Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 114 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
169) Namáhání vzduchové vrstvy můţe být tedy i mnohem větší (čím tenší vrstva, tím větší namáhání) můţe ní dojít doutnavému výboji nebo průrazu. 2.170) Vektory této intenzity uvnitř koule jsou kolineární zde tedy homogenní pole 00 0 00 0 0 0 00 2 3 2 1 EnnEEE                 rr r Pi E E (2. Skutečně tedy platí obr. Toho lze vyuţít při matematickém modelování vodivých elektrod elektrostat. Napětí přiloţené desky kondenzátoru se rozdělí stejně, jako dvou sériově zapojených kondenzátorech.   r r a b b ba EbaEbEddUUU   1 2121 0 221   lElE (2.168)   1 10 2    r r ba a E E   (2. poli (zadáváme nich velmi vysokou hodnotu permitivity 50000). Dále vloţme homogenního pole U/d kouli poloměru podle obr.75, která můţe modelovat podle hodnoty permitivity buď pevnou nečistotu nebo vzduchovou bublinu izolačním oleji. kondenzátoru bez vzduchové mezery stejné napětí bylo pouze dielektriku intenzitou Eo.166) protoţe jsme podmínky rozhraní Dn1 Dn2 dosadili E2o/or.167) Potom E2(a b(r 1))/r Eoa (2.2.171) Krajní případ nastává pro kdy dielektriku nulové pole chová jako vodič v elektrostatickém poli.74.2.Vliv prostředí elektromagnetické pole 104 mezi deskou rovinného kondenzátoru dielektrikem obr.173) kde depolarizační činitel. Koule permitivitou polarizuje tak, uvnitř vně vzniká intenzita přídavného pole vázaných nábojů v.75 .172) Vektor polarizace je   d P P r r irie N E EEEEP     00 0 0 000 3 2 31     (2. Pole vybuzeno volným nábojem hustotou velmi vzdálených rozsáhlých elektrodách a tedy D/o /o. Má-li být obou vrstvách stejné Dn1 E1, = Dn větší pro vzduch pro izolant or o. Vázané plošné náboje vytvářejí povrchu koule dipól momentem PERp 0 3 4 (2. Tedy aEdU a  0 0 0 (2. To lze ale usoudit na základě jednoduché úvahy bez větších výpočtů. 0 0 0 2 EE r r P       (2