Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 114 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
kondenzátoru bez vzduchové mezery stejné napětí bylo pouze dielektriku intenzitou Eo.75 . Tedy aEdU a  0 0 0 (2.173) kde depolarizační činitel.171) Krajní případ nastává pro kdy dielektriku nulové pole chová jako vodič v elektrostatickém poli.169) Namáhání vzduchové vrstvy můţe být tedy i mnohem větší (čím tenší vrstva, tím větší namáhání) můţe ní dojít doutnavému výboji nebo průrazu.168)   1 10 2    r r ba a E E   (2. 2.2. Vázané plošné náboje vytvářejí povrchu koule dipól momentem PERp 0 3 4 (2.2.166) protoţe jsme podmínky rozhraní Dn1 Dn2 dosadili E2o/or. 0 0 0 2 EE r r P       (2. Napětí přiloţené desky kondenzátoru se rozdělí stejně, jako dvou sériově zapojených kondenzátorech.172) Vektor polarizace je   d P P r r irie N E EEEEP     00 0 0 000 3 2 31     (2. Skutečně tedy platí obr.75, která můţe modelovat podle hodnoty permitivity buď pevnou nečistotu nebo vzduchovou bublinu izolačním oleji. poli (zadáváme nich velmi vysokou hodnotu permitivity 50000). Toho lze vyuţít při matematickém modelování vodivých elektrod elektrostat.Vliv prostředí elektromagnetické pole 104 mezi deskou rovinného kondenzátoru dielektrikem obr.167) Potom E2(a b(r 1))/r Eoa (2. Pole vybuzeno volným nábojem hustotou velmi vzdálených rozsáhlých elektrodách a tedy D/o /o.74. Má-li být obou vrstvách stejné Dn1 E1, = Dn větší pro vzduch pro izolant or o.   r r a b b ba EbaEbEddUUU   1 2121 0 221   lElE (2. To lze ale usoudit na základě jednoduché úvahy bez větších výpočtů. Dále vloţme homogenního pole U/d kouli poloměru podle obr.170) Vektory této intenzity uvnitř koule jsou kolineární zde tedy homogenní pole 00 0 00 0 0 0 00 2 3 2 1 EnnEEE                 rr r Pi E E (2. Koule permitivitou polarizuje tak, uvnitř vně vzniká intenzita přídavného pole vázaných nábojů v