Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Vliv prostředí elektromagnetické pole
103
R
I
s
IdJ
dEdU
(2.159)
Potom ovšem rozhraní
tt (2. tenké vodivé ploše). Zde však máme mysli
proudy procházející jen rozhraní samotném (např. Zřejmé na
rozhraní proudovodiče dielektrika, kde velký rozdíl vodivostí.165)
Příklady nehomogenit dielektriku
Při řešení pole materiálu sloţeném různých homogenních dielektrik postupujeme
principiálně tak, kaţdé homogenní části vyřešíme pole samostatně řešení v
jednotlivých homogenních úsecích navzájem přizpůsobíme tak, aby byly rozhraní
splněny výše uvedené podmínky.74
.
Plošný proud protínající křivku obr.
Analogicky jako rozhraní dielektrik objeví plošná hustota
náboje tady můţeme objeví plošný proud
v
K (2.157) vyplývá J2t J1t 1
1
2
2
(2.161)
Hustota proudu tvoří rozhraní plošný vír.162)
Je proud přepočítaný pruh jednotkové šířky. 2. 2. Řešení poněkud zkomplikuje, je-li plocha
rozhraní totoţná ekvipotenciální plochou, nebo kolmá.163)
Podobně zavádí liniový proud, coţ nejčastěji uţívaná idealizace proudu procházejícího velmi
tenkým vláknem. Podrobnější rozbor
jednotlivých případů bude proveden později souvislosti rozborem některých
metod řešení polí. Jeho velikost je
I ‘ (2.
Z podmínky (2., které se
vyskytnou izolaci el.73 je
C
n dlKI (2.160)
neboli 0Jrot (2.158)
Při označování úbytku napětí šipkou (orientovaný skalár) tato měla začínat svorce nábojem
ve vodiči. zařízení.2.164)
Jak pro plošné, tak pro liniové proudy musí platit rovnice kontinuity. Nejjednodušším případem můţe být vrstva vzduchu
obr. praxi však plošný proud
povaţujeme proud tenkou vodivou deskou, vrstvou, nebo tenkou vrstvou vinutí.
Zkoumání různých případů vloţení dielektrika elektrického pole mají velký
praktický význam pro modelování nečistot, vzduchových bublin apod. Potom píšeme rovnici
kontinuity dvojrozměrné souřadné soustavě plochy vedoucí proud:
y
K
x
K
Div YX
K (2. Přesně platí 0
jen ideálně vodivém prostředí, kde tedy kdy nulovým
průřezem můţe téct nenulový proud.73
obr
