Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 114 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
2.74. 2.169) Namáhání vzduchové vrstvy můţe být tedy i mnohem větší (čím tenší vrstva, tím větší namáhání) můţe ní dojít doutnavému výboji nebo průrazu. Vázané plošné náboje vytvářejí povrchu koule dipól momentem PERp 0 3 4 (2.170) Vektory této intenzity uvnitř koule jsou kolineární zde tedy homogenní pole 00 0 00 0 0 0 00 2 3 2 1 EnnEEE                 rr r Pi E E (2.172) Vektor polarizace je   d P P r r irie N E EEEEP     00 0 0 000 3 2 31     (2. Napětí přiloţené desky kondenzátoru se rozdělí stejně, jako dvou sériově zapojených kondenzátorech.75, která můţe modelovat podle hodnoty permitivity buď pevnou nečistotu nebo vzduchovou bublinu izolačním oleji. Toho lze vyuţít při matematickém modelování vodivých elektrod elektrostat.168)   1 10 2    r r ba a E E   (2. Koule permitivitou polarizuje tak, uvnitř vně vzniká intenzita přídavného pole vázaných nábojů v.   r r a b b ba EbaEbEddUUU   1 2121 0 221   lElE (2. kondenzátoru bez vzduchové mezery stejné napětí bylo pouze dielektriku intenzitou Eo.Vliv prostředí elektromagnetické pole 104 mezi deskou rovinného kondenzátoru dielektrikem obr.2.167) Potom E2(a b(r 1))/r Eoa (2. poli (zadáváme nich velmi vysokou hodnotu permitivity 50000). 0 0 0 2 EE r r P       (2. Dále vloţme homogenního pole U/d kouli poloměru podle obr. Pole vybuzeno volným nábojem hustotou velmi vzdálených rozsáhlých elektrodách a tedy D/o /o. Skutečně tedy platí obr.166) protoţe jsme podmínky rozhraní Dn1 Dn2 dosadili E2o/or. Tedy aEdU a  0 0 0 (2.173) kde depolarizační činitel. To lze ale usoudit na základě jednoduché úvahy bez větších výpočtů.75 .171) Krajní případ nastává pro kdy dielektriku nulové pole chová jako vodič v elektrostatickém poli. Má-li být obou vrstvách stejné Dn1 E1, = Dn větší pro vzduch pro izolant or o