Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
158)
Při označování úbytku napětí šipkou (orientovaný skalár) tato měla začínat svorce nábojem
ve vodiči.73
obr. Zřejmé na
rozhraní proudovodiče dielektrika, kde velký rozdíl vodivostí.
Plošný proud protínající křivku obr. Přesně platí 0
jen ideálně vodivém prostředí, kde tedy kdy nulovým
průřezem můţe téct nenulový proud.165)
Příklady nehomogenit dielektriku
Při řešení pole materiálu sloţeném různých homogenních dielektrik postupujeme
principiálně tak, kaţdé homogenní části vyřešíme pole samostatně řešení v
jednotlivých homogenních úsecích navzájem přizpůsobíme tak, aby byly rozhraní
splněny výše uvedené podmínky.162)
Je proud přepočítaný pruh jednotkové šířky. 2., které se
vyskytnou izolaci el. Podrobnější rozbor
jednotlivých případů bude proveden později souvislosti rozborem některých
metod řešení polí. Nejjednodušším případem můţe být vrstva vzduchu
obr.Vliv prostředí elektromagnetické pole
103
R
I
s
IdJ
dEdU
(2.
Analogicky jako rozhraní dielektrik objeví plošná hustota
náboje tady můţeme objeví plošný proud
v
K (2.160)
neboli 0Jrot (2.
Z podmínky (2.74
.164)
Jak pro plošné, tak pro liniové proudy musí platit rovnice kontinuity. praxi však plošný proud
povaţujeme proud tenkou vodivou deskou, vrstvou, nebo tenkou vrstvou vinutí. Řešení poněkud zkomplikuje, je-li plocha
rozhraní totoţná ekvipotenciální plochou, nebo kolmá.161)
Hustota proudu tvoří rozhraní plošný vír. Zde však máme mysli
proudy procházející jen rozhraní samotném (např.
Zkoumání různých případů vloţení dielektrika elektrického pole mají velký
praktický význam pro modelování nečistot, vzduchových bublin apod. zařízení.73 je
C
n dlKI (2.2.163)
Podobně zavádí liniový proud, coţ nejčastěji uţívaná idealizace proudu procházejícího velmi
tenkým vláknem. Jeho velikost je
I ‘ (2. 2.157) vyplývá J2t J1t 1
1
2
2
(2.159)
Potom ovšem rozhraní
tt (2. Potom píšeme rovnici
kontinuity dvojrozměrné souřadné soustavě plochy vedoucí proud:
y
K
x
K
Div YX
K (2. tenké vodivé ploše)
