Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 115 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
78) uvnitř koule dojde zesílení pole přitom však zeslabí indukce Výsledky změní takto: 0 0 0 2 EE r r p      (2.79.2.77 obr.180) Podle poměru velikosti permitivit mohou nastat případy, pro: 2 0 2 0 2 0 2 kouli homogenní el.179) 0 0 00 2 3 E E E r i        (2., přiloţíme dielektrikum obr.2. pole Těleso větší permitivitě sobě "přitahuje" siločáry, stejně jako chovalo proudovém poli vodivější těleso.76. Plošná hustota působí vně koule pole Ep 0 2 2 0 2 1 EEEE    r r ip   (2. Výsledné vnější pole Ee (2.181) Dalším zajímavým případem vloţení dielektrika do elektrického pole situace, kdy na část elektrody, tedy homogenně nabité roviny nábojem konst. případě kulové dutiny (vzduchu) v dielektriku bude polarita vázaných plošných nábojů v na vnitřním povrchu dutiny opačná (obr.175) cos (2.178) je obeně buď jakoby vtahováno dielektrika obr.78 obr.174) Hustoty vázaných nábojů lze vypočíst vztahů v div (2. 2. 2.177) Toto pole nazývá depolarizační směřuje proti Ep.2.2.176) Protoţe uvnitř koule nemění závislosti souřadnicích, bude jeho divergence tedy objemová hustota nábojů uvnitř koule nulová. 2.77 nebo vytlačováno z dielektrika obr.79 .76 obr. Proto přirovnáváme permitivitu jakési dielektrické vodivosti definujeme pojem dielektrický odpor indukční trubice:  2 1 1 s dl Rd  (2. 2. jeho obr.Vliv prostředí elektromagnetické pole 105 ppkoule ERREVPp  0 33 0 4 3 4 3  (2