Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 131 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

.3. CnkUnk . Částečné kapacity lze určit jednodušších případů výpočtem, u sloţitějších měřením zapojení podle obr... C1nU1n Q2 C21U21 C22U20 ... Projeví rezonančními frekvencemi odpovídajícími serioparalelnímu zapojení indukčnosti kapacit. C1kU1k ......... CnnUn0 kde Uk0 potenciál k-tého tělesa, vůči místu nulového potenciálu, Ukl je potenciální rozdíl mezi k-tým l-tým tělesem. Ck1 Ck2 Ckk Ckn obr. CkkUk0 .53) můţeme vlastní částečné kapacity vypočíst změřených k1. CknUkn (3. Přehled rozloţení částečných kapacit trojvodičového vedení nad zemí obr.( Ukk) . Potenciál všech těles tedy stejný je mezi nimi nulové napětí..3. Ckk jsou částečné kapacity vlastní, Ckl částečné kapacity vzájemné.. Vodivá tělesa přitom spojíme navzájem, ale nikoliv se zemí, nabijeme baterie známé napětí vypneme V1. kk... k(k1 k2 ...50) a definujme elektrické napětí Ukl Ukl dosaďme vyňatého řádku kde k Qk k1(k Uk1) k2.20 . kn) . Potom je k k k k kk Q U Q C   0 (3... 3....3.. knUkn Zápis všech řádků bude mít potom tvar Q1 C11U10 C12U12 .. Všechny jsou stejně jako kapacity kondenzátorů pouze funkcí geometrických rozměrů parametrů prostředí. C2nU2n Qk Ck1Uk1 Ck2Uk2 . kn.. cívky napájené proudem vysoké frekvence můţeme také praxi sledovat vliv částečných kapacit mezi jednotlivými závity, mezi přívody, mezi závity blízkými tělesy..19. knn (3. Zapnutím přejde náboj k-tého tělesa země přes balistický galvanometr....( Ukn) Qk k1Uk1 k2Uk2 ....Veličiny počítané rozměrů parametrů prostředí 121 Vlastní vzájemné částečné kapacity Vyjměme soustavy rovnic pro koeficienty elektrostatické indukce k-tý řádek Qk k11 k22 ..(k Uk2) .....21.. kk ... C2kU2k ... kkk ...51) Qn Cn1Un1 Cn2Un2 ...........52) Vzhledem tomu, platí   n l klkkC 1  (3.20, podobně příklad částečných kapacit jednoduchého tranzistorového zesilovače na obr

---

---