Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
3.21
. 3.
obr.3.55)
a dále, protoţe lk musí být Clk Vlastní i
vzájemné částečné kapacity jsou tedy kladné.
V lineárním dielektriku platí pro všechny uvedené
koeficienty princip reciprocity
kl lk kl lk Ckl Clk (3.22b. část náboje elektrody vázaného elektrodou nulovým potenciálem (zemí)
Q11 C1U1 (3.58)
a část náboje elektrody vázaný elektrodou potenciálním rozdílem U1
Q12 C12(U1 U2) (3.57)
Je tedy např.
S pouţitím metody zrcadlení
(která bude popsána dále) bude
mít soustava rovnic tvar
Q1 C11U1 C12(U1 U2) C11U1 C12U12
Q2 C21(U2 U1) C22U2 C21U21 C22U2 (3. 3.. Spočívá v
tom, náboje zemi
„zrcadlí“ opačným znaménkem
a stejnou vzdálenosti země.22a jejich náhradního
obvodového schématu na
obr. Pouţijeme přitom
metodu zrcadlení, která bude
vysvětlená později.Veličiny počítané rozměrů parametrů prostředí
122
Při splnění pro 1,2,.56)
Význam částečných kapacit objasněme příkladu
dvou těles nad zemí podle
obr..60)
Ze základní soustavy rovnic pro částečné kapacity zřejmé, soustava elektrod n(n 1)/2
kapacit, toho vlastních.59)
Gaussova věta pro plochu označenou tvar
21120 QQdsQ
S
(3.22
obr.54)
Porovnáním vztahy pro lk zjišťujeme, ţe
Clk lk (3.,n tedy Ulk dostaneme
Ql Clkk resp Clk /k (3
