Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 113 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Analogicky jako rozhraní dielektrik objeví plošná hustota náboje tady můţeme objeví plošný proud v  K (2.164) Jak pro plošné, tak pro liniové proudy musí platit rovnice kontinuity.73 obr.Vliv prostředí elektromagnetické pole 103 R I s IdJ dEdU      (2. Řešení poněkud zkomplikuje, je-li plocha rozhraní totoţná ekvipotenciální plochou, nebo kolmá.161) Hustota proudu tvoří rozhraní plošný vír.159) Potom ovšem rozhraní tt (2.158) Při označování úbytku napětí šipkou (orientovaný skalár) tato měla začínat svorce nábojem ve vodiči. Zde však máme mysli proudy procházející jen rozhraní samotném (např. Jeho velikost je I ‘ (2. Nejjednodušším případem můţe být vrstva vzduchu obr. Plošný proud protínající křivku obr. Z podmínky (2.165)  Příklady nehomogenit dielektriku Při řešení pole materiálu sloţeném různých homogenních dielektrik postupujeme principiálně tak, kaţdé homogenní části vyřešíme pole samostatně řešení v jednotlivých homogenních úsecích navzájem přizpůsobíme tak, aby byly rozhraní splněny výše uvedené podmínky. zařízení.2., které se vyskytnou izolaci el.157) vyplývá J2t J1t 1 1 2 2    (2. Přesně platí 0 jen ideálně vodivém prostředí, kde tedy kdy nulovým průřezem můţe téct nenulový proud. praxi však plošný proud povaţujeme proud tenkou vodivou deskou, vrstvou, nebo tenkou vrstvou vinutí.163) Podobně zavádí liniový proud, coţ nejčastěji uţívaná idealizace proudu procházejícího velmi tenkým vláknem.74 .162) Je proud přepočítaný pruh jednotkové šířky. 2. Zkoumání různých případů vloţení dielektrika elektrického pole mají velký praktický význam pro modelování nečistot, vzduchových bublin apod.73 je   C n dlKI (2.160) neboli 0Jrot (2. Potom píšeme rovnici kontinuity dvojrozměrné souřadné soustavě plochy vedoucí proud: y K x K Div YX      K (2. tenké vodivé ploše). 2. Zřejmé na rozhraní proudovodiče dielektrika, kde velký rozdíl vodivostí. Podrobnější rozbor jednotlivých případů bude proveden později souvislosti rozborem některých metod řešení polí