Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 113 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Přesně platí 0 jen ideálně vodivém prostředí, kde tedy kdy nulovým průřezem můţe téct nenulový proud. Zde však máme mysli proudy procházející jen rozhraní samotném (např. Nejjednodušším případem můţe být vrstva vzduchu obr.161) Hustota proudu tvoří rozhraní plošný vír. Z podmínky (2.Vliv prostředí elektromagnetické pole 103 R I s IdJ dEdU      (2. Zřejmé na rozhraní proudovodiče dielektrika, kde velký rozdíl vodivostí. 2. Potom píšeme rovnici kontinuity dvojrozměrné souřadné soustavě plochy vedoucí proud: y K x K Div YX      K (2.164) Jak pro plošné, tak pro liniové proudy musí platit rovnice kontinuity.162) Je proud přepočítaný pruh jednotkové šířky.165)  Příklady nehomogenit dielektriku Při řešení pole materiálu sloţeném různých homogenních dielektrik postupujeme principiálně tak, kaţdé homogenní části vyřešíme pole samostatně řešení v jednotlivých homogenních úsecích navzájem přizpůsobíme tak, aby byly rozhraní splněny výše uvedené podmínky.163) Podobně zavádí liniový proud, coţ nejčastěji uţívaná idealizace proudu procházejícího velmi tenkým vláknem.158) Při označování úbytku napětí šipkou (orientovaný skalár) tato měla začínat svorce nábojem ve vodiči. Zkoumání různých případů vloţení dielektrika elektrického pole mají velký praktický význam pro modelování nečistot, vzduchových bublin apod.160) neboli 0Jrot (2. tenké vodivé ploše).74 . Jeho velikost je I ‘ (2.159) Potom ovšem rozhraní tt (2. Plošný proud protínající křivku obr. Řešení poněkud zkomplikuje, je-li plocha rozhraní totoţná ekvipotenciální plochou, nebo kolmá. praxi však plošný proud povaţujeme proud tenkou vodivou deskou, vrstvou, nebo tenkou vrstvou vinutí., které se vyskytnou izolaci el. Podrobnější rozbor jednotlivých případů bude proveden později souvislosti rozborem některých metod řešení polí.73 obr.73 je   C n dlKI (2.157) vyplývá J2t J1t 1 1 2 2    (2. zařízení.2. Analogicky jako rozhraní dielektrik objeví plošná hustota náboje tady můţeme objeví plošný proud v  K (2. 2