obr. Nejjednodušší demonstrace tohoto pojmu moţné provést dvou závitech, prostorově vzdálených tak, mají alespoň část toku společnou.72) Označíme-li část integrálu Mkl, můţeme psát   n l lklk IM 1 (3. Přesuneme-li sumační znaménko před integrál je     n l lk lk lk k l r ldld I 1 0 4  (3.68) Obecně k k k i M 1 1   (3. Jeli tato část toku tekoucí např. 3.73) Vzájemnou indukčnost mezi smyčkami obr.24 lze potom obecně vypočíst podle Neumannova vzorce     k lk lk kl r dd M ll   4 0 (3. cívkou způsobena proudem v první cívce, označíme 12 můţeme definovat vzájemnou indukčnost 1 12 12 i M   (3.24 . způsobeno tím, liniový proud nekonečně tenkém vodiči idealizací.67) a naopak 2 21 21 i M   (3.Veličiny počítané rozměrů parametrů prostředí 124 Dále definujme pojem vzájemná indukčnost. Smyčky jsou tedy navzájem magneticky vázány můţeme kaţdé dvojice definovat vzájemnou indukčnost. Nachází-li lineárním izotropním prostředí tenkých smyček, můţe protékat část toku kaţdé této smyčky smyčkou jinou.71) Tento vztah nelze pouţít pro protoţe rlk byl nulový integrál divegoval.69) Jednotkou vlastní vzájemné indukčnosti Henry. Pro odvození vzájemné indukčnosti vyuţíváme výhodou vektorový potenciál vybuzený proudem l-té smyčky smyčce k-té:   k k r d I 1 1 1 0 4 l A   (3