Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Zřejmé na
rozhraní proudovodiče dielektrika, kde velký rozdíl vodivostí. Řešení poněkud zkomplikuje, je-li plocha
rozhraní totoţná ekvipotenciální plochou, nebo kolmá., které se
vyskytnou izolaci el.163)
Podobně zavádí liniový proud, coţ nejčastěji uţívaná idealizace proudu procházejícího velmi
tenkým vláknem.158)
Při označování úbytku napětí šipkou (orientovaný skalár) tato měla začínat svorce nábojem
ve vodiči. zařízení. praxi však plošný proud
povaţujeme proud tenkou vodivou deskou, vrstvou, nebo tenkou vrstvou vinutí.160)
neboli 0Jrot (2.165)
Příklady nehomogenit dielektriku
Při řešení pole materiálu sloţeném různých homogenních dielektrik postupujeme
principiálně tak, kaţdé homogenní části vyřešíme pole samostatně řešení v
jednotlivých homogenních úsecích navzájem přizpůsobíme tak, aby byly rozhraní
splněny výše uvedené podmínky. Zde však máme mysli
proudy procházející jen rozhraní samotném (např.
Plošný proud protínající křivku obr.
Zkoumání různých případů vloţení dielektrika elektrického pole mají velký
praktický význam pro modelování nečistot, vzduchových bublin apod.73
obr.161)
Hustota proudu tvoří rozhraní plošný vír.157) vyplývá J2t J1t 1
1
2
2
(2.Vliv prostředí elektromagnetické pole
103
R
I
s
IdJ
dEdU
(2.73 je
C
n dlKI (2.
Z podmínky (2. tenké vodivé ploše). Nejjednodušším případem můţe být vrstva vzduchu
obr. Jeho velikost je
I ‘ (2.
Analogicky jako rozhraní dielektrik objeví plošná hustota
náboje tady můţeme objeví plošný proud
v
K (2.164)
Jak pro plošné, tak pro liniové proudy musí platit rovnice kontinuity. Podrobnější rozbor
jednotlivých případů bude proveden později souvislosti rozborem některých
metod řešení polí. Potom píšeme rovnici
kontinuity dvojrozměrné souřadné soustavě plochy vedoucí proud:
y
K
x
K
Div YX
K (2.162)
Je proud přepočítaný pruh jednotkové šířky. 2. 2.2.74
.159)
Potom ovšem rozhraní
tt (2. Přesně platí 0
jen ideálně vodivém prostředí, kde tedy kdy nulovým
průřezem můţe téct nenulový proud
