Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 113 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
Plošný proud protínající křivku obr.74 . zařízení.159) Potom ovšem rozhraní tt (2. Zkoumání různých případů vloţení dielektrika elektrického pole mají velký praktický význam pro modelování nečistot, vzduchových bublin apod. Přesně platí 0 jen ideálně vodivém prostředí, kde tedy kdy nulovým průřezem můţe téct nenulový proud. Z podmínky (2.157) vyplývá J2t J1t 1 1 2 2    (2.160) neboli 0Jrot (2. Zřejmé na rozhraní proudovodiče dielektrika, kde velký rozdíl vodivostí. Nejjednodušším případem můţe být vrstva vzduchu obr. 2.73 je   C n dlKI (2. Zde však máme mysli proudy procházející jen rozhraní samotném (např. 2.165)  Příklady nehomogenit dielektriku Při řešení pole materiálu sloţeném různých homogenních dielektrik postupujeme principiálně tak, kaţdé homogenní části vyřešíme pole samostatně řešení v jednotlivých homogenních úsecích navzájem přizpůsobíme tak, aby byly rozhraní splněny výše uvedené podmínky.162) Je proud přepočítaný pruh jednotkové šířky. tenké vodivé ploše).73 obr. Jeho velikost je I ‘ (2., které se vyskytnou izolaci el. praxi však plošný proud povaţujeme proud tenkou vodivou deskou, vrstvou, nebo tenkou vrstvou vinutí.Vliv prostředí elektromagnetické pole 103 R I s IdJ dEdU      (2. Podrobnější rozbor jednotlivých případů bude proveden později souvislosti rozborem některých metod řešení polí.164) Jak pro plošné, tak pro liniové proudy musí platit rovnice kontinuity. Potom píšeme rovnici kontinuity dvojrozměrné souřadné soustavě plochy vedoucí proud: y K x K Div YX      K (2.2.161) Hustota proudu tvoří rozhraní plošný vír. Řešení poněkud zkomplikuje, je-li plocha rozhraní totoţná ekvipotenciální plochou, nebo kolmá. Analogicky jako rozhraní dielektrik objeví plošná hustota náboje tady můţeme objeví plošný proud v  K (2.158) Při označování úbytku napětí šipkou (orientovaný skalár) tato měla začínat svorce nábojem ve vodiči.163) Podobně zavádí liniový proud, coţ nejčastěji uţívaná idealizace proudu procházejícího velmi tenkým vláknem