Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Zkoumání různých případů vloţení dielektrika elektrického pole mají velký
praktický význam pro modelování nečistot, vzduchových bublin apod.157) vyplývá J2t J1t 1
1
2
2
(2.165)
Příklady nehomogenit dielektriku
Při řešení pole materiálu sloţeném různých homogenních dielektrik postupujeme
principiálně tak, kaţdé homogenní části vyřešíme pole samostatně řešení v
jednotlivých homogenních úsecích navzájem přizpůsobíme tak, aby byly rozhraní
splněny výše uvedené podmínky.160)
neboli 0Jrot (2.2. Přesně platí 0
jen ideálně vodivém prostředí, kde tedy kdy nulovým
průřezem můţe téct nenulový proud. Podrobnější rozbor
jednotlivých případů bude proveden později souvislosti rozborem některých
metod řešení polí. Jeho velikost je
I ‘ (2. Nejjednodušším případem můţe být vrstva vzduchu
obr. Zřejmé na
rozhraní proudovodiče dielektrika, kde velký rozdíl vodivostí. Potom píšeme rovnici
kontinuity dvojrozměrné souřadné soustavě plochy vedoucí proud:
y
K
x
K
Div YX
K (2.Vliv prostředí elektromagnetické pole
103
R
I
s
IdJ
dEdU
(2.
Analogicky jako rozhraní dielektrik objeví plošná hustota
náboje tady můţeme objeví plošný proud
v
K (2.161)
Hustota proudu tvoří rozhraní plošný vír.162)
Je proud přepočítaný pruh jednotkové šířky.158)
Při označování úbytku napětí šipkou (orientovaný skalár) tato měla začínat svorce nábojem
ve vodiči.73
obr., které se
vyskytnou izolaci el.
Plošný proud protínající křivku obr. 2. 2.159)
Potom ovšem rozhraní
tt (2. tenké vodivé ploše). praxi však plošný proud
povaţujeme proud tenkou vodivou deskou, vrstvou, nebo tenkou vrstvou vinutí. zařízení. Řešení poněkud zkomplikuje, je-li plocha
rozhraní totoţná ekvipotenciální plochou, nebo kolmá.164)
Jak pro plošné, tak pro liniové proudy musí platit rovnice kontinuity. Zde však máme mysli
proudy procházející jen rozhraní samotném (např.163)
Podobně zavádí liniový proud, coţ nejčastěji uţívaná idealizace proudu procházejícího velmi
tenkým vláknem.73 je
C
n dlKI (2.
Z podmínky (2.74
