Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 113 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
74 .165)  Příklady nehomogenit dielektriku Při řešení pole materiálu sloţeném různých homogenních dielektrik postupujeme principiálně tak, kaţdé homogenní části vyřešíme pole samostatně řešení v jednotlivých homogenních úsecích navzájem přizpůsobíme tak, aby byly rozhraní splněny výše uvedené podmínky. zařízení.160) neboli 0Jrot (2. Zkoumání různých případů vloţení dielektrika elektrického pole mají velký praktický význam pro modelování nečistot, vzduchových bublin apod., které se vyskytnou izolaci el.158) Při označování úbytku napětí šipkou (orientovaný skalár) tato měla začínat svorce nábojem ve vodiči.2. Jeho velikost je I ‘ (2. Zde však máme mysli proudy procházející jen rozhraní samotném (např. Analogicky jako rozhraní dielektrik objeví plošná hustota náboje tady můţeme objeví plošný proud v  K (2. Potom píšeme rovnici kontinuity dvojrozměrné souřadné soustavě plochy vedoucí proud: y K x K Div YX      K (2. Plošný proud protínající křivku obr. Řešení poněkud zkomplikuje, je-li plocha rozhraní totoţná ekvipotenciální plochou, nebo kolmá. Podrobnější rozbor jednotlivých případů bude proveden později souvislosti rozborem některých metod řešení polí.159) Potom ovšem rozhraní tt (2. tenké vodivé ploše).163) Podobně zavádí liniový proud, coţ nejčastěji uţívaná idealizace proudu procházejícího velmi tenkým vláknem.162) Je proud přepočítaný pruh jednotkové šířky. Přesně platí 0 jen ideálně vodivém prostředí, kde tedy kdy nulovým průřezem můţe téct nenulový proud. Nejjednodušším případem můţe být vrstva vzduchu obr. 2.73 je   C n dlKI (2.73 obr.161) Hustota proudu tvoří rozhraní plošný vír. Z podmínky (2.157) vyplývá J2t J1t 1 1 2 2    (2.Vliv prostředí elektromagnetické pole 103 R I s IdJ dEdU      (2.164) Jak pro plošné, tak pro liniové proudy musí platit rovnice kontinuity. Zřejmé na rozhraní proudovodiče dielektrika, kde velký rozdíl vodivostí. 2. praxi však plošný proud povaţujeme proud tenkou vodivou deskou, vrstvou, nebo tenkou vrstvou vinutí