Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 116 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Vliv prostředí elektromagnetické pole 106 povrchu vytvoří vázané náboje opačné polarity neţ o, které původní pole zeslabí. 2. 2.81.2.183) Pole uvnitř vně desky bude kolineární, proto můţeme psát Ein Een (2.188) V opačném případě, tedy je-li deska tvořena vrstvou vzduchu v dielektriku, stíní jiţ dielektrikum částečně prostor mezi elektrodami obr.182) v desce mění spojitě normálové sloţky Din Den Eeno Einor (2.80.83 .184) a dále rr e i EE E   0 0 0     (2. Natočme nyní tvarově stejnou desku z dielektrika 90° tak, aby delší strany byly rovnoběţné vektorem obr. 2. Vázaný náboj rozhraní dielektrika horní elektrody je v -Pn -0 E0 0(r 1)E0 (r 1)0 (2. rozhraní platí rovnost tečných sloţek intenzit pole. Mimo desku tedy bude Ee (2.81 obr. 2. Nejprve bude dielektrická deska velmi malé tloušťky t, šířky vloţená pole tak, aby její delší strany byly kolmé původní pole obr. Přitom musí nadále platit rovnost tečných sloţek rozhraní proto, náboje v přitáhnou oblasti rozhraní takovou část opačně polarizovaných o, velikosti tečných sloţek intenzit vyrovnají.d elektrodách, musel být náboj na těchto elektrodách poněkud vyšší, neţ prvém případě o„ a tedy D o„ Eo Do (2.186) Vzhledem tomu, elektrody přivedeno napětí Eod vně dielektrika dochází k superpozici polí nábojů elektrodách vázaných nábojů dielektriku, také závislosti na vzdálenosti dielektrika Ee (2.82. Nakonec uveďme dvě krajní polohy tenkého dielektrika vloţeného elektrického pole dutiny dielektriku.190) obr.185) Uvnitř tedy pole krát menší, neţ vně dielektrika.187) Intenzita pole dielektriku vloţeném vzduchu tedy pohybuje mezích Eo /r (2.189) hustota náboje musí být krát větší neţ pro vakuum. Siločáry jsou tedy nuceny kolmo projít deskou, která sice zpolarizuje, ale vzhledem malé tloušťce neovlivní příliš původní pole.2. Pro získání stejného pole jako vakuu při stejném Eo.82 obr. Protoţe pole budou zřejmě uvnitř vně vloţeného dielektrika kolineární můţeme psát Ei (2.2.80 obr