Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 114 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
75, která můţe modelovat podle hodnoty permitivity buď pevnou nečistotu nebo vzduchovou bublinu izolačním oleji. Napětí přiloţené desky kondenzátoru se rozdělí stejně, jako dvou sériově zapojených kondenzátorech.172) Vektor polarizace je   d P P r r irie N E EEEEP     00 0 0 000 3 2 31     (2.173) kde depolarizační činitel. Pole vybuzeno volným nábojem hustotou velmi vzdálených rozsáhlých elektrodách a tedy D/o /o. Toho lze vyuţít při matematickém modelování vodivých elektrod elektrostat. Tedy aEdU a  0 0 0 (2.171) Krajní případ nastává pro kdy dielektriku nulové pole chová jako vodič v elektrostatickém poli.170) Vektory této intenzity uvnitř koule jsou kolineární zde tedy homogenní pole 00 0 00 0 0 0 00 2 3 2 1 EnnEEE                 rr r Pi E E (2.2. poli (zadáváme nich velmi vysokou hodnotu permitivity 50000). Vázané plošné náboje vytvářejí povrchu koule dipól momentem PERp 0 3 4 (2. Koule permitivitou polarizuje tak, uvnitř vně vzniká intenzita přídavného pole vázaných nábojů v.166) protoţe jsme podmínky rozhraní Dn1 Dn2 dosadili E2o/or.Vliv prostředí elektromagnetické pole 104 mezi deskou rovinného kondenzátoru dielektrikem obr.74. 0 0 0 2 EE r r P       (2. Dále vloţme homogenního pole U/d kouli poloměru podle obr.75 .168)   1 10 2    r r ba a E E   (2. To lze ale usoudit na základě jednoduché úvahy bez větších výpočtů. Skutečně tedy platí obr. 2.   r r a b b ba EbaEbEddUUU   1 2121 0 221   lElE (2.167) Potom E2(a b(r 1))/r Eoa (2. Má-li být obou vrstvách stejné Dn1 E1, = Dn větší pro vzduch pro izolant or o.2.169) Namáhání vzduchové vrstvy můţe být tedy i mnohem větší (čím tenší vrstva, tím větší namáhání) můţe ní dojít doutnavému výboji nebo průrazu. kondenzátoru bez vzduchové mezery stejné napětí bylo pouze dielektriku intenzitou Eo