Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
190)
obr.185)
Uvnitř tedy pole krát menší, neţ vně dielektrika.182)
v desce mění spojitě normálové sloţky
Din Den Eeno Einor (2.81
obr.2.189)
hustota náboje musí být krát větší neţ pro vakuum. Přitom musí nadále platit
rovnost tečných sloţek rozhraní proto, náboje v
přitáhnou oblasti rozhraní takovou část opačně
polarizovaných o, velikosti tečných sloţek intenzit
vyrovnají.82.80. Vázaný
náboj rozhraní dielektrika horní elektrody je
v -Pn -0 E0 0(r 1)E0 (r 1)0
(2.187)
Intenzita pole dielektriku vloţeném vzduchu tedy
pohybuje mezích
Eo /r (2.80
obr.81.d elektrodách, musel být náboj na
těchto elektrodách poněkud vyšší, neţ prvém případě o„ a
tedy
D o„ Eo Do (2.
Nejprve bude dielektrická deska velmi malé tloušťky t,
šířky vloţená pole tak, aby její delší strany byly kolmé původní pole obr.
Siločáry jsou tedy nuceny kolmo projít deskou, která sice zpolarizuje, ale vzhledem malé tloušťce
neovlivní příliš původní pole. Pro získání stejného pole jako vakuu
při stejném Eo.183)
Pole uvnitř vně desky bude kolineární, proto můţeme psát
Ein Een (2.83
. 2.188)
V opačném případě, tedy je-li deska tvořena vrstvou vzduchu v
dielektriku, stíní jiţ dielektrikum částečně prostor mezi
elektrodami obr.Vliv prostředí elektromagnetické pole
106
povrchu vytvoří vázané náboje opačné polarity neţ o,
které původní pole zeslabí.
Nakonec uveďme dvě krajní polohy tenkého dielektrika
vloţeného elektrického pole dutiny dielektriku. Protoţe pole budou zřejmě uvnitř vně vloţeného dielektrika
kolineární můţeme psát
Ei (2. Mimo desku tedy bude
Ee (2.2. 2.186)
Vzhledem tomu, elektrody přivedeno napětí Eod vně dielektrika dochází k
superpozici polí nábojů elektrodách vázaných nábojů dielektriku, také závislosti na
vzdálenosti dielektrika
Ee (2.2. 2. 2. Natočme nyní tvarově stejnou desku z
dielektrika 90° tak, aby delší strany byly rovnoběţné vektorem obr.184)
a dále
rr
e
i
EE
E
0
0
0
(2. rozhraní platí
rovnost tečných sloţek intenzit pole.82
obr
