Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Veličiny počítané rozměrů parametrů prostředí
122
Při splnění pro 1,2,.54)
Porovnáním vztahy pro lk zjišťujeme, ţe
Clk lk (3.59)
Gaussova věta pro plochu označenou tvar
21120 QQdsQ
S
(3.22b.58)
a část náboje elektrody vázaný elektrodou potenciálním rozdílem U1
Q12 C12(U1 U2) (3.
S pouţitím metody zrcadlení
(která bude popsána dále) bude
mít soustava rovnic tvar
Q1 C11U1 C12(U1 U2) C11U1 C12U12
Q2 C21(U2 U1) C22U2 C21U21 C22U2 (3.22
obr.57)
Je tedy např.60)
Ze základní soustavy rovnic pro částečné kapacity zřejmé, soustava elektrod n(n 1)/2
kapacit, toho vlastních. Spočívá v
tom, náboje zemi
„zrcadlí“ opačným znaménkem
a stejnou vzdálenosti země.3.55)
a dále, protoţe lk musí být Clk Vlastní i
vzájemné částečné kapacity jsou tedy kladné. 3.21
.
V lineárním dielektriku platí pro všechny uvedené
koeficienty princip reciprocity
kl lk kl lk Ckl Clk (3.,n tedy Ulk dostaneme
Ql Clkk resp Clk /k (3. Pouţijeme přitom
metodu zrcadlení, která bude
vysvětlená později.3.
obr.56)
Význam částečných kapacit objasněme příkladu
dvou těles nad zemí podle
obr...22a jejich náhradního
obvodového schématu na
obr. 3. část náboje elektrody vázaného elektrodou nulovým potenciálem (zemí)
Q11 C1U1 (3
