Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
tenké vodivé ploše).Vliv prostředí elektromagnetické pole
103
R
I
s
IdJ
dEdU
(2.164)
Jak pro plošné, tak pro liniové proudy musí platit rovnice kontinuity.73
obr.163)
Podobně zavádí liniový proud, coţ nejčastěji uţívaná idealizace proudu procházejícího velmi
tenkým vláknem. zařízení. praxi však plošný proud
povaţujeme proud tenkou vodivou deskou, vrstvou, nebo tenkou vrstvou vinutí.
Zkoumání různých případů vloţení dielektrika elektrického pole mají velký
praktický význam pro modelování nečistot, vzduchových bublin apod.162)
Je proud přepočítaný pruh jednotkové šířky.161)
Hustota proudu tvoří rozhraní plošný vír.74
.158)
Při označování úbytku napětí šipkou (orientovaný skalár) tato měla začínat svorce nábojem
ve vodiči. Nejjednodušším případem můţe být vrstva vzduchu
obr. Podrobnější rozbor
jednotlivých případů bude proveden později souvislosti rozborem některých
metod řešení polí.73 je
C
n dlKI (2. 2. Řešení poněkud zkomplikuje, je-li plocha
rozhraní totoţná ekvipotenciální plochou, nebo kolmá. Jeho velikost je
I ‘ (2.
Analogicky jako rozhraní dielektrik objeví plošná hustota
náboje tady můţeme objeví plošný proud
v
K (2.165)
Příklady nehomogenit dielektriku
Při řešení pole materiálu sloţeném různých homogenních dielektrik postupujeme
principiálně tak, kaţdé homogenní části vyřešíme pole samostatně řešení v
jednotlivých homogenních úsecích navzájem přizpůsobíme tak, aby byly rozhraní
splněny výše uvedené podmínky.157) vyplývá J2t J1t 1
1
2
2
(2.
Plošný proud protínající křivku obr. Potom píšeme rovnici
kontinuity dvojrozměrné souřadné soustavě plochy vedoucí proud:
y
K
x
K
Div YX
K (2. Přesně platí 0
jen ideálně vodivém prostředí, kde tedy kdy nulovým
průřezem můţe téct nenulový proud.
Z podmínky (2.159)
Potom ovšem rozhraní
tt (2.2.160)
neboli 0Jrot (2. Zřejmé na
rozhraní proudovodiče dielektrika, kde velký rozdíl vodivostí. 2. Zde však máme mysli
proudy procházející jen rozhraní samotném (např., které se
vyskytnou izolaci el
