Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 113 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Zřejmé na rozhraní proudovodiče dielektrika, kde velký rozdíl vodivostí.163) Podobně zavádí liniový proud, coţ nejčastěji uţívaná idealizace proudu procházejícího velmi tenkým vláknem. Z podmínky (2. zařízení.Vliv prostředí elektromagnetické pole 103 R I s IdJ dEdU      (2. 2.159) Potom ovšem rozhraní tt (2. 2. Zde však máme mysli proudy procházející jen rozhraní samotném (např.161) Hustota proudu tvoří rozhraní plošný vír.160) neboli 0Jrot (2.158) Při označování úbytku napětí šipkou (orientovaný skalár) tato měla začínat svorce nábojem ve vodiči. Potom píšeme rovnici kontinuity dvojrozměrné souřadné soustavě plochy vedoucí proud: y K x K Div YX      K (2. praxi však plošný proud povaţujeme proud tenkou vodivou deskou, vrstvou, nebo tenkou vrstvou vinutí. tenké vodivé ploše).165)  Příklady nehomogenit dielektriku Při řešení pole materiálu sloţeném různých homogenních dielektrik postupujeme principiálně tak, kaţdé homogenní části vyřešíme pole samostatně řešení v jednotlivých homogenních úsecích navzájem přizpůsobíme tak, aby byly rozhraní splněny výše uvedené podmínky. Jeho velikost je I ‘ (2. Plošný proud protínající křivku obr. Analogicky jako rozhraní dielektrik objeví plošná hustota náboje tady můţeme objeví plošný proud v  K (2.74 . Zkoumání různých případů vloţení dielektrika elektrického pole mají velký praktický význam pro modelování nečistot, vzduchových bublin apod.73 obr.162) Je proud přepočítaný pruh jednotkové šířky. Řešení poněkud zkomplikuje, je-li plocha rozhraní totoţná ekvipotenciální plochou, nebo kolmá.2. Nejjednodušším případem můţe být vrstva vzduchu obr., které se vyskytnou izolaci el.164) Jak pro plošné, tak pro liniové proudy musí platit rovnice kontinuity.73 je   C n dlKI (2. Podrobnější rozbor jednotlivých případů bude proveden později souvislosti rozborem některých metod řešení polí.157) vyplývá J2t J1t 1 1 2 2    (2. Přesně platí 0 jen ideálně vodivém prostředí, kde tedy kdy nulovým průřezem můţe téct nenulový proud